Плоское течение в начальном участке канала

ПЛОСКОЕ ТЕЧЕНИЕ В НАЧАЛЬНОМ УЧАСТКЕ КАНАЛА [c.181]

Плоское течение в начальном участке канала [c.181]

Течение в начальном участке круглой трубы. Остановимся вкратце на ламинарном течении в начальном участке круглой трубы. Эта осесимметричная задача, по существу, не является задачей о пограничном слое, но она может быть решена методами теории пограничного слоя. Во входном поперечном сечении х = 0) профиль скоростей имеет прямоугольную форму, но затем под воздействием трения он постепенно вытягивается и, наконец, на некотором расстоянии от входа в трубу принимает форму параболы. Аналогичную плоскую задачу (течение в начальном участке канала) мы рассмотрели в 9 главы IX, применив для расчета дифференциальные уравнения пограничного слоя. Приближенный расчет ламинарного течения в начальном участке круглой трубы выполнил Л. Шиллер [ ], приняв, что импульс, падение давления и силы трения взаимно уравновешиваются, т. е. исходя из того же допущения, которое лежит в основе расчета пограничного слоя способом импульсов. Профили скоростей в начальном участке Л. Шиллер заменил прямолинейным отрезком в середине трубы (ядро течения) и кусками двух парабол с боков отрезка. Каждая из этих парабол примыкает к стенке, давая здесь нулевую скорость, а затем плавно, по касательной переходит в прямолинейный отрезок. Куски парабол при входе в трубу располагаются по ширине, равной нулю, а затем, по мере удаления от входа, становятся все шире, пока, наконец, на некотором расстоянии от входа не сливаются в одну общую параболу. Это расстояние и является теоретической длиной начального участка. Л. Шиллер нашел для этой длины значение [c.234]

Рассмотрим вначале начальный участок плоской трубы (канала). Структура течения на таком участке качественно сходна со структурой течения на начальном участке круглой трубы, схема которого приведена на рис. 69. Поэтому в дальнейшем изложении мы будем иметь в виду этот рисунок. [c.388]

Плоская поверхностная струя выпускается из канала прямоугольного сечения в глубокий водоем с более холодной водой (рис. 1). Применяется метод расчета струйных потоков, предполагающий подобие распределения температур и скоростей в поперечных сечениях потока [1], которое при поверхностном сбросе теплой воды выполняется лишь при больших начальных числах Фруда и небольшом удалении от источника. На поведение поверхностного теплового потока сильно влияют силы гидростатического давления, возникающие вследствие неоднородности поля плотностей. Гидростатические силы приводят к усилению распространения сбросов в горизонтальном направлении и уменьшению вертикального смешения теплых вод с нижележащими слоями холодной воды. Влияние этих сил увеличивается по мере удаления от источника. При сбросе с достаточно большим начальным числом Фруда глубина струи на некотором участке возрастает, но затем с увеличением расстояния течение теряет струйный характер. Струя всплывает, растекаясь по поверхности водоема. Для расчета в струе выделяют начальный и основной [c.157]

Исследование развития течения в плоском канале в однородном магнитном поле, когда стенки канала — проводники или изоляторы, в случае однородного потока на входе в канал показало, что Z, а Re/Ha (а — ширина канала. Re — число Рейнольдса, На — число Гартмана), т. е. длина начального участка монотонно падает с ростом числа Гартмана [c.443]

Для профилирования плоских и осесимметричных каналов с заданным распределением давления вдоль искомых стенок для до-и трансзвуковых течений в [12] применен метод установления. Стенки канала на участках, где задано распределение давления, предполагаются непроницаемыми и гибкими. В начальный момент их форма определяется в соответствии с приближенной оценкой (например, по одномерной теории) и в процессе счета изменяется до достижения стационарного состояния. Метод достаточно просто обобщается на трехмерный случай, однако использование метода установления требует значительных затрат времени ЭВМ. [c.41]

Приближенный расчет плоского течения в начальном участке канала на основе теоремы импульсов (см. главу X), а также многочисленные измерения распределения скоростей вплоть до достижения турбулентного состояния выполнены Г. Ханеманом и Л. Эре-том [2 ], [2 ]. Течение в начальном участке трубы будет рассмотрено в 2 главы XI. [c.184]

От только что рассмотренного нестационарного разгонного течения в трубе следует отличать стационарное течение в начальном участке трубы. На протяжении этого участка профиль скоростей, имеющий во входном поперечном сечении прямоугольную форму, постепенно, под влиянием трения, вытягивается, пока, наконец, на некотором расстоянии от входа в трубу не принимает параболическую форму, соответствующую течению Хагена — Пуазейля. Так как при течении в начальном участке ди дх Ф О, то такое течение не является слоистым. Плоское течение в начальном участке (вход в канал) было исследовано Г. Шлихтингом [2 ], а осесимметричное (вход в круглую трубу) — Л. Шиллером и Б. Пуннисом [2 ] (см. по этому поводу также 8 главы IX и 2 главы XI). [c.94]

Плоский пограничный слой образуется также при течении в начальном участке канала, т. е. в участке, следующем за входным поперечным сечением. На большом расстоянии от входа в канал, ограниченный плоскими параллельными стенками, скорость распределяется по ширине, как мы уже выяснили в главе V, параболически. Пусть во входном поперечном сечении скорость по всей ширине канала одинакова и равна По Вследствие трения на обеих стенках канала образуется пограничный слой, который сначала, т. 8. на небольших расстояниях от входа в канал, развивается совершенно так же, как на плоской пластине, обтекаемой в продольном направлении. В результате течение в канале разбивается на три зоны одну центральную, в которой жидкость движется на некотором [c.181]

Рассмотрим начальный участок плоской трубы (канала). Структура течения на нем качественно сходна со структурой течения на начальном участке круглой трубы, схема которого приведена на рис. 6.16. Обозначим через v скорость гготока во входном сечении /-/, которая, очевидно, равна средней скорости, а через 2а —высоту канала. Для любого промежуточного сечения в пределах начального участка примем следующие допущения [c.354]

Систематическое исследование аэродинамических характеристик начальных участков плоских и осесимметричных каналов при турбулентном режиме течения в пограничном слое выполнено А. С, Гиневским и Е, Е. Солодкиным (1956—1965), В указанных работах, помимо вычисления профилей скорости в поперечных сечениях канала и других характеристик пограничного слоя, выполнены расчеты коэффициента потерь [c.796]

Существенно, что рещения, рассмотренные в этом параграфе, ошграются на допущение о прямолинейности линий тока, выражаемое условием Ну щ 0. Это допущение выполняется достаточно точно лишь на некотором расстоянии от входа в плоский канал (трубу), где поток подчиняется выведенным зависимостям и является стабилизированным. Вблизи входа, на некотором начальном (или разгонном) участке структура течения более сложная и будет рассмотрена в 17. [c.328]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...