Ферромагнитные сверхпроводники

Ферромагнитные материалы не являются сверхпроводниками. [c.25]

Известные сверхпроводящие элементы и их температуры перехода представлены в табл. 12.1. Установлено, что ни одновалентные металлы (за исключением Сз под давлением), ни ферромагнитные металлы, ни редкоземельные элементы (за исключением лантана Ьа, который имеет незаполненную электронную оболочку 4/) не являются сверхпроводниками. В табл. 12.2 представлены температуры перехода ряда представляющих интерес сверхпроводящих соединений. [c.424]

Фазовые переходы 2>го рода 497 Фазы рассеяния 248 Ферми-жидкостные эффекты 328 Ферромагнетизм 235. 493 Ферромагнитные сверхпроводники 441 Фиксированная точка 196 Флуктуации параметра порядка 499 Флуктуацнониая добавка к теплоемкости SOI Флуктуациоиные эффекты в сверхпроводниках 339, 416 Флюксонд 358 Фононное притяжение 88 Фононный ветер 59 Фононы 22, 50 Формула Брэгга 21 [c.520]

Ферромагнитные материалы не являются сверхпроводниками. На рис.2.7 наглядно показано изменение относительноп удельного электрического сопротивления р/р2 з при глубоком охлаждении ртути Hg, являющейся сверхпроводником, и платины Р1, не принадлежащей к сверхпроводникам. [c.22]

СВЕРХПРОВОДНИКИ — вещества, у к-рых при охлаждении ниже определённой критич. темп-ры алек-трич, сопротивление падает до нуля, т. е. наблюдается tiepxnpoeoduMo mb. За исключением благородных (Си, Ag, Au, Pt), щелочных (Li, Na, К и др.), щёлочвозе-иельных (Be, Mg и др.) и ферромагнитных (Ке, Со, Ni) металлов, б. ч, остальных металлич. злементов является С. (см. табл, в ст. Металлы). Элементы Si, Се, Bt, Те становятся С. при охлаждении под давлением. Переход в сверхпроводящее состояние обнаружен у аеск. [c.441]

Онтич. свойства металлов зависят и от других особенностей. Так, наличие энергетич. щели в слек-тре электронов у сверхпроводников (см. Сверхпро-еодимость) ведет к сильному уменьшению коэфф. поглощения для фотонов с энергией порядка ширины щели [8]. Оптика ферромагнитных металлов обладает рядом своеобразных особенностей (эллиптич. характер отраженного света даже при нормальном падении и др.). Формальный аппарат М. и ее экспериментальная техника применимы также для не проводящих, но сильно поглощающих свет вещэств (типа красителей). [c.192]

Наличие кулоновского взаимодействия между частицами приводит к ряду особенностей. Некоторые из них будут продемонстрированы на примере простой модели в 22. Еще более существенным образом отличаются от обычной ферми-жидкости сверхтекучие (сверхпроводящие) ферми-си-стемы. Свойства сверхпроводников будут рассмотрены в гл. VII. Наконец, следует отметить ферромагнитные ферми-системы, также отличающиеся от рассмотренной модели. Свойства таких ферми-жидкостей были исследованы в работе А. А. Абрикосова и И. Е. Дзялошинского [14], к которой мы отсылаем читателя. [c.44]

Несколько позже для наблюдения вихревой структуры были использованы ферромагнитные порошки (Эссманн и Тройбле, 1967) [206], наподобие того, как это делалось в случае промежуточного состояния сверхпроводников 1-го рода. Однако, ввиду того что период структуры в этом случае гораздо меньше, пришлось использовать порошки из очень мелких частиц (диаметр 40 А) и изучать полученную картину с помощью электронного микроскопа методом реплики (рис. 18.5). Обычно получается треугольная вихревая решетка. Однако когда магнитное поле направлено вдоль оси 4-го порядка, то получается квадратная решетка. Это объясняется малой разностью энергий между обеими структурами, что приводит к возможности перестройки под действием анизотропии кристалла. [c.374]

После первого успешного детектирования сигналов ядерного резонанса в 1945 г. ядерпый магнетизм интенсивно изучался па протяжении пятнадцати лет и до сих пор исследования еще не имеют тенденции к сокращению. Кроме первого и очевидного применения для измерения величины ядерных моментов, ядерный резонанс стал основным орудием изучения тончайших свойств большинства веществ. Структура молекул, скорости реакций и химическое равновесие, химические связи, кристаллические структуры, внутренние движения в твердых телах и в жидкостях, электронные плотности в металлах, сплавах и полупроводниках, внутренние поля в ферромагнитных и антиферромагнитных веществах, плотности состояний в сверхпроводниках, свойства квантовых жидкостей — вот некоторые из тех вопросов, для которых ядерный магнетизм позволил получить специфичную и детальную информацию. [c.8]

СВЕРХПРОВОДНИКЙ, вещества, у к-рых при охлаждении ниже определённой критич. темп-ры Г электрич. сопротивление падает до нуля, т. е. наблюдается сверхпроводимость. За исключением Си, Ag, Аи, Р1, щелочных (Ы, Na, К и др.), щёлочноземельных (Са, 8г, Ва, Ва) и ферромагнитных (Ре, Со, N1 и др.,) металлов, большая часть остальных металлич. элементов явл. С. (см. табл. в ст. Металлы). Элементы 81, Ое, В1 становятся С. при охлаждении под давлением. Переход в сверхпроводящее состояние обнаружен также у неск. сот металлич. сплавов и соединений и у нек-рых сильнолегированных ПП. У ряда сверхпроводящих сплавов отд. компоненты или даже все компоненты сами по себе не явл. С. Открыты С.— полимеры (так, у полимера, состоящего из поочерёдно расположенных атомов 8 и Н, 0,34 К). Значения Г почти для всех известных С. лежат в диапазоне темп-р существования жидкого водорода и жидкого гелия (темп-ра кипения водорода Гкип=20,4 К). [c.659]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...