ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы уравнений (1.3) в виде дополнительного члена 2 [Q„, ®] (см., например, [123]). Попутно отметим, что так как силы Кориолиса не совершают работы, невязкие инвари-анты’для системы (1), (2) остаются прежними (см. § 1 гл. 3), за исключением потенциального вихря J — в котором вектор Л1 заменен на Л1+2Л1о— аналог абсолютного вихря (rot® + Q„). По вполне понятным причинам течения в поле сил Кориолиса представляют особый интерес для геофизической гидродинамики. При исследовании крупномасштабных геофизических течений нередко используется соотношение геострофического ветра (см., наприМер, [78, 159, 181, 188]), которое получается из уравнений гидродинамики путем сопоставления главных членов разложения по малому параметру е= [//(Q/), где i7 —характерная скорость глобальных движений, г—радиус Земли (для земной атмосферы [/ » 10 м/с). С точностью до членов порядка е указанное соотношение устанавливает приближенный баланс между силами Кориолиса и градиентом давления [Выходные данные]