Сверхзвуковое обтекание клина. Косой скачок уплотнения

Сверхзвуковое обтекание клина. Косой скачок уплотнения [c.191]

Рис. 165. Обтекание клина сверхзвуковым потоком (образование косого скачка уплотнения).

Пусть на неподвижный ромбовидный профиль натекает равномерный сверхзвуковой поток под углом атаки t = 0 (рис. 10.20). В силу симметрии достаточно рассмотреть лишь обтекание верхней стороны профиля. У передней кромки профиля в точке А возникает косой скачок уплотнения, так как поток набегает на клин с углом 2св при вершине. Пройдя через этот косой скачок, поток поворачивается на угол и и становится параллельным отрезку АВ. Статическое давление рг и приведенную скорость в потоке I2 вдоль отрезка АВ можно определить по формулам для косого скачка уплотнения (см. гл. III). Далее [c.41]

Отрыв перед уступом возникает и при дозвуковых скоростях. При сверхзвуковом обтекании такой отрыв сопровождается образованием скачка уплотнения перед точкой отрыва, вызванным отклонением потока на некоторый угол вследствие появления застойной зоны перед уступом. Появляющийся на стенке дополнительный градиент давления способствует смещению вперед точки отрыва. Дозвуковое обтекание клина обычно не сопровождается отрывом. В сверхзвуковом потоке такой отрыв возможен вследствие появления косого скачка уплотнения, вызывающего продольный положительный градиент давления. При этом точки отрыва и последующего присоединения потока находятся вблизи излома стенки. [c.101]

Для соотношения между углами аир косого скачка уплотнения при сверхзвуковом обтекании клина выводится формула [c.308]

При О < 0 линия действия вектора скорости Vi пересекает петлю ударной поляры в двух точках, т. е. при одном и том же угле f, вообще говоря, могут быть два различных скачка уплотнения. Но опыт показывает, что при обтекании сверхзвуковым потоком газа клина (тела) с углом 0<0л- возникает в действительности только один косой скачок уплотнения, который соответствует точке пересечения D, находящейся на дуге SH ударной поляры. При О > 0 линия действия вектора не пересекает петлю ударной поляры. Этот случай соответствует обтеканию сверхзвуковым потоком газа клина (тела) с тупой носовой частью. [c.525]

Примером возникновения изолированного косого скачка уплотнения является обтекание клина сверхзвуковым потоком газа (рис. 5.11.). [c.97]

В работе [4] рассмотрена задача о сверхзвуковом обтекании клина с конечным углом раствора, совершающего гармонические угловые колебания малой амплитуды вокруг носка. В этом случае основное поле однородно и представляет собой равномерный поток за косым скачком уплотнения, возникающим при стационарном обтекании клина. Влияние конечной тол- [c.68]

Фнг. 31. Оптические фотографии косых скачков уплотнения при сверхзвуковом обтекании клина (а) и конуса (б). [c.749]

При обтекании сверхзвуковым потоком остроконечных тел (клиньев) также образуются косые скачки уплотнения, т. е. такие скачки, поверхность которых составляет с направлением набегающего потока острый угол (фиг. 17. 1,6). [c.385]

Скачок уплотнения, фронт которого не перпендикулярен к потоку, называется косым скачком (рис. 12.2). Он имеет место, например, при обтекании сверхзвуковым потоком газа клиновидного тела. На рис. 12.2 в - угол раствора обтекаемого клина 0 - угол наклона косого скачка. В косом скачке тангенциальная к фронту скачка составляющая скорости остается неизменной [c.185]

Рассмотрим подробнее особенности работы входных устройств внешнего сжатия. Для этого обратимся к схеме течения газового потока в плоском трехскачковом воздухозаборнике (рис. 9. 11). Поверхность торможения этого воздухозаборника представляет собой двухступенчатый клин 1—2—3 с углами установки панелей Pi и 2- При их обтекании образуются косые скачки уплотнения 1—А и 2—А, в которых осуществляется торможение сверхзвукового потока. [c.268]

