Сложение двух колебаний векторное

Сложение двух колебаний одного направления. Векторные диаграммы. Сложение двух колебаний одинаковой частоты. Складываемые колебания могут в общем случае иметь разные амплитуды Л1 и Лг и разные начальные фазы ф1 и фг [c.320]

Сложение двух колебаний, имеющих разные частоты oi, С02. На векторной диаграмме, построенной для этого случая [c.322]

Следовательно, при сложении двух гармонических колебаний одинакового периода, происходящих вдоль одной прямой, возникает результирующее гармоническое колебание той же частоты вдоль той же прямой, амплитуда и начальная фаза которого определяются из векторной диаграммы (рис. 4.1) [c.69]

ТОЙ же частоты. Амплитуда результирующего колебания равна векторной сумме амплитуд составляющих колебаний (пример сложения двух составляющих Ai и А2 показан на фиг. 2). [c.333]

Сложение двух гармонических колебаний die и 2 2) производится по закону сложения комплексных чисел при помощи векторной диаграммы (фиг. 2). [c.349]

На основании принципа суперпозиции векторная диаграмма вибраций машины будет теперь следующей. Векторы смещений точек геометрической оси ротора вращаются с угловой скоростью (О и являются результатом сложения двух составляющих первая соответствует колебаниям ротора на абсолютно жестких опорах, а вторая вызывается колебаниями опорных шеек ротора. [c.223]

Для более наглядной иллюстрации этого обратимся к рис. 4, на котором в векторной форме показано сложение двух лучей (рис. 4, а), трех (рис. 4, б) и восьми лучей (рис. 4, г) [39]. Два вектора Sj и Si, соответствующие слагаемым колебаниям, повернуты относительно друг Друга на угол й, представляющий собой [c.15]

Сложение гармонических колебаний одинаковой частоты и одинакового направления даёт гармоническое колебание той же частоты. Амплитуда результирующего колебания равна векторной сумме амплитуд составляющих колебаний (пример сложения двух составляющих Л, и Ло показан на фиг. 2). [c.243]

Пусть в некоторую точку приходят волны, напряженности электрического поля которых равны Е, и Е . По принципу суперпозиции, напряженность результирующего поля равна их векторной сумме E=E + E2. В результате сложения двух гармонических колебаний одинаковой частоты получается колебание той же частоты, неизменная во времени амплитуда которого зависит от соотношения фаз складываемых колебаний и поэтому в разных точках наблюдения имеет, вообще говоря, разные значения. [c.202]

Амплитуда и фаза результирующего колебания зависят от амплитуд и фаз складывающихся колебаний точно так же, как длина и угол с осью 00 результирующего вектора зависят от длин и углов с этой же осью соответствующих векторов. Если нам нужно решить задачу о сложении двух скалярных синхронных гармонических колебаний, мы можем это сделать с помощью геометрического построения, показанного иа рис. 28, причем длины векторов должны быть равны в некотором масштабе амплитудам колебаний, а углы векторов с осью 00 должны быть равны фазам складываемых колебаний. Длина результирующего вектора равна в выбранном масштабе амплитуде, а его угол с осью 00 равен фазе результирующего колебания. Рис. 28 называется в этом случае векторной диаграммой сложения колебаний. [c.34]

Рис. 41. Сложение двух взаимно перпендикулярных синхронных векторных колебаний

Рис. )).)). Диаграмма векторного сложения двух модулированных колебаний (а) и огибающая модулированного колебания при изменении разности фаз модулирующих колебаний (6)

Общее признание получил другой, более простой способ — механического разделения обоих каналов в одной канавке. При этом способе рекордер имеет две электрические системы колебание резца является результатом векторного сложения двух составляющих, каждая из которых определяется сигналами одного из каналов. Обе составляющие колебания резца направлены под прямым углом друг к другу и расположены в одной плоскости, проходящей через диаметр записываемого диска перпендикулярно к его поверхности. Ориентация образованного таким образом креста к плоскости диска несущественна, но в разработанных способах была выбрана ориентация либо 0/90 (обозначаемая также знаком +), либо 45/45 (знак X) [c.22]

Поляризация световых волн определяется вектором электрического поля Е(г, /) в фиксированной точке пространства г в момент времени t. Поскольку вектор электрического поля монохроматической волны Е изменяется во времени по синусоидальному закону, колебания электрического поля должны происходить с определенной частотой. Если предположить, что свет распространяется в направлении оси Z, то вектор электрического поля будет располагаться в плоскости XJ. Поскольку X- и/-составляющая вектора поля могут колебаться независимо с определенной частотой, сначала следует рассмотреть эффекты, связанные с векторным сложением этих двух осциллирующих ортогональных составляющих. Задача о сложении двух независимых ортогональных колебаний с некоторой частотой хорошо известна и полностью аналогична задаче о классическом движении двумерного гармонического осциллятора. В общем случае такой осциллятор движется по эллипсу, который отвечает не-сфазированным колебаниям х- и -составляющих. Существует, конечно, много частных случаев, имеющих больщое значение в оптике. Мы начнем с рассмотрения общих свойств излучения с эллиптической поляризацией, а затем обсудим ряд частных случаев. [c.64]

Здесь введены обозначения ф,=к1Г + б1 и ф2=к2Г + б2- При сложении двух гармонических колебаний одинаковой частоты получается гармоническое колебание той же частоты =a os(—ш/Нгф). Его амплитуду а проще всего найти с помощью векторной диаграммы, изображенной на рис. 5.1 [c.203]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...