Тепловое излучение и кинетическое уравнение

Тепловой поток на подложке складывается из теплоты конденсации кинетической энергии распыленных атомов и излучения нагревателя. При осаждении из ионизованных и ускоренных в электрических полях атомов тепловой поток определяется уравнением [134] [c.246]

В работе [11] был проделан численный расчет движения в рамках релятивистской газодинамики, а также было найдено приближенное аналитическое решение задачи, основанное на использовании уравнений в характеристиках и релятивистских аналогах инвариантов Римана. Интересно отметить, что внутренняя энергия за фронтом столь мощной ударной волны почти целиком сосредоточена в равновесном тепловом излучении. Приближенное решение показывает, что окончательная кинетическая энергия на 1 г, которую приобретает вещество, находившееся в слое с начальной плотностью 5о г см , по порядку величины равна зрг г. Если [c.638]

В этой главе дается краткая сводка некоторых понятий и формальных правил вычислений квантовой механики и статистики, которые понадобятся в дальнейшем для описания процессов излучения и рассеяния света веществом. В 2.1 дается рецепт перехода от классических уравнений движения к квантовым и обсуждается связь наблюдаемых и вычисляемых величин. В 2.2 вводятся удобные обозначения Дирака и геометрическая интерпретация квантовой механики. В 2.3 рассматриваются представление взаимодействия и теория возмущений. 2.4 посвящен важной закономерности статистической физики, называемой флуктуационно-диссипативной теоремой (ФДТ). Наконец, в 2.5 вводятся понятия релаксации и термостата и выводится простейшее кинетическое уравнение, отличающееся от динамических уравнений учетом взаимодействия с термостатом. Это взаимодействие приводит к затуханию и тепловым шумам, которые при Т Ф О добавляются к квантовым шумам. [c.44]

Тепловое излучение и кинетическое уравнение. Впервые простейшее кинетическое уравнение для поля было использовано еще Эйнштейном при выводе формулы Планка. Кинетическое [c.130]

Настоящая глава посвящена в основном элементарному рассмотрению спонтанного нелинейного эффекта — двухфотонного излучения нагретого вещества [184],- В 5,1 обсуждается связь многофотонных переходов и высших моментов поля, В 5,2 эти моменты с помощью теории возмущений выражаются через равновесные моменты вещества, что позволило в 5,3 оценить третий момент поля, излучаемого нецентросимметричным веществом. В 5.4 с помощью кинетического уравнения и эффективного двухфотонного гамильтониана выводится приближенный нелинейный ОЗК, дающий связь между вторыми и четвертыми моментами теплового излучения (ТИ) и кубической матрицей рассеяния (МР) излучателя. В конце 5.4 рассмотрен ОЗК для случая, когда одновременно разрешены одно- и двухфотонные переходы (при этом третий момент ТИ выражается через квадратичную МР), [c.149]

Закон сохранения энергии (8.52) может быть применен к различным процессам, в которых участвуют фотоны. Так, например, можно рассмотреть задачу, обратную фотоэффекту энергия электрона передается фотону, образовавшемуся при этом элементарном акте. Такое явление наблюдается при торможении быстрых электронов в теле антикатода рентгеновской трубки. Здесь происходят сложные процессы, при которых часть энергии бомбардирующих антикатод электронов должна перейти в тепловую, а оставшаяся часть — в излучение. Этот процесс не квантован — электрон может потерять любую часть своей кинетической энергии, что и приводит к возникновению сплошного рентгеновского спектра. Но для вылетевших из антикатода фотонов максимальной частоты имеет место полный переход кинетической энергии электронов в световую и можно написать уравнение, которое будет почти аналогичным [c.445]

Но первому из этих вопросов им опубликовано около 20 научных трудов. Изучением лучистой энергии он занимался в связи с вопросами атмосферной оптики и переноса теплового излучения в атмосфере. Е.С. Кузнецов впервые в области метеорологии связал эти вопросы с кинетическим уравнением. Нм разработаны приближенные методы решения этого типа задач, позволившие получить численные результаты при весьма сложных дополнительных условиях. Разработанные им методы были применены к следуюгцим вопросам. [c.769]

Следует отметить, что уравнение (II.111.29) является в определенном смысле неполным. В частности, известно, что кинетические уравнеаия для волн содержат неоднородную часть, не зависящую от интенсивности колебаний и обусловленную спонтанным излучением (см., например, 37 книгп [7] или 70 книги [8]). Отсутствие в нашем уравнении (11.111,29) подобной неоднородной части делает его, строго говоря, пригодным лишь для описания процессов, в которых интенсивность волны значительно превышает уровень теплового шума. Именно такие задачи возникают в условиях раскачки колебательных неустойчивостей в плазме, а также и при взаимодействии внеш1шх интенсивных полн с искусственно воз- [c.322]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...