Истечение газа из резервуара

Истечение газа из резервуара неограниченной емкости [c.131]

При истечении газа из резервуара можно получить максимальный расход газа. Его значение определится давлением на срезе сопла. Для определения максимального расхода возьмем первую производную от выражения, стоящего в квадратных скобках, и приравняем ее нулю d dp [c.131]

Рассмотрим истечение газа из резервуара через сужающееся сопло (рис. 11.3). Размеры резервуара будем считать настолько большими по сравнению с размером отверстия, что скорость жидкости в резервуаре можно считать равной нулю. Если конфигурация сопла выбрана надлежащим образом, то распределение скоростей на срезе сопла будет практически равномерным. Обозначим через ро, Гр значения параметров газа внутри резервуара они, очевидно, будут являться параметрами торможения. Давление во внешней среде и на срезе сопла обозначим через pi, параметры газа в сечении 1-1 через Ui, Pj, Tj, площадь выходного отверстия сопла через S. [c.421]

ИСТЕЧЕНИЕ ГАЗА ИЗ РЕЗЕРВУАРА [c.445]

Рассмотрим истечение газа из резервуара через сужающееся сопло (рис. 207). Размеры резервуара будем считать настолько большими по сравнению с размером отверстия, чтобы скорость [c.445]

Как изменяется максимальная скорость истечения газа из резервуара при изотермическом повышении в нем давления [c.77]

Рис. 11.1. Схема истечения газа из резервуара через сходящийся насадок с выходным сечением S

Рассмотрим истечение газа из резервуара через сужающееся сопло (рис. [c.67]

Г аз как рабочее тело пневмопривода. Истечение газа из резервуара. [c.186]

В качестве первого примера приложения выведенных формул рассмотрим задачу об изэнтропическом истечении газа из резервуара (котла) очень [c.114]

Рассмотрим, например, истечение газа из резервуара 1 1). [c.373]

В качестве первого примера приложения выведенных формул рассмотрим классическую задачу об изэнтропическом истечении газа из резервуара (котла) очень большой вместимости. [c.202]

При истечении газа из резервуара ограниченной емкости дав ление его в резервуаре уменьшается, а вследствие этого меняются все параметры газа и условия истечения. При быстром вытекании газа теоретически процесс должен совершаться адиабатно, но, учитывая в действительности некоторое нагревание [c.93]

Автор очень обстоятельно и систематично развивает теорию течения газов и паров, хотя отдельные математические обоснования его продолжают быть достаточно слол< ными. В этой одной из основных частей учебника Быкова имеются следующие разделы общая теория течения газов и паров по трубам условия для достижения скоростью газа величины скорости звука конические и расходящиеся трубы истечение газов через отверстия графическое представление процесса истечения связь между коэффициентом сопротивления н показателем политропы частные случаи движения газов истечение газов из резервуара с переменным давлением истечение паров влажных и перегретых истечение пара через отверстие и расходящиеся насадки влияние вредных сопротивлений на истечение пара. [c.241]

Рассмотрим теперь истечение газа из резервуара с давлением р через сопло Лаваля в пространство с давлением При Ра=Ро [c.61]

В случае истечения газа из резервуара начальное сечение расположено в объеме резервуара, где скорость практически равна нулю, а все параметры газа равны параметрам торможения. В этом случае формула (9. 14) даст скорость истечения газа из резервуара [c.163]

Предположим, что истечение газа из резервуара происходит политропно с показателем п и изображается некоторой кривой 1—2 (рис. 8-2). Чтобы изобразить располагаемую работу в координатах р, у, найдем ее математическое выражение, интегрируя уравнение (8-11) и подставляя выражения работы расширения ( 4-6) и [c.124]

