Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Конвективное движение в наклонном слое

В этом параграфе мы рассмотрим задачу об устойчивости стационарного конвективного движения в плоском слое, произвольно ориентированном относительно направления силы тяжести (рис. 124). Обобщение задачи, рассмотренной в предыдущем параграфе, на случай наклонного слоя представляет интерес по следующей  [c.325]

КОНВЕКТИВНОЕ ДВИЖЕНИЕ В НАКЛОННОМ СЛОЕ  [c.327]

Пленка на наклонной плоскости. Рассмотрим тонкий слой жидкости, стекающий по твердой плоской поверхности под действием силы тяжести (рис. 1.3). Пусть а — угол наклона плоскости к горизонту. Движение считаем достаточно медленным, так что силами инерции (т.е. конвективными членами) можно пренебречь по сравнению с вязким трением и силой тяжести. Пусть толщина пленки Н, которая предполагается постоянной, много меньше ее длины. В этом случае в первом приближении  [c.22]


В этом параграфе мы рассмотрим пространственные возмущения стационарного конвективного движения в плоском наклонном слое. В этом случае, как будет видно, также существуют преобразования, аналогичные преобразованиям Сквай-.ра, с помощью которых можно свести пространственную задачу к плоской. Благодаря этому все выводы об устойчивости относительно пространственных возмущений можно получить из результатов решения плоской задачи, изложенных в предыдущем параграфе. Как оказывается, в отличие от изотермических потоков, плоские возмущения отнюдь не всегда являются наиболее опасными.  [c.332]

Среди появившихся в последнее время исследований отметим работу р], посвященную устойчивости течения в наклонном слое с продольным градиентом температуры, а также работы, в которых исследуется влияние на устойчивость конвективного движения продольного градиента концентрации Р] и периодической по высоте деформации границ слоя Р]. Уточнение асимптотического расчета волн Толмина — Шлихтинга в вертикальном слое р. 18] можно найти в Р]. Новые экспериментальные данные об устойчивости содержатся в [31-33],  [c.390]

Назовем некоторые наиболее примечательные работы, посвященные численному моделированию вторичных конвективных движений. Расчет стационарных нелинейных режимов конвекции в бесконечном вертикальном слое для значений параметров Рг = О, Gr < 5000 произведен в [34]. Установленный жесткий характер неустойчивости плоскопараллельного течения по отношению к возмущениям с волновыми числами к > 1,9. В ряде работ содержатся попытки моделирования последовательности переходов между режимами конвекции с ростом числа Рэлея на основе численного решения трехмерных уравнений конвекцрш В предположении пространственной периодичности движения нестационарные трехмерные режимы конвекции в горизонтальном слое изучались в [35]. В реальной ситуации, однако, даже удаленные боковые границы оказывают существенное влияние на структуру и смену режимов конвекции. Отметим работу [36], в которой в полной трехмерной постановке методом сеток выполнены расчеты конвективных движений в параллелепипеде с большим отношением сторон (11,5 16 1). В численном эксперименте наблюдались развитие различных типов неустойчивости системы параллельных валов, зарождение и распространенение дислокаций, возникновение пространственно-временной перемежаемости. Обстоятельное численное и экспериментальное исследование режимов конвекции в горизонтальных и наклонных прямоугольных полостях с умеренным отношением сторон проведено в [37].  [c.291]


Рис. 1,2.10. Формирование конвективных ячеек валикового типа (а) и цилиндрического зонального потока (б) на быстро вращающейся жидкой сфере. Валиковая конвекция является наиболее характерной формой конвективной неустойчивости вязкой проводящей жидкости, подогреваемой снизу, при равномерном осесимметричном вращении, а коаксиальные цилиндрические поверхности служат наиболее общей формой зонального течения идеальной жидкости с внутренним адиабатическим градиентом температуры. Передача энергии наклонных конвективных ячеек зональному течению в сдвиговом горизонтальном слое отражает взаимодействие этих двух форм движений. Согласно Буссе, 1976, Ингерсолл, Поллард, 1982). Рис. 1,2.10. Формирование конвективных ячеек валикового типа (а) и цилиндрического зонального потока (б) на быстро вращающейся <a href="/info/131292">жидкой сфере</a>. Валиковая конвекция является наиболее характерной формой <a href="/info/13992">конвективной неустойчивости</a> вязкой проводящей жидкости, подогреваемой снизу, при равномерном осесимметричном вращении, а коаксиальные <a href="/info/26135">цилиндрические поверхности</a> служат наиболее <a href="/info/112199">общей формой</a> зонального <a href="/info/223415">течения идеальной жидкости</a> с внутренним <a href="/info/242212">адиабатическим градиентом</a> температуры. <a href="/info/30704">Передача энергии</a> наклонных конвективных ячеек зональному течению в сдвиговом горизонтальном <a href="/info/598763">слое отражает</a> взаимодействие этих двух форм движений. Согласно Буссе, 1976, Ингерсолл, Поллард, 1982).

Смотреть страницы где упоминается термин Конвективное движение в наклонном слое : [c.296]    [c.296]    [c.296]   
Смотреть главы в:

Конвективная устойчивость несжимаемой жидкости  -> Конвективное движение в наклонном слое



ПОИСК



Движение конвективное

Дно наклонное

Наклон ПКЛ

Наклонность



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте