Дифракция Фраунгофера от щели

Дифракция Фраунгофера от щели [c.172]

Дифракция Фраунгофера от щели. Этот случай является частным случаем дифракции от прямоугольного отверстия и соответствует тому, что один из размеров прямоугольника, например размер 2В, больше или равен 2А. При когерентном освещении такого вытянутого прямоугольника (щели) дифракционная картина очень резко сузится и приблизится к оси X, так как дифракция от размера 2В не будет играть заметной роли. [c.283]

Распределение интенсивности при дифракции Фраунгофера от щели [c.285]

Поскольку с достаточной для практики точностью выражение (182) описывает также дифракцию Фраунгофера от таких объектов, как проволока, непрозрачные волокна, нити, полоски и др., которые можно рассматривать как дополнительные экраны к щели (и, следовательно, использовать принцип Бабине [23]), проведенный анализ полностью распространяется и на эти объекты, а полученные выводы являются общими и должны учитываться при разработке дифракционных измерителей размеров объектов произвольных форм. [c.255]

Распределение интенсивности при дифракции Фраунгофера от двух одинаковых щелей [c.296]

Дифракция Фраунгофера от N щелей. Рассмотрим теперь случай N щелей. Будем считать, что N — большое число. Тогда, по [c.284]

Задача совпадает с задачей о дифракции Фраунгофера от прямоугольной щели ширины О (к), и распределение амплитуд дается функцией [c.397]

Параллельный пучок лучей проходит через диафрагму 8 , имеющую три щели, отстоящие друг от друга на строго одинаковых расстояниях. При этом будут иметь место дифракция Фраунгофера и взаимная интерференция лучей. Результат интерференции можно наблюдать в фокальной плоскости объектива О2. [c.60]

Терминология. Дифракция Фраунгофера и дифракция Френеля. При рассмотрении дифракционной картины от щели или отверстия мы предполагали, что имеем приходящую плоскую волну (от далекого точечного источника S). Мы также считали, что регистрируем излучение, испускаемое щелью под определенным углом, о значит, что мы рассматривали суперпозицию волн, распространяющихся по параллельным направлениям к точке детектирования Р, и либо Р находится очень далеко от щели, либо мы используем линзу (например, хрусталик глаза), чтобы сфокусировать волны в точку Р (расположенную, например, на сетчатке глаза). Дифракция, наблюдаемая при выполнении двух этих условий — плоская падающая волна и дифрагированная волна, испущенная в заданном направлении,— называется дифракцией Фраунгофера. Если линзы не используются, то для выполнения этих условий точечный источник [c.437]

Пример 9.3. Узкая щель шириной й = 35 мкм освещается монохроматическим излучением с плоским фронтом. Длина волны X = 620 пм. На экране Р, помещенном в фокальной плоскости линзы 5, наблюдается дифракция Фраунгофера с характерным размером а. Определите величину а, если расстояние от линзы до экрана / = 80 см. [c.169]

Рис. 2.3 иллюстрирует существование обратно зависимости между масштабом картины, выраженным через и, и шириной щели а. Теперь и имеет размерность обратной длины, и в результате мы приходим к идее описания дифракционных картин Фраунгофера как существующих во взаимном пространстве. Эта идея будет развернута ниже, при рассмотрении картин от многоэлементных апертур (разд. 2.4 и 2.5), и приобретет дополнительный смысл, когда мы познакомимся с применением метода Фурье к дифракции (гл. 3 и 4). [c.30]

Из опыта Юнга для двух параллельных узких щелей было получено, что период эквидистантных интерференционных полос А.г определяется расстоянием между щелями (I и длиной волны Я (Ал Х/(1), С другой стороны, в результате дифракции Фраунгофера на одной щели ишриной Ь образуемся максимум нулевого порядка, размер которого пропорционален отношению Х/Ь. Если рассматривать щели конечной ипф шы , расположенные параллельно друг другу на равных расстояниях с/, то следует ожидать, что огибающая картины дифракции будет ппррде гяп.ся размером Ь, а интерференционное перераспределение энергии расстоянием с1. Кроме того, поскольку оба эффекта зависят от длины волны, такая периодическая структура должна обладать хроматическими свойствами. [c.149]

Ранее были приведены и исследованы формулы для первых членов асимптотического разложения краевой волны для задачи дифракции произвольного лучевого поля на теле с искривленными гранями и криволинейным ребром. При столь общей постановке задачи лучевая структура падающей волны отличается от лучевой структуры отраженной и краевой волн. Существует, однако, ряд важных с практической точки зрения задач, в которых первичная волна и последовательно возникающие в процессе решения краевые волны имеют одну и ту же лучевую структуру цилиндрических, сферических или тороидальных волн. Так, при дифракции па нескольких телах, расположенных друг относительно друга в зоне Фраунгофера, все волны, образующиеся в результате взаимных дифракций, можно считать сферическими, В плоской задаче при днфракции цилиндрической волны на многоугольнике (частные случаи лента, призма, щель в экране, уголковая антенна) все последовательно возникающие волны также цилиндрические. В осесимметрическом аналоге последней задачи все краевые волны тороидальные. Для таких задач можно найти и последующие члены асимптотики модельных задач, что позволяет проанализировать влияние ряда более топких факторов, в частности, влияние изменения закона амплитуды по фронту падающей волны. Поэтому в этом случае необходимо расширить понятие модельной задачи, понимая под ней задачу, в которой учтено влияние не только локальной геометрии тела и фронта падающей волны, но н более тонкой характеристики —распределения амплитуды по фронту волны. Введем новое понятие эталонные волны [6, 78]. [c.121]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...