Жестко заделанный край

Рассмотрим вопросы составления граничных условий относительно функции IV при различных случаях закрепления соответствующего участка контура. На рис. 6.13 изображена пластина, у которой край у = О жестко заделан, края X = О VI X = а шарнирно оперты, а край у = Ъ свободен от закреплений. [c.157]

Для жестко заделанного края = О и 0q = 0. [c.389]

Квадратная пластина (рис.3.2) с жестко заделанными краями находится под действием равномерно распределенной поперечной нагрузки интенсивности р. В таблице 3.1 приведены результаты решения задачи о больших прогибах этой пластины, полученные МГЭ по методике, изложенной в 3.2 и МКР в работе [49]. При решении задачи МГЭ контур пластины был разбит на 20 одинаковых по длине элементов. Приняты следующие безразмерные параметры [c.79]

Круглая в плане пологая сферическая оболочка (сферический купол) с жестко заделанными краями находится под действием равномерно распределенной поперечной нагрузки интенсивности р, направленной к центру кривизны. Радиус контура, ограничивающего оболочку, равен а, радиус кривизны—R. [c.88]

Круглая в плане пологая оболочка с жестко заделанными краями находится под действием сосредоточенной силы, приложенной в центре оболочки (рис.3.16). Радиус контура, ограничивающего оболочку, равен а радиус кривизны оболочки равен R. [c.90]

Пусть оболочка имеет жестко заделанный край, совпадающий с линией 1 = аю — О (это значит, что внутренним точкам оболочки соответствует 1 << ю)- Тогда на нем надо выполнить четыре условия ( 5.33) [c.129]

Из (13.1.11) следует, что граничные условия (15.18.2) на жестко заделанном крае выполнятся при любых t ( 2) и п а , а для того, чтобы выполнились граничные условия (15.18.1) на свободном крае, надо положить [c.215]

Жестко заделанный край [c.446]

S 203 ЖЕСТКО ЗАДЕЛАННЫЙ КРАЙ 447 [c.447]

Традиционные граничные условия классической двумерной теории оболочек для жестко заделанного края = ю можно при помош,и формул [c.447]

ЖЕСТКО ЗАДЕЛАННЫЙ КРАЙ [c.449]

Два последних из этих равенств влекут за собой так же, как и в случае жестко заделанного края, выполнение дополнительного равенства (29.20.4). [c.451]

Непротиворечивыми в данном случае, так же как и для жестко заделанного края, являются следующие значения а, [c.451]

Граничные условия на жестко заделанном крае = ащ [c.459]

Вместе с тем, вблизи жестко заделанного края торцевые условия плоского погранслоя выражаются равенствами (29.20.20). Сравнив их с (29.23.8), можно написать [c.462]

Следовательно, вблизи жестко заделанного края формула (29.23.4) примет вид [c.462]

Mj — Wi — 0 и для жестко заделанного края [c.318]

Ша — м — о и для жестко заделанного края = 0 и М2 = г15(5). [c.318]

Задача 2. В короткой цилиндрической оболочке с жестко заделанными краями происходит равномерное приращение температуры Т — То, которому соответствуют чисто тепловые деформации [c.185]

Для ЭТОЙ цели указанная сумма (3.30) конечного числа членов подставлялась в определенные интегралы (3.25) и (3.26), выражающие энергии и внутренних и внешних сил. Прежде чем вычислять суммы интегралов, находились их частные производные по неизвестным постоянным С, . .., Затем использовалось вариационное условие 6(1 г+1 ) =0, приводившее к системе п линейных уравнений для определения постоянных Си. .., Сп. Эта система получалась после вычисления интегралов, которые появляются в этих уравнениях (при заданном распределении давления р по пластинке) в качестве коэффициентов этой системы. Можно добавить, что, как показали Ритц, а потом и другие авторы, при надлежащем выборе функций йУ ,(л , у) в представлении (3.30) рассмотренный метод дает очень быструю сходимость и его можно также использовать (после вычисления частных производных второго порядка от ге ) для нахождения действующих в пластинках напряжений изгиба или моментов. В случае пластинки с жестко заделанными краями Ритц и Стодола ) заметили, что вариация части интеграла, определяемого соотношением (3.25), [c.152]

