Формула при ядерном возмущении

Начнем с расчетно-теоретических исследований. Большое значение в практике инженерно-физических расчетов ядерных реакторов и других теплотехнических аппаратов имеет корректный учет влияния различных допусков и отклонений от номинала параметров активной зоны реактора (или аппарата другого типа) на температуру или тепловой поток в опасном месте [35, 89]. Очевидно, что такие распространенные эффекты, как разброс и неточность теплофизических констант для разных материалов в различных точках аппарата, локальные перекосы в распределении источников тепловыделения, неравномерность распределения скоростей потока, изменение коэффициента теплоотдачи по периметру и длине твэлов или трубок теплообменника, неравномерность толщины оболочки твэла и неоднородность состава материалов и т. д. с соответствующей статистической обработкой могут быть введены в формулы теории возмущений, т. е. все перечисленные эффекты могут быть выражены в виде вариации функционалов температуры, представляющих практический интерес. [c.111]

Покажем теперь, что дисперсионная формула может быть получена из очень общих предположений, не основывающихся на малости каких-либо членов в гамильтониане ядерной системы и не связанных поэтому с обычной теорией возмущений ). [c.227]

Гладкий и ядерный методы не покрывают друг друга, и оба находят полезные применения. Их формульные части тождественны, хотя содержательная реализация формул может иметь разный смысл. Когда невозмущенный оператор достаточно прост и хорошо изучен, удобно пользоваться гладким методом. В теории дифференциальных операторов он требует меньших ограничений на поведение коэффициентов возмущения на бесконечности. Ядерный метод уравнивает роли возмущенного и невозмущенного операторов, что позволяет рассмотреть случаи, когда явный спектральный анализ оператора Яо невозможен. [c.19]

В гл. 3 с использованием сопряженных уравнений исследуются нестационарные процессы переноса тепла в каналах ядерных реакторов. Здесь также в центре внимания находится получение формул теории возмущений, которые в данном случае характеризуют нестационарные процессы. Описываются наиболее общий метод собственных функций, используемый для разложения нестационарного решения в ряд Фурье и требующий для своей реализации знания системы собственных функций сопряженного уравнения, биортогональной к системе собственных функций основного уравнения. [c.6]

Более того, коль скоро Е(Х) — о(А) Е 61 для п.в. А и функция (2) принадлежит то /(Я) — /(Яо) Е 1 для любой / Е Со (Е) и имеет место формула (1). В действительности в теории ядерных возмущений оператор Е(Х) — о( ), как правило, не является ядерным. Причина этого—в негладкости характеристической функции (интервала (—оо,А)). Тем не менее соотношение (1) при некоторой функции оказывается выполненным. При этом ФСС можно построить через определитель возмущения / я/Яо( )- Свойства функции и объем класса допустимых функций / зависят от близости операторов Яо и Я. [c.336]

При условии (1) многие свойства ФСС те же, что и в случае ядерных возмущений. Например, не меняется ее поведение на дискретном спектре. Именно, согласно определению (4) и результатам 5 при регулярных Л значения (Л) целочисленны, а при переходе через собственные значения операторов Яо и Я скачок ( находится по формуле (2.18). Поэтому справедлива и формула (2.19). Если операторы Но и Н полуограничены снизу, то при принятой нормировке (Л) = О для Л < infj To и сг сохраняется равенство (2.20). В полуограниченном случае формула следа (2.1) верна при единственном условии (8), где Л —> -foo.- [c.371]

Обобщение теории на случай не ядерных возмущений исследовалось в статье Л.С.Коплиенко [63] (см. также статью Найдхардта [128]). При условии V" Е 62 в [63] установлено существование такой функции 2(А), что для некоторого класса функций / имеет место формула [c.399]

Возможность наблюдения ядерного резонанса, а) Ядерный и электронный спины принадлежат одному и тому же атому. Если интересующее нас ядро принадлежит парамагнитному атому (или иону), то магнитное поле электронов в месте расположения ядра, определяемое формулой (VI.33), по порядку величины обычно больше, чем внешнее поле Но, Поэтому ядерное зеемановское взаимодействие —оказывается малым возмущением, по отношению к которому основной гамильтониан представляет собой сумму электронной зеемановской энерт ГИИ рн 8 и энергии сверхтонкого взаимодействия у%1- -8. [c.185]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...