При сверхзвуковом обтекании клина, у которого угол нри вершине больше, чем допускается по рис. 3.12, образование плоского косого скачка уплотнения невозможно. Опыт показывает, что в этом случае образуется скачок уплотнения с криволинейным фронтом (рис. 3.13), причем поверхность скачка размещается впереди, не соприкасаясь с носиком клина. В центральной своей части скачок получается прямым, но при удаленип от [c.135]

При обтекании сверхзвуковым потоком клина (рис. 3,а) поступат. течение вдоль боковой поверхности клина отделяется от набегающего потока плоским косым скачком уплотнения, идущим от вершины клина (т. н. головная ударная волна), скорость потока за скачком определяется по ударной поляре для клина конечной длины из двух возможных значений скорости осуществляется большее. При углах раскрытия клина, больших нек-рого предельного, подобное простое течение невозможно. Скачок уплотнения становится криволинейным, отходит от вершины клина, превращаясь в отошедшую ударную волну, и за ней появляется область с дозвуковой скоростью те- [c.429]

Мы указали способ определения угла, на который отклоняется ноток в скачке, когда положение фронта известно. Если, наоборот, задано онрсделёБное отклонение сверхзвукового потока, то в тех случаях, когда в результате отклонения величина скорости до.лнчна уменьшиться (например, прп сверхзвуковом обтекании клина, изображённого на фнг. 31, а), возникает косой скачок уплотнения при этом по формулам (30) и (50) может быть вычислен угол а, под которым расположится фронт скачка по отношению к потоку. [c.92]

Возможен случай сверхзвукового обтекания клина, у которого угол при вершине оказывается больше, чем допускается по фиг. 36. Прп этом не может осуществиться обтекание с плоским косым скачком уплотнения. Опыт показывает, что в таком случае образуется скачок уплотнения с криволинейным фронтом (фиг. 37), причём поверхность скачка размещается впереди, не соприкасаясь с носиком клина. В центральной своей части скачок получается прямым, но при удалении от оси симметрии переходит в косой скачок, который на больщих растояниях вырождается в слабую волну. Такая же форма скачка уплотнения наблюдается при сверхзвуковом обтекании тела, имеющего закруглённую носовую часть (фиг. 38). [c.94]

Условия на косых скачках уплотнения Сверхзвуковое обтекание позволяют непосредственно сконструи-угла и клина ровать решения задач об обтекании [c.391]

Эймс [1965] приводит пример квазилинейного эллиптического дифференциального уравнения, не обладающего единственностью решения. Другим простым математическим примером неединственности является классическая теория косого скачка уплотнения. При сверхзвуковом обтекании клина невязким газом существуют три решения кубического уравнения Томпсона (Anon [1953]). Одно из этих решений приводит к уменьшению энтропии и отбрасывается ), а из двух оставшихся решений слабое решение, как известно, отвечает физическому обтеканию клина, в то время как сильное решение отвечает задаче с отошедшей ударной волной. [c.26]

По форме поперечного сечения воздухозаборники подразделяются на плоские и осесимметричные. У воздухозаборников первого типа поверхности торможения сверхзвукового потока состоят из ряда плоских панелей, устанавливаемых под углом одна к другой и образующих ступенчатый клин, при обтекании изломов которого возникают косые скачки уплотнения. У осесимметричных воздухозаборников поверхность торможения получают сопряжением нескольких конических поверхностей, образующих ступенчатый конус. Скач ки уплотнения в этом случае возникают в местах излома образующей ступенчатого конуса. [c.39]

Косой скачок уплотнения вызывает внезапное отклонение потока на конечный угол б между векторами скорости до и после скачка. Таким образом, он эквивалентен случаю обтекания сверхзвуковым потоком тупого угла или клина (рис. 171). Цри малом угле раствора клина, если поток набегает на клин вдоль его плоскости симметрии, от острия клина в обе стороны возникают косые скачки уплотнения, но рмаль к фронту которых образует со скоростью набегающего потока угол, обозначенный [c.255]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...