Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Обобщенные ньютоновские жидкости

Обобщенные НЬЮТОНОВСКИЕ ЖИДКОСТИ  [c.67]

В приведенном выше рассмотрении предполагалось использование следующего реологического определения обобщенной ньютоновской жидкости  [c.67]

Интегрирование уравнения (2-4.3) для определенных систем граничных условий зачастую более громоздко, хотя и не отличается принципиально от интегрирования уравнения (1-9.8). Расчеты течений, основывающиеся на уравнении (2-4.3), составляют содержание дисциплины, называемой гидромеханикой обобщенных ньютоновских жидкостей.  [c.68]


ЛАМИНАРНОЕ ТЕЧЕНИЕ ОБОБЩЕННОЙ НЬЮТОНОВСКОЙ ЖИДКОСТИ  [c.69]

Теория обобщенных ньютоновских жидкостей применяется, в частности, при анализе установившихся ламинарных течений через трубки постоянного сечения, где лучше всего выполняются предположения, заложенные в уравнении (2-4.1).  [c.69]

Ламинарное течение обобщенной ньютоновской жидкости 71  [c.71]

Уравнение (2-5.24) можно считать справедливым и для обобщенных ньютоновских жидкостей, если только подходящим образом определить обобщенное число Рейнольдса. Действительно, подставляя уравнения (2-5.8) и (2-5.18) в (2-5.24) и разрешая относительно числа Рейнольдса, получаем  [c.72]

Важно понимать, что приведенный выше анализ основывается на линейном уравнении, хотя оно и учитывает при помощи члена, содержащего А, некоторые эффекты памяти. Действительно, для обтекаемых тел простой геометрии (таких, как сферы и цилиндры) решение уравнения (7-4.3) можно довести до вычисления коэффициента лобового сопротивления в явном виде [15, 17]. Кажущаяся значительно более простой задача, состоящая в вычислении коэффициента лобового сопротивления для течения обобщенных ньютоновских жидкостей (т. е. жидкостей, для которых напряжение задается уравнением (2-4.1)), оказывается практически более сложной для решения из-за нелинейности члена, описывающего вязкие напряжения даже для тела простейшей геометрии (сфера) получены лишь оценки для несовпадающих верхней и нижней границ решения [18].  [c.277]

В последующих главах будут изучаться задачи с физической нелинейностью, главным образом при переменном коэффициенте вязкости, что является обобщением ньютоновской жидкости. Кроме того, кратко, остановимся на вопросе о переменном пределе текучести От, с которым связано явление упрочнения. Что касается  [c.246]

Приступая к изучению обобщенной вязкой жидкости, для кото- рой т] переменно, с самого начала сталкиваемся с весьма интересным фактом. Насколько я знаю, все простые жидкости и истинные растворы являются ньютоновскими жидкостями, а все обобщенные ньютоновские жидкости есть дисперсные системы . Обратное утверждение, однако, неверно.  [c.249]

ОБОБЩЕННАЯ НЬЮТОНОВСКАЯ ЖИДКОСТЬ  [c.287]

ОБОБЩЕННОЙ НЬЮТОНОВСКОЙ ЖИДКОСТИ  [c.292]

ОБОБЩЕННАЯ НЬЮТОНОВСКАЯ ЖИДКОСТЬ ПРИ НАЛИЧИИ ПРИСТЕНОЧНОГО ЭФФЕКТА  [c.320]

В частном случае обобщенной ньютоновской жидкости при наличии пристеночного эффекта следует положить Ст = О- Тогда мы получаем  [c.320]


При п = О эти уравнения сводятся к уравнениям обобщенной ньютоновской жидкости при отсутствии пристеночного эффекта, а именно к формулам  [c.320]

Обобщенная Ньютоновская жидкость 287, 292, 319 Образование шейки 330 Объемная вязкость 103 деформация (59, 119 упругость 56 Объемная упругая энергия ( .) 120 Объемное течение 207, 212 Оден 200  [c.378]

Классическая теория течения ньютоновских жидкостей в пограничном слое хорошо развита, и лучше всего этот предмет изложен в книге Шлихтинга [4]. Мы хотим обсудить здесь очень кратко только некоторые фундаментальные понятия, относяш,иеся к двумерным пограничным слоям, для того, чтобы проанализировать возможные обобщения этой теории на неньютоновские жидкости.  [c.258]

Уравнения движения жидкости с переменными физическими свойствами, подчиняющейся обобщенному ньютоновскому закону вязкого трения, имеют вид  [c.24]

Эта запись представляет обобщенный закон трения Ньютона. Вязкие несжимаемые жидкости, которые подчиняются этому закону, называют ньютоновскими жидкостями. К ньютоновским жидкостям принадлежат такие технически важные жидкости, как вода, масло, воздух и т. д. Однако встречаются жидкости (например, в химическом производстве), которые не подчиняются этому закону.  [c.140]

Методика, примененная выше к задаче ламинарного течения через круглую трубку, была распространена на другие задачи ламинарных течений, такие, например, как стекание по наклонной плоскости [12]. В литературе [14, 15] были также обсуждены некоторые задачи ползущих течений. Гидромеханика обобщенной ньютоновской жидкости была подробно рассмотрена в книге-Скелланда [9].  [c.73]

