Нагреваемое тело полубесконечная пластина

Ширина зоны нагрева при сварке пластины определяется так же, как для полубесконечного тела. Уравнения в параметрической форме, получаемые из (6.26) при 6 = 0, позволяют определить ширину зоны нагрева 2/ [c.210]

В связи с проблемой защиты тел от разрушения в результате аэродинамического нагрева большой интерес приобрели задачи, учитывающие возможность фазовых переходов в твердом теле при его обтекании сверхзвуковым или высокотемпературным потоком газа. Для решения таких задач необходимо совместно исследовать уравнения движения в области пограничного слоя, в области, занятой жидкой фазой, и уравнение теплопроводности в твердом теле. Однако при достаточно большой теплоте плавления (сублимации) тела и малых значениях коэффициента его теплопроводности, когда большая часть подходящего к поверхности тепла расходуется на процесс изменения агрегатного состояния вещества, теплопроводность в твердом теле можно не рассматривать. В такой постановке ниже исследуется задача об оплавлении полубесконечной пластины в предположении, что отношение произведений плотности на коэффициент динамической вязкости в жидкой фазе и в газе является большой величиной. Полученное решение обобщается на случай отвода в тело части теплового потока, подходящего к фронту плавления. [c.350]

Изменение температуры во времени качественно протекает так же, как и в полубесконечном теле, т. е. температура отдельных точек пластины вначале повышается, достигает максимума, а затем уменьшается. Более удаленные точки нагреваются до меньших максимальных температур. Однако распространение теплоты в пластине происходит более стесненно, чем в полубесконечном теле. В то время как в полубесконечном теле теплота распространяется в направлении трех координатных осей, х, у, z, в пластине теплота распространяется только в двух направлениях — хну. Это приводит к тому, что процесс изменения температуры во времени происходит в пластине медленнее. [c.161]

Рис. 18.5. Номограммы для определения ширины зоны нагрева 21 движущимся источником теплоты о—I полубесконечное тело, точечный источник теплоты б —пластина, линейный источник теплоты 6—0

Н. Н. Рыкалиным [3 ] вычислены значения коэффициентов теплонасыщения в зависимости от критерия времени тг для точек с различными критериями расстояния q при нагреве полубесконечного тела точечным источником (фиг. 39, а, пространственное поле) и неограниченной пластины линейным источником (фиг.. 39, б, плоское поле). [c.64]

Выделив в полубесконечном теле один из плоских слоев толщиной йх и предположив, что граничные поверхности M K L N и М К" I" Ы" не пропускают тепла, можно процесс нагрева привести к мгновенному действию источника тепла в пластине. При этом время действия источника di= [c.165]

Так же как и при нагреве точечным источником тепла полубесконечного тела, рассмотрим квазистационарное температурное поле для случая нагрева пластины толщиной б линейным источником тепла, расположенным по оси г и равномерно распределенным по толщине. [c.168]

Подобно уравнению температурного поля в безразмерных параметрах для полубесконечного тела при его нагреве точечным источником тепла (см. 20, рис. IV. 15), можно получить решение и для температурного поля в пластине при его нагреве линейным источником тепла. [c.173]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...