Удар тел произвольной формы

УДАР ТЕЛ ПРОИЗВОЛЬНОЙ ФОРМЫ [c.603]

Удар тел произвольной формы. Установим понятие о массе, приведенной к данной линии. Будем называть приведенной массой тела к данной линии АВ величину, которая определяется таким образом Вообразим (фиг. 372), что по линии АВ действ ет некоторая сила удара Q, величина которой определяется так [c.603]

Следует иметь в виду, что формулы (219), (220), (221) и (222), полученные для прямого удара двух шаров, применимы и в случае прямого центрального удара двух поступательно движущихся твердых тел произвольной формы, так как все соображения, которыми мы пользовались при выводе этих формул, остаются верными и в этом случае. При этом под прямым центральным ударом двух поступательно движущихся тел понимается такой удар, при котором общая нормаль к поверхностям соударяющихся тел в точке их соприкосновения в начале удара проходит через их центры тяжести и скорости обоих тел в начале удара направлены по этой нормали. [c.581]

При ударных клиньях надо позаботиться о том, чтобы ничто не мешало загонке или выбиванию клина ударами. При ответственных или часто разбираемых соединениях ударный клин для большей надежности укрепляется обыкновенно штифтом, шплинтом и т. д. Поперечные сечения и надлежащие очертания вне места скрепления следует рассчитывать по правилам в зависимости от снл, действующих на них во время работы. Фиг. 4 показывает соединение посредством поперечных клиньев для тел произвольной формы с растяжением в клиновом стержне фиг. 5 для штанг (стержней) с растяжением в штанговом замке (втулке). [c.252]

Можно обобщить теорию -дара, изложенную в п. 179. П)/сть два тела произвольной формы соударяются в некоторой точке Л, причем изменением формы и структуры можно пренебречь, как и ранее. Относительные тангенциальные и нормальные скорости точек соприкосновения двух тел, вычисляемые по правилам п. 137, не равны пулю Они называются относительными скоростями скольжения и сжатия. Таким образом, возникнут две реакции нормальная ударная реакция и ударное трение, отношение которых равно коэффициенту трения. При ударе нормальная относительная скорость обращается в нуль в момент наибольшего сжатия. Пусть Я — полное количество движения, передаваемое в нормальном направлении одним телом другому в течение короткого промежутка времени. Импульс Я характеризует неизвестную ударную реакцию, для определения которой имеется условие, состоящее в том, что нормальные скорости точек соприкосновения после удара равны. Это условие должно быть выражено тем же способом, что и в п. 137. [c.165]

В этой главе мы рассматриваем теорию удара только для плоского случая. В гл. VI мы возвратимся к этому вопросу и распространим теорию на случай тел произвольной формы в трехмерном пространстве. [c.167]

Пример 2. Тело произвольной формы с плоским основанием находится на гладкой неподвижной плоскости перпендикуляр к пей, проведенный из центра тяжести, попадает внутрь основания. По телу нанесен удар, проходящий через точку G, или тело начинает движение из состояния покоя под действием снлы, проходящей через точку С. Показать, что тело не придет во вращение и будет скользить вдоль плоскости, даже если линия действия силы пересекает плоскость вне основания. [c.229]

Первичной является область возмущений нагрузки, ограниченная частью свободной поверхности преграды, включая ее загруженную область, и поверхностью переднего фронта волны нагрузки, который распространяется с конечной скоростью Ло- Область возмущений нагрузки произвольна, форма ее зависит от вида загруженной части свободной поверхности преграды и может быть прямоугольной, круглой или другой со сферическим окаймлением (при ударе плоским торцом тела), сферической (при ударе шара и тела другой формы с малой площадкой контакта). [c.137]

I7I. Удар по неупругому телу. Диск произвольно формы движется в своей плоскости. В некоторый момент времени его точку О внезапно вынуждают двигаться заданным образом. Найти движение диска непосредственно после удара. [c.151]

ВЕРТИКАЛЬНЫЙ УДАР ТВЕРДОГО ТЕЛА, ПЛАВАЮЩЕГО НА ПОВЕРХНОСТИ ИДЕАЛЬНОЙ НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ В ОГРАНИЧЕННОМ БАССЕЙНЕ ПРОИЗВОЛЬНОЙ ФОРМЫ [c.114]

Г. П. Черепанов (1966) исследовал закономерности теории прочности хрупких тел на сжатие в идеализированном случае трещины со свободными берегами. Там же получено замкнутое решение плоской задачи теории упругости для налегающих трещин (математический разрез с заданным скачком нормальных смещений и напряжений и касательного напряжения, в то время как силовое взаимодействие противоположных берегов произвольное и нелинейное), расположенных вдоль одной прямой. В качестве приложения предложена теоретическая схема горного удара, и высказаны некоторые соображения о наиболее безопасных формах выработок. [c.391]

Известные в настоящее время аналитические и численные решения задач удара и проникания твердых тел различной формы (клин, конус, диск, пластина, цилиндр, сфера, произвольное тело вращения) в жидкость получены с использованием ряда упрощающих гипотез (Э. И. Григолюк и А. Г. Горшков [32], А. Я. Сагомонян [60, 61], А. А. Korobkin и V. V. Pukhna hov [77]). В книге А. А. Коробкина [38] для решения акустической задачи используется в аналитическом виде метод характеристик, а также рассмотрены нелинейные эффекты взаимодействия, связанные с кавитационными явлениями и образованием брызговых струй. Вопросы глиссирования и входа килеватых тел в несжимаемую жидкость отражены в учебном пособии А. Б. Лотова [49]. [c.396]

В связи с теорией продольных колебаний возникает важная проблема удара. Когда два тела сталкиваются, каждое из них приходит в состояние внутренних колебаний в свое время, повидимому, надеялись, что разрешение задачи о колебаниях двух стержней, возникающих вследствие их продольного столкновения, может пролить свет ка законы удара. Пуассон первый приступил к разрешению проблемы с этой точки зрения. Его метод интегрирования в тригонометрических рядах чрезвычайно осложняет получение общих выводов вследствие досадной ошибки в анализе, он пришел к парадоксальному заключению, что два стержня из одвого и того же материала и с одинаковым сечением не могут отделиться друг от друга, если только их длины ие равны между собою. Сен-Венан ш) исследовал эту проблему, решая уравнение колебаний при помощи произвольных функций и получил некоторые результаты, наиболее важные из которых относятся к продолжительности удара и к существованию коэфициента восстановления для совершенно упругих тел 11 ). Эта теория не подтверкдается экспериментами. Поправка, предложенная Фохтом 1 ), будучи разработана до конца, также мало улучииет дело. Таким образом попытка свести проблему удара к колебаниям, повидимому, должна быть оставлена. Гораздо более успешной была теория Герца ), основанная иа решении проблемы, которую мы назвали проблемой передачи силы. Герц исследовал независимо частный случай этой проблемы, относящийся к давлению двух тел друг на друга. Он предложил рассматривать деформацию как местный статический эффект, который постепенно возникает и убывает. Он нашел способы определения продолжительности удара, а также величины и формы тех частей поверхностей, которые приходят в соприкосновение. Согласие этой теории с экспериментами оказалось удовлетворительным. [c.38]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...