Устойчивость конвективного движения

Диссипативные процессы вязкость и теплопроводность — стремятся сравнять темп-ру в поднимающемся элементе с темп-рой окружающей среды. Их стабилизирующее влияние существенно только для мелкомасштабных движений. Вблизи границы потери устойчивости конвективные движения носят регулярный (ламинарный) характер. Когда Рейнольдса число Ле= Lv/v L — характерный размер, v кинематич. вязкость, V — скорость конвективных движений) превысит 10, произойдёт турбулизация конвективных движений. [c.434]

УСТОЙЧИВОСТЬ КОНВЕКТИВНОГО ДВИЖЕНИЯ [c.300]

УСТОЙЧИВОСТЬ КОНВЕКТИВНОГО ДВИЖЕНИЯ [ГЛ. X [c.304]

УСТОЙЧИВОСТЬ КОНВЕКТИВНОГО ДВИЖЕНИЙ [c.308]

УСТОЙЧИВОСТЬ КОНВЕКТИВНОГО ДВИЖЕНИЯ (ГЛ. Х [c.310]

Рис. 118. Нейтральная кривая устойчивости конвективного движения между вертикальными плоскостями. Штриховыми линиями отмечены разрезы, для которых в 50 проведен расчет надкритических движений.

Случай подогрева сверху представляет интерес в связи с проблемой устойчивости конвективного движения в вертикальном слое конечной высоты. Конвективное течение, обусловленное поперечной разностью температур, сопровождается продольным конвективным переносом тепла вверх. Если канал закрыт сверху и снизу пробками конечной теплопроводности, то вверху накапливается тепло, и вследствие этого автоматически устанавливается продольный градиент температуры, направленный вверх. Этот градиент определяется значением поперечной разности температур, отношением высоты слоя к ширине, а так- [c.340]

В заключение этого параграфа укажем на другие усложнения задачи об устойчивости конвективного движения эффект температурной зависимости вязкости р ] и влияние движения границ слоя р]. [c.347]

В предыдущих параграфах исследовалась устойчивость конвективного движения, возникающего при наличии разности температур между плоскостями. В этом параграфе мы рассмотрим плоскопараллельное движение между вертикальными плоскостями, вызванное другой причиной — однородно распределенными в жидкости внутренними источниками тепла. Если канал, ограниченный плоскостями, находящимися при одинаковой температуре, закрыт сверху и снизу, то внутренний разогрев приводит к конвективному движению, имеющему, в отличие от разбиравшихся выше случаев, четные относительно оси профили скорости и температуры. Скорость движения пропорциональна мощности внутренних источников тепла, и при ее достаточно большом значении движение становится неустойчивым. [c.347]

Рудаков Р. Н., Спектр возмущений и устойчивость конвективного движения между вертикальными плоскостями, ПММ, 1967, 31, № 2, 349. [c.379]

Сорокин M. П., Экспериментальное исследование устойчивости конвективного движения жидкости в длинной вертикальной щели, Инж.-физ. журнал, 1961, 4, Ко 2, 106. [c.379]

А 1. Дементьев ОН. Устойчивость конвективного движения среды, несущей твердую примесь//Гидродинамика, вып 7. - Пермь Перм. пед. ин-т, 1974 -С 3-15 [c.303]

Для отыскания критических чисел Рэлея и критических движений можно использовать прямые методы математической физики, в частности, методы Ритца и Бубнова — Галеркина. Особенно широкое распространение в задачах конвективной устойчивости получил метод Бубнова — Галеркина ввиду его простоты и универсальности (см. работы а также ряд последующих параграфов этой книги). Важное преимущество этого метода состоит в том, что он может быть эффективно использован для решения задач, не связанных с вариационными проблемами. К их числу относится, например, задача об устойчивости конвективных движений, расс матриваемая в гл. X. [c.28]

Среди появившихся в последнее время исследований отметим работу р], посвященную устойчивости течения в наклонном слое с продольным градиентом температуры, а также работы, в которых исследуется влияние на устойчивость конвективного движения продольного градиента концентрации Р] и периодической по высоте деформации границ слоя Р]. Уточнение асимптотического расчета волн Толмина — Шлихтинга в вертикальном слое р. 18] можно найти в Р]. Новые экспериментальные данные об устойчивости содержатся в [31-33], [c.390]

В заключение данного пункта остановимся на некоторых результатах, относящихся к модификациям рассматриваемой задачи. Слабые эффекты типа зависимости параметров жидкости от температуры, порождающие квадратичные члены в амплитудных уравнениях, приводят к конкуренции двух форм конвективных движений - валов и гексагональных ячеек. Для валов, помимо перечисленных ранее типов возмущений, становятся существенными резонансно взаимодействующие возмущения с волновыми векторами, составляющими углы 60° и 120° по отношению к волновому вектору основного течения ( гексагональная неустойчивость). С этими возмущениями связано появление новой границы неустойчивости, что приводит к сокращению области Буссе для двумерных валов (рис. 162). Область устойчивости правильных гексагональных ячеек ( / il = к - 1А з1 = к) лежит внутри замкнутой кривой максимальное и минимальное значения числа Рэлея соответствуют к = к - Упомянем здесь также работы, посвященные исследованию устойчивости конвективных движений в горизонтальном слое с внутренними источниками тепла [67] и при наличии термокапиллярного эффекта [68]. [c.268]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...