Материал Синьорини

В приложениях часто используется упрощенное представление потенциал для материала Синьорини в виде скалярной функции от первого инварианта тензора деформации Альманзи (при с = 0) [c.25]

Используя формулы (1.2.23) и (1.2.24), связывающие инварианты тензора деформации и меры деформации Альманзи, из выражения (1.6.2) нетрудно получить представление потенциала для материала Синьорини, выраженное через инварианты меры деформации Альманзи [c.25]

Применив к выражению (1.6.3) соотношения (1.2.20), связывающие инварианты мер деформации Коши-Грина и Альманзи, можно получить представление потенциала для материала Синьорини, выраженное через инварианты меры деформации Коши-Грина [75] [c.25]

Выражение тензора напряжений (5.9.2) после замены Я через х и V по (2.8) при с = 0 (упрощенный материал Синьорини) приводится к виду [c.196]

Материал Синьорини. Удельная потенциальная энергия, задаваемая выражением (5.11.4), не зависит ст и по (17) в задаче о чистом сдвиге [c.205]

В задаче о простом сдвиге по (5.11.4), (4.3) и (4.5) для материала Синьорини [c.205]

Применимость модели идеально-упругого тела к реальным телам, как и любой другой реологической модели, должна быть подтверждена экспериментально. Однако осуществима проверка только следствий, получаемых теоретически из исходного закона. Чем больше накоплено таких следствий, тем больше возможностей создается для экспериментального исследования. Трудная задача установления закона состояния материала должна быть передана экспериментаторам как можно позже (Синьорини). Необходимо еще добавить, что непосредственному измерению доступно только поле деформаций, тогда как о напряжениях можно судить только по их интегральным эффектам— параметрам нагружения (растягивающая сила, крутящий момент, давление на поверхности образца и т. п.). Поэтому опыты чаще всего проводятся на образцах достаточно простой геометрической формы (призматический стержень, тонкостенная цилиндрическая трубка) в условиях статической определенности компонент напряженного состояния. Экспериментальные знания сосредоточены лишь на многообразиях одного, двух, редко и отрывочно — трех измерений шестимерного пространства компонент тензора деформации. Эти недостаточные сведения могут служить подтверждением не одного-единственного, а отличных друг от друга представлений закона состояния. Довольствуются принятой формой закона состояния, если констатируется его достаточно удовлетворительное подтверждение опытными данными в использованном диапазоне измеряемых величин. [c.629]

Материал Синьорини. Одним из наиболее простых квадратичных законов представления потенциальной энергии является трехконстантный закон Синьорини [74,75], при котором потенциал представляется в виде скалярной функции от инвариантов меры деформации Альманзи [c.24]

Материал Синьорини. Допустим в качестве материала среды выступает материал Синьорини. В этом случае используем представление упругого потенциала (1.6.4) как функцию инвариантов меры Фингера, внесем его в формулы (1.5.6) и применим обозначение для инвариантов меры Коши h = Ik G). После необходимых преобразований получим закон состояния, выражаюшдй тензор напряжений Пиола в виде (1.5.19). [c.28]

Для материала Муни (п. 4.9 гл. VIII) первая производная 3 по бз остается положительной при —1 < бз < оо, поскольку i O, С2 О — растягивающая сила монотонно растет вместе с бз ее рост замедляется при возрастании бз- Но, в противоположность материалу в упрощенной теории Синьорини (п. 4.4 гл. VIII), диаграл ма растяжения не имеет асимптоты — растягивающая сила, разрывающая стержень (63—>оо), растет неограниченно. [c.689]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...