Полный диэлектрический спектр

Полный диэлектрический спектр [c.143]

Рис. 17.13. Полный диэлектрический спектр

Первый способ заключается в изучении частотных зависимостей диэлектрических параметров при постоянной температуре. Такой способ оценки диэлектрических потерь г" и диэлектрической проницаемости е дает возможность легко рассчитать спектры времен релаксации. Однако практически он почти никогда не реализуется ввиду того, что возможность одной экспериментальной установки, как правило, не может перекрыть диапазон частот, превышаюш,ий 2—3 порядка. Поэтому для того чтобы получить более или менее полную информацию о релаксационных процессах в полимере, требуется перекрыть диапазон частот, соответствующий 10—12 порядкам. Этого можно достичь, проводя измерения на нескольких экспериментальных установках на образцах разных размеров и различной формы. Все это делает весьма затруднительным сопоставление таких экспериментальных данных. [c.240]

Выражение (11) относится к случаю, когда поляризация волны перпендикулярна плоскости падения. Если речь идет о полном внутреннем отражении относительно длинных импульсов (ширина спектра Аш< о, то для нахождения комплексной амплитуды отраженного импульса можно воспользоваться стандартным разложением диэлектрической проницаемости в фазе (12) [c.50]

Для описания временного поведения флуктуаций в системе можно в качестве независимых переменных использовать либо давление и энтропию, либо плотность и температуру. Каждая пара имеет свои достоинства и недостатки. Сама форма спектра наводит на мысль выбрать давление и энтропию, поскольку флуктуации этих величин приводят к раздельным модам в спектре. Как мы увидим ниже, для простых жидкостей флуктуации давления и энтропии являются независимыми. Флуктуации же плотности и температуры включают как диффузионную, так и фононные моды. Однако в силу очень слабой зависимости диэлектрической проницаемости от температуры флуктуациями последней обычно можно пренебречь, как это сделано в выражении (39). Исключение, возможно, составляет вода. Измерения отношения интенсивностей релеевской и бриллюэновских компонент для воды 1141, 49] показывают, что следует учитывать флуктуации температуры. Впрочем, ситуация остается неясной, поскольку результаты измерений полной интенсивности даже для воды можно удовлетворительно объяснить одними флуктуациями плотности, о чем упоминалось в 2, и. 2. [c.126]

Аналогичный механизм имеет место при рассеянии плоских волн шероховатыми поверхностями. При этом скользящая волна практически не чувствует неровностей, в то время как все другие волны интенсивно рассеиваются. Если отражение происходит от границы раздела двух диэлектриков при параметрах, соответствующих полному внутреннему отражению, то шероховатость поверхности раздела приводит к тому, что полное внутреннее отражение нарушается для всех волн, кроме скользящих вдоль поверхности таким образом, недостаточно качественная шлифовка поверхностей способствует разрежению спектра собственных колебаний открытых резонаторов с диэлектрическими телами [13]. Тем не менее сама по себе аномалия Рэлея еще не является эффективным средством снижения потерь в электродинамических системах, так как она обеспечивает малые потери лишь при углах падения, достаточно близких к скользящим. Однако в данной задаче существует еще один механизм отжатия поля, для уяснения физической сущности которого обратимся к формуле (3.5.7). Представим (3.5.7) в виде [c.137]

В результате получается вещество , очень напоминающее металлический водород, но с заменой протонов на тяжелые дырки (в работе [178] предложено называть его металлическим эксито-нием). В таком веществе могут распространяться фононы . Их скорость будет определяться массой дырок, которая в благоприятном случае может быть порядка 10—20 т, т. е. в 100 раз меньше массы протона. При не слишком малой плотности электронов и дырок это может привести к значению в формуле (16.103), в 10 раз большему по сравнению с значением для водорода. Правда, вследствие того что металлический экситоний образуется не в вакууме, а в реальном веществе, кулоновское взаимодействие, лежащее в основе вообще всех взаимодействий, может быть заметно ослаблено наличием большой диэлектрической проницаемости (речь идет, конечно, о той ее части, которая не включает свободные носители). Последняя определяется далекими зонами и может быть оценена, если известен полный энергетический спектр. Большая диэлектрическая проницаемость обычно является следствием наличия малых энергетических щелей (как у известных полупроводников Се, 51 и др., а также полуметаллов В1, 5Ь и др.). [c.326]

Для его уменьшения и устранения приходится принимать специальные, зачастую теХ1Юлоги ескй сложные меры. Отметим, что они возможны и эффективны только в многослойных системах на основе структур типа ФП — светомоДулирующий слой, где имеется возможность разместить специальные элементы, отделяющие фотополупроводник от светового поля С Штывающего потока, т. е. осуществляющие их оптическую развязку. Среди этих элементов простейшим является диэлектрическое зеркало, отражающее считьтвающий свет [182]. Однако реально диэлектрическое зеркало не дает полного отражения считывающего потока, световое поле которого проникает в граничащий с зеркалом слой полупроводника (это особенно заметно при широком спектре считывающего излучения). [c.216]

Из сказанного выше можно сделать вывод, что повышение температуры всегда приводит к увеличению скорости релаксации и к длинноволновому сдвигу спектров испускания. При изучении биологических макромолекул температурный диапазон ограничен нестабильностью этих молекул при высоких температурах. Внутри этого диапазона при повышении температуры можно ожи-. дать сдвига спектров испускания в сторону ббльших длин волн. Однако, когда работу ведут в широком температурном диапазоне, увеличение температуры растворителя не всегда приводит к длинноволновому испусканию. При высокой температуре тепловое движение может препятствовать полному упорядочению диполей растворителя вокруг флуорофора в возбужденном состоянии, что проявляется в уменьшении диэлектрической постоянной растворителя [10]. Такой высокотемпературный коротковолновый сдвиг спектров 2-АА в глицерине при 234 °С показан на рис. 8.3, б. При более высокой температуре вместо смещения спектра в сторону низких энергий происходит частичное смещение в обратную сторону. Высокотемпературные коротковолновые сдвиги отмечены также для производных фталимида [ П] и для 6-пропионил-2(ди-метиламино)нафталина [ 12]. В общем случае наиболее заметные длинноволновые сдвиги наблюдаются при температурах, когда растворитель еще достаточно текучий для того, чтобы переориентация закончилась до процесса испускания флуоресценции, но когда тепловая энергия еще не столь велика, чтобы нарушить эту ориентацию. [c.228]

ПОЛНИТЬ данные, полученные с помощью метода диэлектрической релаксации при изучении заторможенного вращения в твердом теле. Иногда анализ спектров ЯМР позволяет более детально изучить кристаллическую структуру вещества так, например, были получены данные о положении молекул воды в гипсе Са504 - НгО. В ряде случаев с помощью метода ЯМР можно получить информацию о расстояниях между ядрами в кристаллах. [c.83]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...