Электромагнитный тензор напряжений и электромагнитный импульс

С. Электромагнитный тензор напряжений и электромагнитный импульс [c.181]

Названия электромагнитного тензора напряжений t и электромагнитного импульса G происходят от того факта, что первое из соотношений (3.3.26) напоминает локальное балансное уравнение для импульса (ср. с (2.4.21)), хотя на самом деле оно является чистым тождеством, т. е. простой переформулировкой f " . Приведем последовательно несколько замечаний, касающихся сформулированной выше теоремы. [c.184]

Плотность импульса электромагнитного поля и максвелловский тензор напряжений определяются выражениями соответственно [c.27]

Для того чтобы записать в полной форме уравнения, выражающие законы сохранения импульса и энергии системы, состоящей из вещества и излучения (в общем случае неравновесного), удобно исходить из дивергентной формы уравнений, эквивалентных уравнениям непрерывности для соответствующих величин. Для движения идеального газа без учета излучения эти уравнения были сформулированы в гл. I (см. формулы (1.7), (1.10)). Уравнения для системы вещество полюс излучение легко записать путем непосредственного обобщения уравнений (1.7), (1.10) (заметим, что мы рассматриваем только нерелятивистские движения). Именно, к плотности импульса вещества добавим плотность импульса излучения 6 , а к тензору плотности потока импульса вещества П д — тензор плотности потока импульса излучения Т1 . Как известно, последняя величина эквивалентна тензору максвелловских напряжений электромагнитного поля. Точно так же к плотности энергии вещества добавим плотность энергии излучения С/, а к плотности потока энергии — поток энергии излучения /5, представляющий собой вектор Пойнтинга (импульс излучения связан с вектором Пойнтинга соотношением 6г = 8 с ). [c.146]

Вектор g[ и тензор Ti часто считаются соответственно усредненными по времени плотностью электромагнитного импульса и тензором напряжений. В настоящее время ясно. [c.114]

Производные понятия электромагнитного тензора напряжений и электромагнитного импульса можно ввести при помощи теоремы, доказанной Моженом [Maugin, ollet, 1974] в рамках изложенной выше схемы. [c.183]

Выражения (3.3.27) и (3.3.28) могут рассматриваться как точные в галилеевском приближении. Поэтому замечание, сделанное в книге [Penfield, Haus, 1967] неправильный выбор выражения для электромагнитного импульса, когда электромагнитный тензор напряжений уже введен, приводит к малым ошибкам в силе, которые имеют равное нулю среднее значение по времени и которые нелегко измерить , хотя и верное, не имеет отношения к данному контексту, так как мы начали с определения выражения для силы.- [c.184]

Это уравнение — одна из форм балансного уравнения момента импульса. Оно показывает, что даже в отсутствие внутреннего спина и других родственных эффектов (например, эффектов ферромагнетизма — см. гл. 6) тензор напряжений Коши в материалах в электрических и магнитных полях, вообш е говоря, не является симметричным. Появление антисимметричной части связано с пондеромоторным моментом сил, который в свою очередь возникает благодаря связям между электромагнитными полями и В и поляризацией и намагниченностью. При макроскопическом описании эти связи выражаются при помощи оп- [c.198]

Два первых члена соответствуют плотности силы, действующей на заряд плотности р и ток плотиостп j (как это вытекает из определения силы Лоренца). Третий член может быть интерпретирован как скорость изменения плотности импульса электромагнитного ноля. Поэтому тензор Т описывает напряжения, дивергенция которглх равна скорости изменения полного импульса (вещества и поля) единицы объема. [c.695]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...