Цикл Карно в s—Т-диаграмме

Очевидно, что работа, произведенная 1 кг тела при обратимом круговом процессе, численно равна площади, ограниченной на Т—s-диаграмме кривой процесса, т. е. площади цикла. Цикл Карно в координатах Т—s имеет форму прямоугольника (рис. 2.22). [c.148]

Рис, 3.6. Обратный цикл Карно в р, и- и Т, s-диаграммах [c.25]

Цикл Карно для идеального газа в тепловой диаграмме изображается в форме прямоугольника (см. рис. 5.6). Изотермы и адиабаты для любого рабочего тела представляются в координатах S, Т соответственно горизонтальными и вертикальными линиями. Следовательно, форма цикла Карно в тепловой диаграмме наглядно показывает, что его к.п.д. не зависит от природы рабочего тела. [c.65]

Термический к. п. д. цикла паросиловой установки, как уже отмечалось ранее, ниже термического к. п. д. цикла Карно в том же интервале температур вследствие того, что подвод тепла при нагревании воды в котле производится не при максимальной температуре цикла tu а при меньшей температуре,, заключенной между /3 и ti. Более наглядно это может быть показано на Т—s диаграмме (рис. 14-7). Цикл паросиловой установки можно рассматривать состоящим из цикла Карно 12341 и цикла 3 2 343, в котором средняя температура подвода тепла ниже температуры ti. Поэтому термический к. п. д. цикла 3 2 343 ниже термического к. п. д. цикла Карно и, следовательно, термический к. п. д. всего цикла 122 341 меньше термического к. п. д. цикла Карно для того же интервала температур ti, tz. [c.429]

Изобразите цикл Карно в Т—s-диаграмме. [c.54]

На рис. 45 и 46 изображен цикл Кар но в диаграмме v—p и в диаграмме s—Т. На обеих диаграммах рассматриваются процессы, отнесенные к 1 кг пара, а одноименные точки обозначены одинаковыми буквами. Началу цикла соответствует точка 1 на обоих рисунках (рис. 45 и 46), лежащая на нижней пограничной кривой (х=0) и соответствующая начальному давлению. Изотермическому расширению, с которого начинается цикл Карно, в рассматриваемом случае соответствует процесс парообразования, который на всем своем протяжении происходит при постоянной температуре. Этот процесс изображается на указанных рисунках линией 1—2, так как он является одновременно и изобарным. Процесс заканчивается при превращении всей воды в сухой насыщенный пар. Этому соответствует точка 2, лежащая на кривой сухого насыщенного пара (л =1). Затем в цикле Карно следует процесс адиабатного расширения, которое в нашем случае связано с постепенным увлажнением пара и изображается линией 2—3. Расширение заканчивается [c.164]

Рис. 5-14. Обратимый цикл Карно в Т, s-диаграмме.

Наиболее просто идеальный цикл Карно может быть изображен в системе координат T-S (т. е. температура— энтропия). Основным свойством диаграммы, построенной в таких координатах, является возможность изображения количества тепла в виде площади, ограниченной линией термодинамического процесса и осью абсцисс. Как показывает рис. 1-1, цикл Карно в Г- -диаграмме имеет форму прямоугольника Н—0—К—Г. Количе- [c.11]

Большой наглядностью обладает способ сравнения циклов на Т — s-диаграммах. Если сравнивать произвольный цикл, вписанный в цикл Карно, то площадь вписанного цикла меньше, чем площадь цикла Карно. Отношение из этих площадей называют коэффициентом заполнения цикла. Чем больше коэффициент заполнения, тем ближе приближаются к наиболее эффективному преобразованию теплоты в работу. [c.88]

Пользуясь понятием энтропии и диаграммой s — Т, можно легко вывести выражение для термического к. п. д. цикла Карно и показать, что из всех циклов, происходящих в данном интервале температур, цикл Карно характеризуется наибольшим термическим к. п. д. [c.67]

С термодинамической точки зрения производство холода — это процесс передачи тепла от менее нагретых тел к более нагретым. Как следует из второго закона термодинамики, такой процесс не может протекать самопроизвольно. В основе работы холодильных машин лежат обратные циклы, наиболее экономичным из которых является обратный цикл Карно (см. 29). Обратный цикл Карно показан в Т— s-диаграмме (рис. 29). В изотермическом процессе расширения 4—1 холодильный агент получает от охлаждаемого тела тепло (плош,адь 4—1—6— [c.79]

Для совершаемого в том же интервале температур обратного цикла Карно, график которого в Т—s-диаграмме (см. рис. 31, б) изображается прямоугольником 3—3 —1—V—3, имеем [c.81]

Графическое представление T S) (Т, S-диаграмма) играет столь же важную роль, что и р ) (Р, -диаграмма) площадь, ограниченная замкнутой кривой процессов, образующих цикл, равна результирующей работе, совершаемой системой или внешней средой над системой. Изображение цикла Карно имеет наиболее простой вид в Г, 5-диаграмме. [c.56]

