Дифракция на N щелях

Рис. 5.2.5. Пояснение к расчету разности фаз при дифракции на N щелях

Рис. 5.2.6. Пояснение к расчету амплитуды результирующего колебания при дифракции на N щелях

Чтобы легче было разобраться в довольно сложном физическом явлении интерференции дифрагированных пучков света на N щелях решетки, рассмотрим вначале дифракцию Фраунгофера на одной, затем на двух и, наконец, на N щелях. [c.80]

Итак, при дифракции плоской волны на правильной структуре из N щелей относительная интенсивность максимумов суммарной дифракционной картины обусловлена как зависимостью [c.296]

Интенсивность освещенности в направлениях главных максимумов выражается как квадрат произведения N на амплитуду дифракции от каждой щели в этих направлениях. Для таких направлений уравнение (2.16) принимает вид [c.41]

При падении на эшелетт параллельного пучка лучей на каждой зеркальной площадке происходит дифракция, как на узкой щели, и пучки, дифрагированные ка всех площадках, интерферируют между собой. При этом световой пучок сложного состава превращается во множество монохроматических пучков с различными длинами волн. Дифракционная картина от одного зеркального элемента накладывается на распределение, получающееся при интерференции света от N рабочих элементов решетки. Дифракционная картина наблюдается в фокальной поверхности выходного коллиматорного объектива. [c.359]

В соответствующих направлениях получаются дифракционные минимумы, в которых интенсивность света равна нулю. Между двумя соседними минимумами получается максимум. Такие максимумы называются второстепенными или добавочными. Между двумя соседними главными максимумами располагается N — 1) минимумов и (/V — 2) добавочных максимумов. На эти максимумы и минимумы накладываются. минимумы, возникающие при дифракции от отдельной щели, в которых функция обращается в нуль. [c.304]

В предыдущих параграфах этой главы рассматривалась одномерная задача дифракции плоской волны на правильной структуре из N параллельных щелей. При расчете коэффициента пропускания дифракционной решетки учитывалась зависимость лишь от одной переменной величины (текущей координаты х). Считалось, что ось X, лежащая в плоскости решетки, направлена перпендикулярно образующим щелей. При перемещении приемника параллельно оси У никаких интерференционных эффектов не наблюдалось — вдоль щели интенсивности складывались. Перейдем к исследованию дифракции в более сложных слу- [c.344]

На рис. 2.11 графически показано формирование члена решетки. Интерференционные полосы, образующие основные пики, являются главными максимумами. Они возникают при полном усилении между светом, дифрагировавшим от последовательных щелей, и, так же как в случае двух щелей, это происходит при D sin 6 = пХ, т. е. и == n/D, где п-порядок дифракции [ср. с уравнением (2.10)]. [c.40]

Исследование сомножителя sin проведено при описании дифракции на одной щели, а sm NvIs in v — в гл. 3 при описании многолучевой интерференции. Здесь приведем лишь результаты этих исследований для того, чтобы представить картину дифракции на N щелях в целом. [c.346]

Интенсивность света в т-м максимуме существенно зависит от отношения b/d. Действительно, при (b/d)m = т, где т — целое число, выражение (6.53) обращается в нуль, так как sinnm = О. Отсюда следует, что интенсивность света в этом главном максимуме равна нулю. Вспоминая, что условие возникновения минимума излучения при дифракции на одной щели имело вид Ьз1Пф = тХ, замечаем, что данный случай соответствует совпадению условий возникновения главного максимума дифракционной картины на N щелях и минимума дифракции на каждой щели. Так, например, при b/d = 1/4 выпадает каждый четвертый максимум в дифракционной картине (рис. 6.37). [c.296]

Сомножитель sin и/Ф описывает явление дифракции на одной щели, а сомножитель sm NvIsm v—интерференцию N дифрагированных лучей. [c.346]

Для пояснения причин формирования побочных максимумов обратимся к случаям дифракции на трех и четырех щелях. На рис. 9.3 показаны зависимости интенсивности I от разности фаз 6 (или пространственно частоты и) для N=3 (а) и N=4 (6), между главными максимумами ыулево ) и (-1) порядков для случая трех щелей образуются два минимума и один побоч ый максимум. На рисунке представлены соответствующие фазовые диаграммы. Оба минимума соответствуют такой разности фаз, что три равных амплитудных вектора складываются в правильный треугольник (5 = я/3 и 5 = 2я/3), в результате векторная сумма равна нулю. Побочный максимум образуется при 5 = я, когда три параллельных вектора складываются гармошкой векторная сумма втрое меньше их суммарной длины, интенсивность этого максимума в = 9 меньше глав 0 Ю. [c.152]

Следовательно, при дифракции света на решетке из N правильно расположенных щелей иитенсивность растет не прямо пропорционально числу щелей, а прямо пропорционально квадрату этого числа. Это есть следствие перераспределения полной, прошедшей через все щели световой энергии вследствие интерференции дифрагировавших пучков. Такой результат не имел бы места, если бы щели на решетке располагались не на равных друг от друга расстояниях, а хаотически. В этом случае иитер( зереиционный член обратился бы в нуль и иитенсивность была бы прямо пропорциональна числу щелей, [c.146]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...