ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Плоское течение в начальном участке канала из "Теория пограничного слоя " Христианом V], Этот частный случай представляет собой не что иное, как перемешивание между широкой однородной струей и прилегающим неподвижным воздухом. Такое течение часто называется плоской полуструей. [c.181] Локк рассмотрел задачу о ламинарном слое на границе раздела между двумя параллельными течениями также для случая, когда обе струи кроме различных скоростей имеют также различные значения плотности и вязкости. Примером такого течения может служить движение воздуха над поверхностью воды. В этом случае в качестве нового параметра наряду с отношением скоростей к появляется безразмерная величина х = р2[А2/р1[А1 И для этого случая Локк указал несколько точных, а также приближенных решений. Последние решения получены посредством использования уравнения импульсов пограничного слоя. Другой приближенный метод предложен О. Э. Поттером [ ]. [c.181] Плоская полуструя сжимаемой жидкости рассмотрена Д. Р. Чепменом Щ, Такого рода сжимаемые течения играют некоторую роль при расчете оторвавшихся свободных слоев в спутных струях [ ], [ ]. [c.181] Для аналитического исследования развития течения в начальном участке можно поступить следуюп1,им образом. Сначала течение рассчитывается путем подхода спереди , т. е. исследуется развитие пограничного слоя под действием ускоренного течения в ядре. [c.182] Затем выполняется исследование путем подхода сзади — вычисляется отклонение распределения скоростей от параболического распределения по мере приближения к входному поперечному сечению. В обоих случаях результаты представляются в виде ряда. Если затем в полученных рядах взять достаточно большое число членов, то можно сомкнуть оба эти ряда в каком-нибудь промежуточном поперечном сечении, а именно в таком, для которого пригодны оба ряда. Таким путем получится распределение скоростей на протяжении всего начального участка. Подобного рода расчет был выполнен Г. Шлихтингом [ ]. Приведем его здесь в обш,их чертах. [c.182] Введем систему координат, ось х которой совместим с осью канала (рис. 9.16). При расчете путем подхода сзади будем отсчитывать поперечную координату у от оси канала, а при расчете путем подхода спереди — от одной из стенок, причем будем обозначать ее в отличие от у через у. Скорость во входном поперечном сечении пусть равна С/о. Скорость в ядре течения обозначим через V (х). Ширина канала пусть равна 2а. [c.182] Численный расчет дал для значение = 18,75, а для коэффициента при смыкании решений, найденных путем подхода спереди и сзади, получилось значение — —0,3485. [c.184] Приближенный расчет плоского течения в начальном участке канала на основе теоремы импульсов (см. главу X), а также многочисленные измерения распределения скоростей вплоть до достижения турбулентного состояния выполнены Г. Ханеманом и Л. Эре-том [2 ], [2 ]. Течение в начальном участке трубы будет рассмотрено в 2 главы XI. [c.184] Вернуться к основной статье