Шар (первая стадия)

I — шар (первая стадия) 2 — цилиндр (первая стадия) 3 — полуограниченное тело или плита (первая стадия) 4 — неограниченное тело с цилиндрической полостью [c.60]

Рассмотрим шар, падающий вертикально на неподвижную горизонтальную жесткую плиту (рис. 375). Для прямого удара, который при этом произойдет, можно различать две стадии. В течение первой стадии скорости частиц шара, равные в момент начала удара v (движение шара считаем поступательным), убывают до нуля. Шар, при этом деформируется и вся его начальная кинетическая энергия mt/V2 переходит во внутреннюю потенциальную энергию деформированного тела. Во второй стадии удара шар под действием внутренних сил (сил упругости) начинает восстанавливать свою форму при этом его внутренняя потенциальная энергия переходит в кинетическую энергию движения частиц шара. В конце удара скорости частиц будут равны и, а кинетическая энергия шара ти 12. Однако полностью механическая энергия шара при этом не восстанавливается, так как часть ее уходит на сообщение шару остаточных деформаций и его нагревание. Поэтому скорость и будет меньше и. [c.399]

Постановка задачи. Дан однородный шар радиуса Х с начальной температурой В момент -с= 0 температура поверхности шара становится равной Требуется найти температурное поле шара и количество переданной теплоты для первой стадии процесса [c.57]

Гз X, 20 2 для шара, обогреваемого снаружи (первая стадия) [c.58]

Первая стадия. По методу исключения переменных весь процесс нагрева шара разбивается а две стадии. Первая стадия соответствует проникновению тепла в глубь шара до расстояния Xq. Температура шара в течение первой стадии нагрева подсчитывается по формуле (99) [c.83]

Постановка задачи. Шар радиуса X, нагревается постоянным по величине тепловым потоком q. Начальная температура шара равна t . Необходимо определить температуру шара и количество теплоты для первой стадии нагрева (X < X,). [c.96]

Решение задачи. Будем считать, что в течение первой стадии распределение температуры в сечении шара соответствует уравнению (31) параболы. При этом температурное поле шара описывается уравнением (173) или (175). [c.97]

Рассмотрим в общем виде температурные поля неограниченных тел (плита, цилиндр и шар в течение первой стадии ведут себя как тела неограниченные). Выше было показано, что температура неограниченного тела может подсчитываться по формуле (173) [c.97]

Первая стадия. В течение первой стадии происходит проникновение тепла в глубь материала шара. Этот процесс заканчивается в момент, когда глубина X прогретого слоя становится равной радиусу Хо шара. Расчет температурного поля шара и количества переданной теплоты для первой стадии нагрева производится по формулам 28. [c.104]

К концу первой стадии расширения огненного шара (10 сек.), т. е. к тому моменту времени, когда фронт ударной волны начинает опережать фронт излучения, лучистый поток, испускаемый огненным шаром на расстоянии примерно 10 км, в 100 раз больше, [c.379]

Интересно отметить, что 99% той трети энергии взрыва, которая освобождается в виде излучения, выделяется во время третьей стадии увеличения огненного шара, т. е. после достижения минимума температуры, несмотря на чрезвычайно высокую температуру огненного шара на первой стадии и очень высокую температуру поверхности на второй стадии. В первой и второй стадиях выделяется всего 1% всей энергии излучения. До [c.383]

Приближенный расчет температурного поля шара можно производить также при дробном значении п, общем для первой и второй стадий процесса. [c.87]

Рассмотрим шар, падающий вертикально на неподвижную горизонтальную жесткую плиту (рис. 349). Для прямого удара, который при этом произойдет, можно различать две стадии. В течение первой [c.414]

Слагаемое в круглых скобках (11.4), соответствующее члену в соотношении (11.3), дает основной вклад в нестационарное сопротивление шара на начальной стадии погружения. Роль других слагаемых увеличивается с глубиной погружения. Определяя давление при исследовании входа в воду упругих оболочек, обычно на практике в выражении (11.3) ограничиваются первым слагаемым. [c.95]

В табл. IV.58 приведены протабулирован-ные значения расчетных коэффициентов z для определения оптимальных размера догружаемых и неэффективного размера выводимых из процесса шаров и стержней. Изложенная методика пригодна для оптимизации измельчающей среды мельниц, работающих в первой и и последующих стадиях измельчения. В последнем случае [c.348]