Рассмотрим в качестве примера задачу об изоэнтропическом истечении газа из резервуара очень большой вместительности. Предположим сначала, что сопло, из которого происходит истечение, имеет вид конфузора, причем в конце конфузора dA = 0. Обозначим через ро- Ро> постоянные термодинамические параметры газа в резервуаре, где газ в силу большой площади поперечного сечения можно рассматривать как покоящийся и = О, М = 0). Через р , р , Т , Ug и обозначим соответствующие параметры в выходном сечении, площадь которого А , и через Ра — давление среды, куда происходит истечение это давление Рд называют также противодавлением. [c.201]

Уравнение (1.37) характеризует процесс истечения сжатого воздуха из полости переменного объема. Найдем значения П и П удельной энергии газа в уравнении (1.36). Рассмотрим процесс истечения газа из резервуара неограниченного объема, параметры которого р , 7 , постоянны (рис. 1.9, а), в среду с более низким давлением. Энергия вытекающего газа складывается из его внутренней энергии и работы, затраченной на вытеснение газа из резервуара [c.27]

Истечение газа из резервуара, который имеет практически постоянные параметры сжатого воздуха, в общем случае является не-установившимся процессом. С целью значительного упрощения задачи истечение газа из резервуара можно рассматривать как частный случай установившегося движения потока газа. Установившимся движением газа называют такое движение газа, когда его скорость в каждой точке потока определяется только ее координатами и не зависит от времени. Это идеализированный процесс, так как в действительности скорость при движении газа зависит от перепада давлений, а величина давления зависит от времени наполнения газом объема полости или трубопровода, от инерционности столба газа, от количества поступающего газа, которое является функцией времени, и других факторов. Однако с целью упрощения расчетов в ряде случаев движение газа принимают установившимся, подчиняющимся уравнению Бернулли [33,42] [c.29]

Истечение конечных количеств пара или газа из резервуара неограниченной ёмкости не может изменить в таком резервуаре на конечную величину давление, температуру и удельный объём поэтому все случаи истечения из ёмкостей, внутри которых, несмотря на истечения из них, не меняются параметры пара или газа, рассматриваются как случаи истечения из резервуара неограниченной ёмкости. Эти условия внутри резервуара могут достигаться путём той или иной компенсации расхода, например, непрерывным парообразованием, идущим в котле. [c.507]

Рассмотрим процесс обратимого, т. е. без трения, адиабатного истечения газа из сопла, соединенного с газовым резервуаром большого объема (рис. 8-5). Объем резервуара предполагаем настолько большим, что истечение газа через сопло в течение рассматриваемых промежутков времени не приводит к сколько-нибудь заметному уменьшению давления газа в резервуаре. Параметры газа в резервуаре обозначим через г и Т , а давление газа на выходе из сопла — через р . Будем считать, что давление газа на выходе из сопла Ра равно давлению среды, в которую поступает газ (важность этого условия будет ясна из дальнейшего). [c.278]

Рассмотрим истечение газа из резер-вуара, где при 1 = 0 давление торможения равно ро1, в пространство, где статическое давление равно р2 (фиг. 28). Пусть параметры газа перед истечением рои и То1 остаются постоянными, а противодавление р2 уменьшается. (Это может иметь место, если газ из резервуара, куда происходит истечение, откачивается.) [c.44]

В условиях полного теплообмена при малой скорости изменения объема воздуха принимают п-1 (изотермический процесс). При быстропротекающем изменении объема, происходящем без теплообмена с окружающей средой, процесс считают адиабатическим и га - к, где к — показатель адиабаты. Показатель к является величиной, характеризующей термодинамические свойства газа и определяемой как отношение его изобарической и изохорической теплоемкостей. Для воздуха принимают дс - 1,408. Адиабатическими считают процессы истечения воздуха из резервуаров, его расширение в соплах турбин, в щелях дросселей и редукционных клапанов. В рабочих камерах машин расширение воздуха происходит при частичном теп- [c.484]

Выражение (23.21) называется формулой Сэн-Венана, которая применяется для расчета скорости докритического истечения газа. Из этой ( юрмулы следует, что скорость истечения газа, например, в атмосферу (р - ра) с ростом давления ро в резервуаре увеличивается. Однако, поскольку при подходе к отверстию поток газа имеет монотонно сужающуюся ( рму, то рост скорости его истечения имеет предел. Максимальная скорость, устанавливающаяся в самом узком сечении потока газа, не может превышать критическую величину, равную скорости звука в газе. [c.489]

