Частица материальная несвободная

Материальная частица называется свободной тогда, когда она может занимать произвольное положение в пространстве. Если же заранее дано то геометрическое протяжение, в пределах которого должна двигаться рассматриваемая частица, тогда самую частицу называют несвободной, а условия, стесняющие её свободу, геометрическими связями. Данное геометрическое протяжение может быть объёмом, поверхностью или линией. [c.183]

Если частицы материальной системы в произвольно выбранный момент не могут занимать произвольного положения или не могут иметь в этот момент произвольных скоростей, то такая система носит название несвободной. Условия, налагаемые на движение несвободной системы, называются связями этой системы. В рассматриваемом случае движение какой-либо частицы несвободной системы связано с движением остальных не потому только, что приложенная ко взятой частице сила может зависеть от положения или движения других частиц системы, но и потому, что во всё время движения системы должны удовлетворяться те уравнения или неравенства, которые аналитически выражают связи системы. [c.273]

Частица материальная 137 -- несвободная 183 [c.654]

Несвободная материальная точка (случай I). Предположим теперь, что на частицу по-прежнему действует заданная сила X, Y, Z), но частица несвободна и вынуждена находиться на заданной гладкой поверхности. Пусть эта связь будет двухсторонняя (неосвобождающая), а не односторонняя (освобождающая), когда частица может покинуть поверхность, но которой она движется. Двухсторонняя связь выражается равенством, тогда как односторонняя связь — неравенством. [c.27]

Условие, налагаемое на скорость несвободной частицы удерживающей связью. Пусть материальная частица находится на удерживающей связи (20.3) [c.186]

Реакция удерживающей связи. Идеальная связь. Множитель связи. Пусть на несвободную материальную- частицу, находящуюся на удерживающей связи [c.189]

Свободная я несвободная материальные системы. Связи конечные и дифференциальные. Собрание материальных частиц в конечном или бесконечно большом числе мы назвали системой материальных частиц, или, короче, материальной системой, если движение каждой из частиц зависит от движения остальных ( 143). Когда частицы системы в любой момент могут занимать произвольное положение и иметь произвольные скорости, система называется свободной. В этом случае движение какой-либо частицы свободной системы связано с движением остальных только потому, что приложенная ко взятой частице сила зависит от положения или скоростей других частиц системы. Так, например, три материальные частицы, о которых сказано только, что они взаимно притягиваются по ньютонову закону, составляют свободную материальную систему. [c.272]

Возможные ускорения несвободной системы. Положим, что данная материальная система, состоящая из я частиц подчинена а конечным удерживающим связям [c.291]

Метод Даламбера. Силу F, действующую на несвободную материальную частицу, согласно Даламберу, представляют в виде геометрической суммы сил Р, не вызывающей ускорения движения частицы, и 2 , сообщающей частице ускоренное движение, допустимое связями [c.29]

ВОЗМОЖНОСТЬ изучить движение несвободной материальной системы рассмотреть отдельно каждую ее точку и применить к ней уравнение mw==F- -N, причем в общем случае неясно, как в дальнейшем исключить все неизвестные реакции связей, без чего нельзя интегрировать эти уравнения. В применении к твердому телу это значило бы, что его надо разбить на элементарные частицы, для каждой из них написать указанное уравнение и каким-то образом исключить силы взаимодействия частиц тела друг с другом. Уравнения (10.5), (10.11) полностью решают поставленную задачу для случая свободного твердого тела указанные силы взаимодействия частиц тела друг с другом исключены и вместо бесчисленного множества уравнений для каждой точки тела мы получили шесть уравнений, определяющих движение тела в целом найдя это движение, мы сможем найти и движение каждой точки тела. [c.258]

Всякая совокупность скоростей г ,, удовлетворяющих условиям (28.1), при данном, возможном для рассматриваемого момента, положении системы носит название системы возможных скоростей частиц материальной системы, или, короче, возможных скоростей системы. Для свободной системы любая совокупность скоростей является возможной при этом скорости, которыми обладают частицы системы в её действительном движении, составляют одну из систем возможных скоростей. Если система несвободная и псе связи удерживающие, условия (28.1) представляют собой систему а- -Ь лйнейных уравнеяий, связывающих Зя неизвестных у , z . Как выше было указано, Зя]>а-[- > следовательно, Зя — а—Ь [c.282]

Несвободная материальная точка (случай II). Усложним немного задачу. Пусть теперь частица движется не по фиксированной гладкой поверхности, а по изменяющейся гладкой поверхности ijj х, у, z, t) = О, г Сг-Три формы уравнения связи запшпутся следующим образом [c.28]

Условия, налагаемые на скорость и ускорение несвободной частицы неудерживающей связью. Положим теперь, что свобода /Материальной частицы стеснена неудерживающей связью (20.2). Когда % сэязь эта ослаблена, т. е. [c.187]

Общая характеристика задач кинетики точки. Третий закон Ньютона позволяет не только изучать несвободное движение одной материальной точки, но и распро- странить применение первых двух законов на движение механической системы точе , т. е. получить основные характеристики движения системы. Как известно, механической системой мате риальных точек мы называем такую систему, в которой движем ние каждой точки зависит от движения и положения всех дру- гих точек системы. Иначе говоря, в механической системе материальных точек существуют силы взаимодействия между отдельными точками. Примерами механических систем являются точки обода маховика двигателя, центры тяжести планет солнечной системы, частицы текущей по трубопроводу жидкости и т д. Силы взаимодействия между точками механической системы равны и противоположно направлены, [c.165]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...