Выведенные соотношения сраведливы для первой стадии прогрева шара X < Zo). При Л= < 1 они прекращаются в соответствующие формулы для полуограниченного тела (или плиты). [c.57]

Эти смесители (рис. 1-2-44) на первой стадии развития имели конструкцию, весьма схожую с отечественным однорычажным смесителем по ГO f 25809-83, типа См-УмОРА (рис. 1-2-43). Но позже, в соответствии с мировой тенденцией развития смесителей однорычажного типа, металлический запорный шар поместили в картридж (рис. 1-2-45). Это намного упростило эксплуатацию. [c.95]

В большинстве методов опыт начинается при равномерном начальном распределении температуры внутри образца. Основные задачи этой группы рассмотрены А. В. Лыковым [25. В частности, им подробно изучены закономерности разогрева (охлаждения) пластины, цилиндра и шара при простейших граничных условиях первого, второго и третьего рода (см. 2, 3, 4 в гл. 5 и 1, 2, 3 в гл. 7 монографии А. В. Лыкова Теория теплопроводности , 1967 г.). Указанные аналитические соотношения дают возможность рассчитать перепад температуры внутри тела на любой стадии разогрева и по степени отклонения этого перепада (R, т) от квазистационарного (R, оо) = рдг (R) анализировать длительность Трег начальной стадии теплового процесса. [c.13]

Почти во всех учебниках встречается утверждение, что первый закон Ньютона — закон инерций — был высказан уже Галилеем. Однако вни-дмательное чтение произведений Галилея этого не подтверждает более того, даже неизвестно, каким образом могло возникнуть такое представление. Так как Галилея, как механика, поднял на щит знаменитый Мах, то автор этих строк долгое время думал, что это представление принадлежит Маху однако последний в своей книге Механика в своем развитии (гл. II, 1, 8 стр. 140 немецкого издания 1901 г.) цитирует работу Вольвиля (1884 г.), показавшего, что предшественники Галилея и даже сам Галилей, лишь очень постепенно освобождаясь от аристотелевых представлений, дошли до понимания закона инерции . В своем пути Галилей остановился на стадии введенного Коперником принципа космической инерции, иными словами равномерного кругового движения тел, находящихся на поверхности Земли в своем естественном месте. Широко известна написанная Галилеем художественная картина поведения брошенных шаров, текущей воды, летающих бабочек и т. д. в каюте равномерно движущегося по спокойному морю корабля, но мало кто обращает внимание на то, что этот корабль в действительности движется по дуге большого круга Земли. Решающим местом в этом отношении является следующее. В начале четвертого дня Бесед и математических доказательств относительно двух новых наук Галилей утверждает (стр. 417 русского издания 1934 г.) Когда тело движется по горизонтальной плоскости, не встречая никакого сопротивления движению, то. движение его является равномерным и продолжалось бы бесконечно, если бы плоскость простиралась в пространстве без конца. Если же плоскость конечна..., то тело, имеющее вес, достигнув конца плоскости, продолжает двигаться далее таким образом, что к его первоначальному равномерному беспрепятственному движению присоединяется другое, вызываемое силой тяжести, благодаря чему возникает сложное движение, слагающееся из равномерного горизонтального и естественно ускоренного движений его я называю движением бросаемых тел . [c.84]

МОСТИ единицы энергии на разных сортах топлива. Доказано также, что зола, получающаяся при сжигании С., может найти применение как добавка к цементу. Однако С. не нашли еще себе в СССР широкого применения как энергетическое топливо. Помимо своего значения как топлива горючие С. являются высококачественным сырьем для химич. промышленности и в первую очередь служат новым источником получения жидкого горючего моторного топлива. Однако химич, переработка горючих С. в СССР находится еще на более низком уровне своего развития, чем энергетическое их использование, и не вышла еще из стадии лабораторных и полузаводских опытов. Тем не м(ь нее данные о применении С. как моторного топлива (получены при испытаниях С. в газогенераторах), сланцевых смол в двигателях Дизеля и с запальным шаром и сланцевых бензинов в автомобилях доказали принципиальную возможность использования С. в указанных выше целях в большом числе вариантов. [c.111]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...