Приложение А. Вторичное квантование

В дальнейшем окажется более удобным работать с гамильтонианом (3.15) в представлении вторичного квантования. Краткий вывод гамильтониана в этом представлении дан в приложении А. Мы имеем [c.95]

Нам будет удобно перейти к представлению вторичного квантования, рассматривая функции Блоха i )p (г) как операторы поля. Тогда (см. приложение А) гамильтониан Яе1 (5.7) в представлении вторичного квантования будет иметь вид [c.295]

При исследовании квантовомеханических систем, со стоящих из одинаковых частиц, часто оказывается весьма удобным аппарат, известный под названием метода вторичного квантования. В настоящем приложении дается краткое описание этого метода. Для более детального ознакомления с ним читатель отсылается к соответствующим учебникам [1—3] ). [c.355]

В книге последовательно развиваются основы аппарата квантовой теории поля (вторичное квантование бозонов и фермионов, методы функций Грина и функции распространения и т. д.), его приложения к рассмотрению основных элементарных возбуждений в твердом теле (электроны, фононы, экситоны), а также взаимодействий между ппдш (сверхпроводимость, поляритоиы). [c.366]

Представление вторичного квантования для Н даёт наиб, компактную и удобную форму для приложений Ф.—Д. с., в частности в теории конденсированных сред. Аналогичное представление имеет место и для статистики Бозе—Эйнштейна, причём антикоммутаторы следует заменить на коммутаторы. [c.284]

Имея явное выражение (2.2.40) для квазиравновесного статистического оператора, квазиравновесное среднее значение любой динамической переменной, заданной в представлении вторичного квантования, можно выразить через одночастичную матрицу плотности. Такие средние удобно вычислять с помощью так называемой теоремы Вика-Блоха-Доминисиса (или, как часто говорят для краткости, — теоремы Вика )). Здесь мы лишь сформулируем эту теорему для ферми- и бозе-систем. Доказательство приводится в приложении 2А. [c.99]

Можно поступать и по-другому, используя представление вторичного квантования. В этом представлении волновые функции Фд характеризуются значениями чисел заполнения одноэлектронных состояний р, т . Соот-ветственно вводятся операторы рождения и уничтожения и Ср , удовлетворяющие правилам антикоммутации (см. приложение А) [c.221]

Если полностью пренебречь потенциальной энергией, то волновая функция основного состояния системы О), как уже говорилось в предыдущих параграфах, будет описывать состояние с целиком заполненной сферой Ферми. В конфигурационном пространстве эта волновая функция представляет собой детерминант, составленный из плоских волн, соответствующих состояниям с най-меньщими возможными импульсами, т. е. со значениями р < Лко. В представлении вторичного квантования можно определить волновую функцию основного состояния соотношениями (П.22) и (П.23) из приложения А, согласно которым [c.96]

Итак, мы выполнили поставленную задачу — записали гамильтониан для электронов и фононов в представлении вторичного квантования. В большинстве приложений мы будем считать, что в нулевом приближении электроны и фононы не взаимодействуют, а элек-трон-фононное взаимодействие будем рассматривать как возмущение. [c.464]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...