Закон изменения состояния тела переменной массы

Закон изменения состояния тела переменной массы [c.50]

Для термодинамического анализа процессов при постоянном объеме по основному закону термодинамики тела переменной массы и по закону изменения состояния тела переменной массы при dQ = 0 имеем [c.66]

ЗАКОН ИЗМЕНЕНИЯ СОСТОЯНИЯ ТЕЛА ПЕРЕМЕННОЙ МАССЫ [c.68]

Изложенную широкую совокупность функциональных соотношений между переменными состояния и внешними воздействиями будем именовать законом изменения состояния тела переменной массы. Физической и методологической основами полученных соотношений являются расширенные концепции теплоты, работы н рабочего тела. Одним из принципиальных отличий указанных функциональных соотношений от соотношений, основанных на классических концепциях, является их двойственность, заключающаяся в том, что полные описания процессов и состояний содержат два вида неидентичных зависимостей — тотальные и локально-удельные. Эта двойственность исчезает, если рассматривается процесс без миграции теплоносителя зависимости в тотальных величинах становятся идентичными зависимостям в удельных ве-.личинах. [c.68]

Второй частью реализации указанного определения термодинамики должно быть установление соотношений между другими свойствами рабочего тела (переменными состояния) и внешними воздействиями. Эта задача, определяющая содержание закона изменения состояния рабочего тела в классической термодинамике, в явной форме в полном объеме фактически не поставлена и ее решения в общем систематическом виде не имеется. Вместо прямой задачи о влиянии заданных воздействий на закономерность тепломеханических процессов в классической термодинамике рассматривается обратная задача. Решение задачи сводится к установлению совокупности простейших типовых процессов, каждый из которых характеризуется принятием условия о неизменности ка-кой-либо переменной величины. В результате воздействия могут быть определены только как следствия наложенных ограничений. Ввиду значительного многообразия и большой сложности закономерностей тепломеханических процессов с миграцией теплоносителя такой упрощенный подход к задаче об установлении соотношения между переменными состояния и внешними воздействиями в термодинамике тела переменной массы не может быть принят. [c.50]

В данной работе задача о соотношениях между изменениями переменных состояния рабочего тела и внешними воздействиями решается только на основе закона равновесности рабочего тела. Как первый закон классической термодинамики, так и основной закон термодинамики тела переменной массы включают в себя так называемый принцип эквивалентности качественно различных воздействий. Непосредственно из указанных законов можно установить, что различные воздействия неразличимы в отношении их влияния на изменение запаса энергии тела, через посредство которого совершается полезная работа. Но оценка различных воздействий изменяется, если необходимо определить характер изменения состояния рабочего тела, т. е. определить закономерность процесса. В этом случае легко установить, что изменение состояния рабочего тела определяется не только количеством, но также и качеством внешнего воздействия. [c.51]

Термин течение (или движение) используют для обозначения мгновенного или непрерывного изменения конфигурации сплошной среды. В соответствии с нулевым законом термодинамики каждое сплошное тело имеет хотя бы одно естественное состояние. Характерным свойством текучих сред, которое можно считать определяющим для жидкости, является то, что они имеют несчетное множество естественных состояний. В качестве постулата принимают, что все состояния, для которых плотность массы совпадает с исходной, являются естественными состояниями. Поэтому одним из аргументов определяющих термодинамических функций — активных переменных — принимают якобиан J = dV/dVo = ро/Р, характеризующий относительное изменение объема (или плотности массы) при течении жидкости в окрестности рассматриваемой точки. Отметим, что здесь и далее понятие жидкость включают в себя как истинные жидкости, так и газы. Отличие газа от истинной жидкости состоит в том, что его частицы (атомы или молекулы) весьма слабо связаны между собой силами взаимодействия и движутся хаотически, заполняя весь предо ставленный им объем. Истинная жидкость сохраняет свой объем при отсутствии внешних воздействий и может иметь свободную поверхность (границу между истинной жидкостью и газом). [c.114]

Эти общие положения о взаимосвязи межд состоянием рабочего тела и внешними воздействиями выражают только качественную сторону искомых соотношений и сами по себе не являются средством построения этих соотношений. Для решения поставленной задачи необходимы положения, выражающие связь между мерой изменения конкретной переменной (или комплекса переменных) и мерой внешних энерговоздействий. Такими положениями являются положения основного закона термодинамики тела переменной массы, в соответствии с которыми имеем [c.61]

В следуюш,их И параграфах, посвященных первому закону термодинамики, его аналитическому выражению и некоторым его при- тожеппям, рассматриваются следующие темы о некоторых свойствах движения системы масс троякое действие, производимое теплотой понятие об энергии тела о количествах, определяющих состояние тела единицы для измерения энергии тела и внешней работы первая основная теорема механической теории теплоты один простой пример вычисления энергии заметка о дифференциальных уравнениях, не могущих интегрироваться в обыкновенном значении этой операции другое аналитическое выражение первой теоремы термодинамики для случая, когда состояние тела оиределяется двумя независимыми переменными и изменение совершается оборотным образом применение формул предыдущего параграфа к газам применепие первой основной теоремы термодинамики к газам отно-ш ение теплоемкости газа при постоянном давлении к теплоемкости при постоянном объеме перечисление свойств совершенного газа, выведенных из гипотезы о его строении . [c.43]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...