Теплоемкость системы. Термостат

Теплоемкость системы. С процессами теплообмена связано понятие Термостат теплоемкости термодинамической системы. [c.274]

Такое определение теплоемкости неполно, поскольку дает неодно-значное представление о теплоемкости. Теплоемкость является функцией процесса системы, ибо количество тепла 50, требуемое для изменения температуры тела на аТ, зависит от условий, при которых это тепло сообщается телу. Так что одна и та же система может иметь разные теплоемкости в зависимости от процесса передачи тепла и, вообще говоря, О < С < +00. Например, при изотермическом процессе ( /Т = 0) С = 00, а при изэнтропическом обратимом процессе [ 3 = 0) теплоемкость того же тела равна нулю. В термодинамике тело с бесконечной теплоемкостью называют термостатом. Температура термостата не меняется при теплообмене с другими телами. [c.274]

Термостат — тело с настолько большой теплоемкостью (С->ос), что его температура при теплообмене с какой-либо системой не изменяется. [c.40]

С определением теплоемкости тесно связано понятие о термостате, которое широко используется в термодинамике. Термостат — тело с настолько большой теплоемкостью (С->оо), что его температура при теплообмене с какой-либо системой не изменяется. [c.33]

Итак, мы определили начало отсчета абсолютной температуры. Обратим внимание читателя на то, что нам пришлось для этого помимо измерений давления и объема (построение системы изотерм в термостате и системы адиабат в адиабате) произвести измерение одной калорической величины — теплоемкости Су (или Ср) и убедиться в ее независимости от температуры. Ситуация не изменилась бы, если бы в качестве рабочего тела для калибровки температурной и энтропийной шкал мы выбрали бы не совершенный газ, а иную термодинамическую систему. И в этом случае для определения начала отсчета температуры нам пришлось бы помимо измерения давлений и объемов базироваться на одном калориметрическом измерении. Глубокая причина этого заключается в том, что термодинамическое определение температурной шкалы в конечном счете базируется на формуле (7.2). Нетрудно видеть, что эта формула неинвариантна по отношению к сдвигу начала отсчета температуры и предполагает определенный выбор величины в, а именно 0 = 0. [c.32]

Метод одного температурно-временного интервала допускает также использование плоского бикалориметра, состоящего из двух испытываемых образцов в форме дисков, между которыми помещается тонкий металлический диск с заделанной в него термопарой. Вся система находится в герметичном корпусе. После нагревания бикалориметр помещают в термостат с маслом определенной температуры, где он охлаждается. Линейный участок измерения температуры со временем характеризует так называемый регулярный режим охлаждения. Для двух моментов времени и соответствующих им температур вычисляют теплопроводность, используя значения удельной теплоемкости диэлектрика и металлической пластинки. [c.589]

Боковые стенки цилиндра и его поршень имеют адиабатную оболочку, дно же такой оболочки не имеет. Термостаты должны иметь бесконечно большую теплоемкость и разные температуры. Термостат, сообщающий рассматриваемой термодинамической системе теплому, будем называть нагревателем, а термостат, принимающий от рассматриваемой системы теплоту,— холодильником. [c.68]

Термостатом в термодинамике называют тело с очень большой теплоемкостью (С->-оо), так что при теплообмене этого тела с системой его температура не меняется. [c.26]

Температура 0 — 24, 29 Теплового баланса уравнение — 55 Тепловое воздействие — 42 Тепловое сопло — 216 Тепловой насос — 204 Тепловой трансформатор — 205 Теплоемкость — 43 Теплосодержание Н — S3 Термодинамические потенциалы — 83 Термодинамическая система — 19 Термодинамическая теория возмуш.ений — 786 Термостат, понятие о — 364 Топливные элементы — 106 [c.798]

Как видно из формулы (12.52), относительная флуктуация Э1 ргии системы в термостате не будет малой тогда, когда дП/д оо (бесконечно большая теплоемкость), и аналогично из формулы (12.55) видно, что относительная флуктуация не будет малой при (dP/dV)e, jv O (нулевая величина коэффициента устойчивости). Это имеет место-, как известно из термодинамики, в критическом состоянии и в двухфазных системах. В этих случаях канонические ансамбли не эквивалентны. [c.208]

Возьмем систему координат Р к V. Чтобы осуществить цикл Карно, необходимо иметь два термостата и рабочее тело. Упругое тело, совершающее цикл, мы будем называть рабочим телом. В качестве рабочего тела возьмем газ, помещающийся в цилиндре с подвижным поршнем, на который действует внешнее давление. Боковые стенки цилиндра и его поршень имеют адиабатную оболочку, дно же такой оболочки не имеет. Термостаты должны иметь большую теплоемкость и разные температуры. Термостат, сообщающий рассматриваемой термодинамической системе теплоту, будем называть теплоотдатчиком, а термостат, принимающий от рассматриваемой системы теплоту,—теплоприёмником. [c.55]

Прежде чем пояснить последнее утверждение на примере, введем понятие о термостате как термодинамической системе, которая может обмениваться теплотой с телами без изменения температуры. Практически это всегда можно осуществить, если взять тело, обладающее гораздо большей теплоемкостью по сравнению с рабочим телом. Так, любое тело является термостатом по отношению к термометру, измеряющему его температуру, т. е. теплоемкость тела, температура которого измеряется, и термометра должны находиться в соотношении Стермост Стермом- Если ЭТО условие НС соблюдается, то измерение температуры тела термометром уже приводит к изменению температуры тела. ,. [c.41]

Для определения теплопроводности электроизоляционных материалов в наших лабораториях используются и другие способы Л. 22, 23 и др.]. В разработанном Л. Н. Черкасовой способе применяется плоский бикалориметр , состоящий из двух испытываемых образцов в форме дисков, между которыми помещается тонкий металлический диск с заделанной в него термопарой. Вся система находится в герметическом корпусе. После нагревания бикалори-мегр помещают в термостат с маслом определенной температуры, где он охлаждается. Линейный участок изменения температуры со временем характеризует так называемый рег лярный режим охлаждения. Для двух моментов времени и соответствующих им температур находят вспомогательный параметр и далее по величинам теплоемкости диэлектрика и металлической пластинки вычисляют теплопроводность. [c.177]

Ввиду того, что в интересующей нас в дальнейщем низкотемпературной области O < 1 К ферми-система Не оказывается выро зденной, т. е. теплоемкость и энтропия ее линейно зависят от температуры (сз = в), а для бозе-жидкости Не , как мы указывали в гл. 2, 2, п. г)-4) данного тома, в этой области эти величины пропорциональны — третьей степени температуры, С4 = 3 4 0 , то термодинамическими особенностями компоненты Не можно пренебречь в пользу вкладов от Не (например, удельная теплоемкость Не при 0 0,5 К в тысячу раз превосходит удельную теплоемкость. Не ) и относиться к Не как к инертному сверхтекучему термостату с нулевой теплоемкостью и энтропией (как бы всегда находящемуся в основном состоянии без возбужденных фононов и ротонов), в который помешена интересуюШая нас ферми-жидкость Не . [c.176]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...