Рассмотрим процесс равновесного (без трения) адиабатного истечения газа через сопло из резервуара, в котором газ имеет параметры pi, У , h. Скорость газа на входе в сопло обозначим через i. Будем считать, что давление газа на выходе из сопла р2 равно давлению среды, в которую вытекает газ. [c.46]

Пример 13-1. Из резервуара при температуре 400° К и постоянном давлении = 80 бар вытекает 1 кг кислорода через суживающееся сопло в среду с давлением рг = 60 бар. Определить скорость истечения и секундный расход кислорода, если площадь выходного сечения сопла / = 30 мм . Найти также скорость истечения и секундный расход кислорода, если истечение будет происходить в среду с давлением рг = 20 бар. Кислород считать идеальным газом. [c.215]

Струи несжимаемой жидкости, вытекающие из резервуаров под давлением в газовую среду. Давление на поверхности струи постоянно и равно давлению газа. Такие струи иногда называют свободными незатопленными, в отличие от затопленных струй, образующихся при истечении жидкости в среду с теми же физическими свойства ми. [c.250]

Рассмотрим истечение газа из резервуара через небольшое отверстие при поддержании в резервуаре постоянного дзвления. Прежде всего найдем скорость истечения. Пусть (рис. XVI.15) внутри сосуда (сечение 1) давление равно Pi, плотность газа pi, температур его Гг, а у выхода из отверстия (сечение 2) соответственно рг, Рг и Гг, i opo Tb газа у выхода из отверстия-иг, а внутри сосуда [c.301]

ИСТЕЧЕНИЕ ГАЗА ИЗ РЕЗЕРВУАРА ЧЕРЕЗ СУЖАЮЩЕЕСЯ СОПЛО. ФОРМУЛА СЕН-ВЕНАНА-ВАНЦЕЛЯ [c.421]

При иззнтропическом установившемся истечении газа из резервуара с параметрами ро, Ро, То через сходящийся насадок (рис. 11.1) различают два случая. [c.170]

Рассмотрим очень важную для приложений задачу об истечении газа из резервуара через сужающийся насадок, который в этом случае называется обычно соплом. Скорость в резервуаре будем считать пренебрежимо малой, поэтому интеграл Бернулли для этого случая в предположении изоэнтропичности движения будет иметь следующий вид [c.122]

Наибольшее развитие, в связи с задачами, вставшими перед создателями паровых турбин, получила газовая гидравлика, предметом изз чения которой явились одномерные течения сжимаемого газа с большими до- и сверхзвуковыми скоростями по трубам и соплам, вопросы истечения газа из резервуаров и тому подобные явления. Это направление механики сжимаемого газа нашло опору в общих теоремах количеств движения, теореме Бернулли, баланса энергии, а также в основных закономерностях термодинамики газа. Наиболее популяр-цым и важным результатом этого направления следует признать классическую формулу Сен-Венана и Ванцеля (1839), связывающую скорость адиабатического истечения газа с давлением и плотностью газа в резервуаре и с противодавлением. [c.29]

Примером установившегося движения может служить исте-ченяе жидкости из отверстия г стенке резервуара под постоянным напором (H= onst) или истечение газа из отверстия замкнутого резервуара, давление и температура в котором поддерживаются неизменными. [c.68]

Простейшим является случай истечения в атмосферу газа через отверстие постоянного сечения из резервуара постоянного объема (V= idem). Подобная задача встречается, например, при опрессовке регенераторов ГТУ, когда требуется определить количество газа, вытекающего через неплотности регенератора, и величину этих утечек. В большинстве случаев, применительно к условиям работы резервуаров под давлением на газопроводах, процесс истечения газов из замкнутых объемов является критическим или закритическим. [c.82]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...