Следствия из уравнения Бернулли

Следствия из уравнения Бернулли. 1. Из (10.8 ) следует, что, если скорость потока велика, давление внутри жидкости может оказаться отрицательным при этом жидкость находится под действием растягивающих сил. Для идеальных (несжимаемых и нерастяжимых) жидкостей растягивающие напряжения, как [c.274]

Следствия из уравнения Бернулли. При помощи уравнения Бернулли очень просто решаются многие задачи о движении жидкости. Приведем три особенно важных примера. [c.62]

В качестве другого следствия из уравнения Бернулли выведем формулу для скорости истечения жидкости из широкого сосуда. Рассмотрим открытый сверху широкий сосуд, из которого через малое отверстие внизу вытекает идеальная жидкость (рис.80 пунктирными линиями изображены линии тока). Запишем уравнение Бернулли для двух точек линии тока, одна из которых находится на поверхности жидкости (соответствующие ей значения величин пометим штрихом), а другая - в плоскости отверстия [c.90]

Уравнение Бернулли может быть получено как следствие из уравнений (4) и (12). Для этого достаточно из уравнения (4) вычесть уравнение (12). [c.33]

Если же выводить уравнение Бернулли из динамического уравнения, как это сделано выше, то из упомянутых двух предположений достаточно только одного, даваемого уравнением (1. -9.1). Следуя предложенной методике, можно доказать, что второе предположение является следствием первого. [c.48]

Решение задач безвихревого обтекания цилиндрических тел, помещенных между плоскопараллельными границами потока вязкой жидкости, этой воображаемой идеальной жидкостью может быть произведено обычными методами, изложенными в гл. V настоящей книги. В этом смысле рассматриваемое воображаемое движение можно назвать вязкой аналогией плоского безвихревого потока идеальной жидкости. Однако стоит отметить интересную особенность такого рода обтекания, заключающуюся в том, что для определения поля давлений нельзя уже пользоваться уравнением Бернулли, которого в этом случае, как и в других случаях вязких потоков, просто нет. Следует оговориться, что предыдущие рассуждения, использованные при выводе решений (152) и вытекающих из него следствий (153) — (155), теряют свою силу вблизи поверхности помещенного в поток цилиндрического тела, однако область эта по сравнению с размерами тела невелика, и ее влиянием на потенциальный поток можно пренебречь. Как показывают наблюдения, этот эффект становится заметным в кормовой области обтекаемого тела и в следе за ним. Аналогичные явления имеют место в течениях вязкой жидкости в пограничных слоях, теории которых посвящена следующая глава. [c.410]

Это и есть уравнение Бернулли полученное им в 1738 г. Как видно из приведенных рассуждений, уравнение Бернулли является следствием закона сохранения механической энергии [c.272]

Этот результат является непосредственным следствием уравнения (68.4). Поле вектора X вырождается в тех случаях, когда rot Я) = 0. когда м X v = О или когда векторы rot to и О) X V параллельны. В первых двух случаях поле вектора rot (О потенциально и применима предыдущая теорема Бернулли. Наконец, если векторы rot ад и (О X v параллельны, то из уравнения (68.4) непосредственно следует, что верна теорема Бернулли в ее классической формулировке, т. е. что функция Н постоянна на линиях, тока и вихревых линиях. [c.248]

Следствия из уравнения Бернулли становятся наглядными, когда одна из трех переменных V, h или р остается практически постоянной. Так, при течении жидкости по горизонтальной трубе h onst, и уравнение Бернулли принимает вид [c.89]

Предварительно получим из уравнений движения газа (45) в час1пом случае установившегося безвихревого движения следствие в форме уравнения Бернулли. Для этого выразим левые части трех этих уравнений (45) в форме Лэмба Громеки. Пренебрегая объемными силами, имеем [c.589]

Уравнение Бернулли представляет собой следствие закона сохранения энергии для часгицы жидкости, движущейся вдоль трубки тока. Оно следует из того, что работа сил давления должна равняться увеличению суммы кинетической и потенциальной энергий частицы, ведь силы давления представляют внешние силы по отношению к рассматриваемом частице. [c.355]

В соответствии с практическими потребностями учета свойств действительного потока газа через турбомашину, коэффициент изо-энтропичности а приходится задавать не постоянным вдоль линий тока (как должно быть в потоке идеального газа), а как функцию координат, учитывая, что энтропия в действительности возрастает вдоль линий тока. При этом уравнение процесса (43.10) принимает самостоятельное значение и не может рассматриваться как следствие уравнений Эйлера и энергии. Оставаясь в рамках представлений об осредненном потоке идеального газа, в этом случае следует допустить наличие в идеальном потоке осесимметричного поля сил (эквивалентных силам трения), направленных против скорости. Эти дополнительные силы можно явно выделить в уравнениях Эйлера из производных от р. Очевидно, чао уравнения Эйлера в проекциях на окружное и меридианное направ.аения определяют соответствующие проекции полной элементарной силы, включая силу трения, действуюшу ю на газ. Уравнение Эйлера в проекции на линиЮ тока в таком смысле здесь не используется, а его интеграл (который уже нельзя назвать плтегралом Бернулли) вновь совпадает с уравнепием энергии, в котором следует учесть подвод тепла, равного работе [c.304]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...