Если в цикле Карно при тех же давлениях pi и Р2 процесс парообразования не доводить до конца, то, как видно из соответствующего этому случаю графического изображения цикла на диаграмме s—Т 1—2"—2 —4—1 (рис. 46) термодинамический к. п. д. цикла остается без изменения [c.166]

Цикл Карно такой холодильной машины в Т, s-диаграмме изображен на рис. 3-21. Этот цикл осуществляется между двумя тем- [c.76]

As диаграмма Т—s и изображение в ней графиков основных процессов и цикла Карно. [c.175]

Также очень кратко говорится в учебнике и о диаграмме Т — s. Здесь показаны графики основных процессов и цикла Карно. По- [c.194]

Прямой цикл Карно. Прямой обратимый цикл Карпо изображается в s—Т -диаграмме прямоугольником /—2—3—4 (рис. 7.6, а), все процессы в котором направлены по часовой стрелке. Точка 1 характеризует начальное состояние газа. Как отмечалось, цикл Карно состоит из двух изотерм и двух адиабат, тогда 1—2 — изотермическое расширение, 2—3 — адиабатное рас-Hinpefu-te, 3—4 — изотермическое сжатие, 4—1 — созвращение рабочего тела в первоначальное состояние в процессе адиабатного сжатия. [c.53]

Термический к. п. д. цикла паросиловой установки, как уя<с от ечалось ранее, ниже термического к. п. д. цикла Карно в том же интервале температур вследствие того, что вода в котле при нагревании подводится не при максимальной температуре цикла а при меньшей температуре, заключенной между 3 и П- Более наглядно это может быть показано на Т—s-диаграмме (рис, 18.7). Цикл паросиловой установки можно рассматривать состоящим из цикла Карно 123 41 и цикла 3 2 343, в котором средняя температура под- [c.574]

Такого рода установка называется парокомпрессионной, так как в ней сжатие влажного пара осуществляется при помощи компрессора. Рассмотренный цикл отличается от обратного цикла Карно только тем, что охлаждение хладоагента от температуры до температуры Т , вместо обратимой адиабаты расширения в детандере 1-А в Т, s-диаграмме на рис. 13-10) происходит по необратимой адиабате расширения в дроссельном вентиле 1-2. Необратимость процесса дросселирования приводит к некоторому уменьшению холодо-производительности цикла по сравнению с обратным циклом Карно. В самом деле, из рис. 13-10 видно, что количество тепла д2, отбираемого от холодного [c.436]

Вместе с тем во многих случаях возникает необходимость сравнивать различные циклы между собой (а не с циклом Карно). Для того чтобы произвести это сравнение, необходимо выбрать условия, при которых дроизводится это сравнение. Такими условиями могут быть равенства количества подведенных теплот, степеней сжатия, степеней повышения давления и т. п. Циклы в этом случае изображаются в S-T — диаграмме и производится сравнение их площадей. [c.225]

Из-за сложности создания детандера, работающего на влажном паре, и малой получаемой работы расширительную машину заменяют регулирующим дроссельным вентилем ДВ или каким-либо другим устройством (диафрагмой, капиллярной трубкой), в котором хладагент после конденсатора дросселируется с понижением давления и температуры (процесс 3-4). Поскольку процесс дросселирования является необратимым, на Т — s-диаграмме он показан условно штриховой кривой h = onst. Необратимость дросселирования приводит к уменьшению хладопроизводительности установки по сравнению с циклом Карно на величину Aq = пл. 4 4а3 4 и снижению холодильного коэффициента. Несмотря на это применение дросселирования хладагента является простым и удобным [c.134]

В диаграмме T—s цикл Карно изображается в виде прямоугольника 1—2—3—4—1 (рис. 12, б), так как все составляющие его процесса в Т—s-диаграмме изображаются в виде отрезков прямых линий, параллельных осям Г и s. Все физические положения, изложенные в 28, в рав1юй мере относятся и к циклу Карно, построенному в Т—s-диаграмме. [c.53]

По внешнему виду уравнение (13-16а) совпадает с уравнением (13-8) для холодильного коэффициента обратного цикла Карно. Однако это сходство чисто внешнее в обратном цикле Карно — это температура, равная в пределе температуре охлаждаемого объема (обозначим ее через Т ), тогда как в цикле воздушной холодильной машины значительно ниже, чем (в этом цикле температура равна в пределе температуре Гд). Отсюда следует, что при одном и том же значении холодильный коэффициент обратного цикла Карно выше холодильного коэффициента цикла воздушной Х0Л0ДИЛБН011 машины. Это видно из J, s-диаграммы на рис. 13-7, на которой изображены осуш ествляемые в одном и том же интервале температур от (так мы обозначим температуру охлаждаюш,ей воды, т. е. горячего источника) до Tjj обратный цикл Карно (1-2к-3-Зк-1) и цикл воздушной холодильной установки (1-2-3-4-1). Как видно из этой диаграммы, в цикле воздушной холодильной установки отбирается меньше тепла, чем в обратном цикле Карно (соответственно площади а-2-З-Ъ-а и а-2к-3-Ь-а на рис. 13-7), а работа, затрачиваемая в цикле воздушной холодильной установки (площадь 1-2- [c.433]

Цикл Карно. Допустим, что начальное состояние 1 кг газа изображается в диаграмхме s — Т точкой / (рис, 23), соответствующей начальному состоянию газа при совершении им обратимого цикла Карно. Первый процесс — изотермическое расширение— в диаграмме s — Т ивображается горизонтальной линией 1—2, идущей вправо, так как процесс происходит с подводом тепла qi, при температуре fi и с возрастанием энтропии. Затем происходит адиабатное расширение газа, которое в диаг- [c.112]

Мы уже знаем, что диаграмма s—Т дает возможность определить значение термодин1а1Мического к. п. д. изображенного в ней цикла (см. стр. ПО). Этот к. п. д. чяменноравен отношению площади замкнутого контура цикла к площади, измеряющей количество подводимого к газу тепла. Следовательно, для цикла Карно термодинамический к. п. д. будет равен [c.113]

Рассмотренный в диаграммах v—р и s—Т цикл паросиловой установки называется основным циклом паросиловой установки. Работа этого цикла больше, чем работа цикла Карно. Это отчетливо видно из сравнения диаграмм этих двух циклогз на рис. 47. Площадь 1—2—3—4 —1 измеряет работу цикла Карно, а большая площадь 1—2—<5—4—5—1 измеряет работу основного цикла паросиловой установки. Увеличение работы, получаемое в последнем цикле, объясняется тем, что в этом цикле рабочему телу сообщается большее количество тепла и что затрата работы на привод водяного насоса меньше, чем затрата работы на привод пароводяного компрессора. На рис. 47 р1абота насоса измеряется площадью 4—5—7—6—4, а работа компрессора — много большей площадью 4 --1—7— [c.170]

Возникающее противоречие (Qi 0) доказывает недостижимость нулевой изотермы Г = О, которая одновременно является изоэнтропой (адиабатой) с S = О или S = onst. Заметим, что цикл Карно с температурой Т2 = О и конечной площадью вообще не может быть изображен на Г -диаграмме. Действительно, изотерма-изоэнтропа Т О, S = О вырождается на ТХ-плоскости в точку (начало координат), и вместе с тем прямоугольник, изображающий цикл Карно, вырождается в отрезок оси Т. [c.42]

Регенеративный цикл. Для повышения экономичности паросиловых циклов целесообразно проводить регенеративный подогрев пит.зтелы10Й воды за счет пара, отбираемого на пуги его следования в турбине. Благодаря проводимо таким образом регенерации тепла происходит приближение соответствующего паросилового цикла в его нижней части (за исключением находящегося в области перегрева пика цикла на Т,. s-диаграмме) к циклу Карно и тем самым рост термического к. п. д. цикла. Подробнее— с.м. гл. 9. [c.284]

В 3 обычным методом (цикл Карно) выводится уравнение Клапейрона — Клаузиуса, а в 4 выводятся формулы энтропии жидкости, сухого и влаж1Ного пара. В 5 рассматривается диаграмма Т—s водяного пара. Прежде всего здесь говорится о методе построения в системе координат Т—S предельных кривых, затем линий постоянной степени сухости пара. Предварительно показывается, как может быть вычислена по диаграмме Т—s степень сухости пара в заданной на ней точке. [c.122]

В гл. 6 излагаются физические основы процесса парообразования, устанавливаются понятия о насыщенном и перегретом паре, даются диаграммы р—v и Т—s для водяного пара с пограничными кривыми и критической точкой. Даются общие формулы для теплоты влажного и перегретого пара, а также уравнение состояния перегретого пара Тумлирца — Линде. Выводится (посредством цикла Карно) уравнение Клапейрона — Клаузиуса и дается применение его к процессам испарения, плавления и сублимации. [c.175]

На стр. 156 было показано, что практическое осуществление цикла Карно с паром наталкивается на значительные трудности. Однако при ступенчатом подогреве питательной воды отборным паром удается так изменить цикл Ренкина, или, как говорят, карнотизировать его, что его к. п. д. приближается к к. п. д. цикла Карно. Такой процесс для случая трехступенчатого подогрева показан в Т, s-диаграмме на рис. 117. Теплота жидкости в этом случае подводится не в котле и не в газовом экономайзере. Питательная вода подогревается паром, отби- [c.174]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...