Эпюры моментов для обоих вариантов представлены на рис. 5.13, а а б. Сопоставив эпюры, можно сделать следующие выводы. При шарнирно опертых краях максимальный изгибающий момент возникает в центре, а при заделанных краях — у края. Величина максимального момента для шарнирно опертой пластины приблизительно в 1,5 раза больше, чем для пластины с жестко заделанными краями. Учитывая, однако, что края пластины в действительности скорее заделаны, чем оперты шарнирно, можно ожидать, что величина изгибающих [c.174]

Пример 5.4. Пластина с жестко заделанными краями нагружена сосредоточенной силой Р в центре (рис. 5.16). [c.176]

Рис. 17. Схема изгиба круглой пластинки с жестко заделанным краем и диском в центре равномерным поперечным давлением

Рис. 19. Схема изгиба круглой пластинки с жестко заделанным краем и жестким диском в центре силами, приложенными к диску.

Нагружение равномерно распределенным по части поверхности давлением непотенциально. Исключением является случай жестко заделанного края. Тогда бR = 0 и по (19) [c.61]

Сопоставляя эпюры М, и Ж,, в двух рассмотренных случаях (рис. 477, а и 477, б), можно сделать следующие выводы. При заделанном крае пластинки максимальный изгибающий момент возникает у защемления, а при шарнирно опертом — на оси симметрии. Величина максимального момента в шарнирно опертой пластинке приблизительно в 1,5 раза больше, чем в пластинке с жестким защемлением по контуру. [c.518]

Симметричная трапециевидная пластинка, жестко заделанная по непараллельным краям, нагружена равномерно распределенной нагрузкой интенсивностью q, параллельные края имеют произ- [c.24]

Для оболочки, у которой один край шарнирно оперт, а другой жестко заделан, граничные условия имеют вид при х = 0 Л4 = а = 0, [c.236]

Случай упруго заделанного края пластины. Предполагаем, что контур жесткий и нормальные перемещения 9 [c.131]

Цилиндрическая оболочка. Равномерное внешнее давление на боковую поверхность, Один край жестко заделан, другой свободен (26] [c.192]

Круглая в плане пологая сферическая оболочка с жестко заделанными краями находится под действием сосредоточенной силы, приложенной на расстоянии 0.354а от центра оболочки (рис.3.17). Радиус контура, ограничивающего оболочку, равен я, радиус кривизны оболочки—R. [c.90]

В 17.34 показано, что для сферических изотропных однородных куполов постоянной толщины с плоским жестко заделанным краем в безмомент-ной теорнн можно использовать почти без изменения наиболее эффективный метод решения плоских задач теорнн упругости, разработанный для круговых областей. Переносятся на безмоментную теорию сферических оболочек и некоторые более общие методы решения плоских задач, относящиеся к некруговым и многосвязным областям. Они соответствуют случаям, когда край [c.260]

Равенства (29.21.10), (29.21.13), (29.21.14) представляют собой уточнение равенств (29.21.2) и образуют те граничные условия, которые в рамках точности (28.18.4) надо выполнить при построении внутреннего напряженного состояния. При построении краевого напряженного состояния надо учитывать равенства (29.21.6), рассматривая первое и третье из них как торцевые условия для плоского погранслоя, а второе — как торцевое условие для антиплоского погранслоя. Для шарнирно опертого края показатели интенсивности погранслоев остаются такими же, как для жестко заделанного края, поэтому вблизи шарнирно опертого края так же, как и вблизи жестко заделанного, антиплоский погранслой можно целиком отбросить, не превышая погрешности (29.19.14). Это значит, что отпадает необходимость и в выполнении второго равенства (29.21.6). Первое и третье равенства (29.21.6) в рамках точности (28.18.4) можно упростить, и пользуясь для оценок равенствами (29.21.10), (29.21.12), (29.21.13), написать эти торцевые условия плоского погранслоя следующим образом [c.456]

Обраш,аясь к жестко заделанному краю, введем в рассмотрение плоский погранслой Q( aKp) определив его обычными требованиями и считая, что на торце полуполосы должны выполняться условия [c.462]

Симметричная трапециевидная пластинка, жестко заделанная по непараллельным краям, нагружена равномерно pa npe-деленной нагрузкой интенсивностью q, параллельные края имеют произвольное закрепление (рис. 5). Пользуясь методом Власова— Канторовича, найти уравнение изогнутой поверхности пластинки. [c.28]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...