При исследовании обобщенных ньютоновских жидкостей реометрия сводится к экспериментальному определению функции Т1 (S) в уравнении (2-4.1). Это более трудная задача, чем определение единственного значения вязкости, поскольку нужно определить полную кривую кажущейся вязкости. Методы реометрии частично обсуждались в разд. 2-5, где рассматривались течения в реометрических системах, которые позволяют определить кривую Л (S).  [c.167]

Ньютоновская жидкость не разрушится при установившемся течении. При неустановившемся состоянии простая ньютоновская жидкость может разрушиться из-за рейнольдсовской турбулентности, а обобщенная ньютоновская жидкость, обладающая структурной вязкостью, может разрушиться раньше из-за структурной турбулентности.  [c.237]

Из вышеприведенного следует, что кривая консистентности обобщенной ньютоновской жидкости в общем проявляет следующие свойства кривая выходит из начала координат (это значит, что материал — жидкость), и ордината V монотонно возрастает с абсциссой Р, т. е. не существует максимума для V. В начале координат  [c.255]

В качестве следующего шага были вычислены консистентные переменные F и Р в соответствии с уравнениями (II. 12 ) и (II. 13 ), и помещены в столбцы 5 и 6. На основании этих данных были построены кривые рис. XVI. 1. В то время как технические кривые., построенные в непосредственно измеренных величинах, сильно расходятся, кривые консистентности, ностроенные в V — Р — переменных, все совпадают. В параграфе 4 главы II было сказано, что V — Р — переменные дают кривые консистентности, не зависящие от размеров приборов в случае простой ньютоновской жидкости, а в параграфе 3 главы VIII это было установлено и для бингамовых тел. Теперь мы видим, что это также справедливо и в случав обобщенных ньютоновских жидкостей.  [c.262]

Рис. XVIII. 1. Влияние коэффициента устойчивости на кривую текучести обобщенной ньютоновской жидкости (ср. с рис. XVI. 8.). Рис. XVIII. 1. <a href="/info/15254">Влияние коэффициента</a> устойчивости на <a href="/info/46154">кривую текучести</a> обобщенной ньютоновской жидкости (ср. с рис. XVI. 8.).

Уравнение (XVIII. 21) есть реологическое уравнение обобщенной ньютоновской жидкости.  [c.293]

В реологическом уравнении обобщенной ньютоновской жидкости <р выражается как функция диссяпированной мощности или скалярной величины  [c.305]

Таким образом, на данной стадии возможны два подхода к гидромеханике неньютоновских жидкостей. С одной стороны, можно сконцентрировать внимание на проблемах течения, для которых (в некотором смысле требующем определения) используется лишь кажущаяся вискозиметрическая вязкость, так что неадекватность уравнения (2-3.4) считается несущественной. Такая система представлений характерна для предмета, который мы будем называть обобщенной ньютоновской гидромеханикой. Этот подход может быть оправдан либо вследствие того, что в рассматриваемом течении существенна лишь вискозиметрическая вязкость (к этой категории относятся ламинарные течения, по крайней мере в первом приближении), либо вследствие того, что рассматриваемый материал имеет зависящую от сдвига вискозиме-трическую вязкость, но не обладает никакими другими неньютоновскими свойствами. (К этому типу зачастую относятся суспензии твердых частиц, но, к сожалению, нельзя отнести более важные в практическом отношении полимерные расплавы и растворы.)  [c.66]

Ясно, что принцип затухающей памяти вводит понятие естественного времени для любого данного материала. В некотором интуитивном смысле естественное время является мерой временного промежутка памяти материала, например минимально необходимой продолжительности проведения эксперимента, подобного описанному вьпне. Теория чисто вязких жидкостей (т. е. теория Рейнера — Ривлина) может трактоваться как предельный случай, когда естественное время равно нулю. Таким образом, можно надеяться установить, что обобщенная гидромеханика ньютоновской жидкости будет асимптотически справедливой при определен-иых условиях. В дальнейшем будем использовать символ Л для обозначения естественного времени жидкости, в то время как символ X, используется для обозначения любого реологического  [c.132]


Смотреть страницы где упоминается термин Обобщенные ньютоновские жидкости : [c.76]    [c.140]    [c.248]    [c.249]    [c.288]    [c.290]    [c.291]    [c.291]    [c.292]    [c.294]    [c.296]    [c.298]    [c.300]    [c.302]    [c.304]    [c.306]    [c.312]    [c.323]   
Смотреть главы в:

Основы гидромеханики неньютоновских жидкостей  -> Обобщенные ньютоновские жидкости



ПОИСК



Жидкость ньютоновская

Ламинарное течение обобщенной ньютоновской жидкости

Ньютоновская вязкая жидкость и ее реологическое уравнение. Обобщенный закон Ньютона

Ньютоновская жидкость обобщенная жидкость

Ньютоновская жидкость обобщенная жидкость

Обобщенная Ньютоновская жидкост

Обобщенная Ньютоновская жидкост

Обобщенная ньютоновская жидкость Новая постановка задачи

Обобщенная ньютоновская жидкость при наличии пристеночного эффекЖидкости и мягкие вещества при наличии пристеночного эффекта

Реологическое уравнение обобщенной ньютоновской жидкости



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте