Статистический вес энергетического уровня

Распределение частиц по энергиям найдем, умножив Пк на число gk микросостояний с энергией е (статистический вес энергетического уровня- 6f ) [c.231]

Так как ядерные спиновые волновые функции имеют положительную четность и полная внутренняя волновая функция может иметь положительную или отрицательную четность без ограничения, можно определить статистические веса энергетических уровней любой молекулы, пользуясь перестановочной подгруппой группы МС. Эта подгруппа получается из группы МС путем исключения всех перестановочно-инверсионных элементов. Фактически это обычный способ определения ядерно-спиновых статистических весов [122], хотя эта группа называется вращательной подгруппой молекулярной точечной группы (она будет рассмотрена в следующей главе). Поскольку при изучении молекулы определяется симметрия ровибронных уровней в группе МС, целесообразно использовать эту же симметрию для определения статистических весов, вместо того чтобы пользоваться перестановочной подгруппой группы МС. [c.257]

Часто вместо используют число частиц п (ej, имеющих заданное значение энергии 8 . Для определения п (ej достаточно умножить на число квантовых состояний (sj, соответствующих энергии 8 (кратность вырождения или статистический вес энергетического уровня ej, потому что для всех J состояний одно и то же. [c.146]

Статистический вес энергетического уровня 203 [c.203]

В основе йодного атомарного лазера лежит явление фотодиссоциации молекул. Рассмотрим для простоты двухатомную молекулу АВ, схема энергетических уровней которой представлена на рис. 4.15. При поглощении фотона с частотой v>vo происходит диссоциация молекулы и один из атомов, например А, может оказаться в возбужденном состоянии. Если создадутся условия, при которых 2ё2> ё, где N и g — соответственно заселенности и статистические веса соответствующих уровней, то между уровнями 2 и [c.179]

ЗЛ1 Вг и ЪА В2 в этих трех группах соответственно. Статистические веса, приведенные в табл. B.4(V), получаются непосредственно из этих результатов. Из табл. B.4(V) видно, что последний туннельный переход (G4->-G8) не вызывает никакого расщепления наблюдаемых энергетических уровней (хотя он вызывает сдвиги уровней), поскольку в каждом случае один из пары уровней, расщепленных из-за туннельного перехода, имеет нулевой статистический вес. [c.257]

Каждое линейно независимое решение определяет состояние частицы. Обычно существует несколько состояний, которые имеют одинаковую энергию Е. В этом случае говорят, что энергетический уровень Е вырожден. Число состояний, которые имеют одинаковую энергию Е, называется кратностью вырождения, или статистическим весом, этого вырожденного энергетического уровня Е. Даже когда состояния незначительно различаются по значению энергии, часто удобно рассматривать такие состояния как состояния для вырожденного энергетического уровня. [c.87]

М - средние числа электронов на уровнях (2) и (1) 2 и 1 - статистические веса уровней А 1,2 -энергетический переход между уровнями (1) и (2) Т- температура среды. [c.154]

В этом случае статистический вес Г совпадает с понятием степени вырождения ш(Е ) энергетического уровня Е . Вариант б) представляет уже некоторое обобщение этого понятия. Выбор прямоугольной формы Д-функции совершенно не обязателен, и он не диктуется никакими общими соображениями. Он просто удобен по техническим причинам Можно выбрать и сглаженную Д-функцию (рис. 5, в), что из общих соображений естественнее, так как, во-первых, в мире нет ничего прямоугольного, а во-вторых, это сразу снимает вопрос о дискретности функции Г( , х, определении ее производных и т. д. Мы не будем сейчас громоздить варианты (в данном [c.32]

Определив возможные типы симметрии функций Ф в группе МС, как описывалось выше, можно использовать их для определения ядерных спиновых состояний, с которыми могут комбинировать функции Ф уе- в результате группу МС можно использовать для (гпределения ядерных спиповых статистических весов энергетических уровней. [c.252]

В гл. 6 объяснялось использование группы ППИЯ для определения ядерных спиновых статистических весов уровней. С равным успехом можно определять статистические веса энергетических уровней молекул, пользуясь группой МС. Для этого следует лишь объединить ровиброниое состояние Ф е типа симметрии Trve группы МС с ядерпым спиновым состоянием, имеющим симметрию Гп5 в группе МС, и выяснить, содержит ли их [c.254]

Рассмотрена классификация ровиброниых волновых функций молекулы по типам симметрии группы МС с использованием приближений жесткого волчка, гармонического осциллятора, ЛКАОМО для вращательно-колебательных и электронных орбитальных состояний. Определены также типы симметрии электронных спиновых функций для случаев Гунда (а) и (б) и введено понятие спиновых двойных групп для групп МС. Дано объяснение, почему классификация вращательных волновых функций с полуцелыми вращательными квантовыми числами требует использования спиновой двойной группы. С использованием группы МС определены типы симметрии ядерных спиновых функций, полной внутренней волновой функции Ф, а также ядерные спиновые статистические веса энергетических уровней. [c.293]

Второе замечание, которое следует сделать о реакции типа (р, а), относится к вероятности таких реакций. Очевидно, что она не может быть большой на тяжелых ядрах, так как вылету а-частицы из ядра сильно препятствует высокий кулоцовский барьер, который достигает 25 Мэе при Z = 80. Этот барьер позволяет выходить за пределы ядра только самым быстрым а-части-цам, испускание которых соответствует переходу ядра на нижние и, следовательно, наиболее редко расположенные энергетические уровни. А так как статистический вес состояния определяется плотностью уровней, то отсюда и вытекает малая вероятность реакций типа (р, а). [c.445]

Следует подчеркнуть, что формулы (4.2.9) и (4.2.13) справедливы только для невырожденных энергетических уровней. В общем случае имеем gfBfn = gnBnf, Nngf exp [—Ef/(kT)] = Nf nX X exp l—En/ kT)], где gn и статистические веса и-го и /-го энергетических уровней. [c.150]

Формула Больцмана. Распределение атомов (или ионов, или молекул) по состояниям возбуждения определяется формулой Больцмана. Степень возбуждения (т.е. отношение населенностей уровней — концентраций атомов в двух энергетических состояниях) верхнего уровня с энергией и статистическим весом по отношению к нижнему уровню с энергией JE7 < JE7u и весом д такова [c.21]

Формально статистический вес Г зависит от параметра 6ё, определяющего ширину энергетического слоя, и от формы функции A e - Е ). Покажем, что в пределе JV -+ оо эта зависимость становится несущественной, уходяшей в негарантированные главной асимптотикой по N члены (или сомножители для самого Г). Действительно, представляя статистический вес в виде однократной суммы по уровням энергии [c.36]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...