Гуковский материал

НИКТО не возразит, если сказать Гуковский материал есть твердое тело, а ньютоновский — жидкость . И максвелловская жидкость была постулирована исходя из того факта, что хотя камень и стекло медленно текут или ползут, оба они обладают упругостью — свойством, которое отсутствует у ньютоновской жидкости. [c.186]

Для простоты будем рассматривать так называемый нео-гуковский материал, у которого выражение для упругого потенциала имеет вид [c.123]

При нагружении материала выше предела текучести напряженное состояние в любой момент времени зависит от предшествующей истории нагружения. Этим упругопластическое поведение отличается от чисто упругого, когда напряженное состояние в данный момент времени зависит только от текуш,его деформированного состояния. Таким образом, необходима прежде всего установить критерий текучести, т. е. определить пределы применимости упругого (гуковского) поведения, а затем выбрать подходящую зависимость между напряжениями и деформациями для описания поведения материалов за пределом упругости. [c.200]

Рассмотренное упругое тело называется наследственно-упругим, так как к мгновенной упругой деформации, характерной для гуковского тела, здесь добавляется упругая деформация, унаследованная от всех прошлых воздействий. Наследственная упругость свойственна почти всем полимерам в определенном (для каждого материала своем) интервале температур при этих температурах полимер находится в так называемом высокоэластическом состоянии. [c.765]

Рассуждения предыдущего параграфа применимы при рассмотрении упругих деформаций винтовой пружины. Даже тогда, когда каждый элемент пружины подвергается только бесконечно малой деформации, суммарный эффект поворотов, вследствие изгиба и кручения элементов, вызовет очень заметное перемещение конца под действием осевой растягивающей силы. Если бы даже материал пружины не следовал гуковскому закону пропорциональности, то перемещения все же следовали бы этому закону, так как отклонения от закона Гука становятся заметными только при конечной деформации, тогда как в рассматриваемом случае, как было сказано выше, даже при конечных перемещениях деформация бесконечно мала. [c.93]

Первая трудность, с которой приходится сталкиваться при испытаниях композитов, связана с установлением числа определяемых прочностных и деформативных характеристик. Подробность и точность получаемой информации зависит от выбора модели материала. Для волокнистых композитов даже простейшее рассмотрение в рамках Гуковской модели приводит к необходимости измерения большого числа параметров. Вот почему особое внимание уделено установлению типа анизотропии разных классов материалов с волокнистой, слоистой и пространственно-сшитой структурой и числу определяемых прочностных и упругих характеристик. [c.13]

Износостойкость материалов, в отличие от всех Гуковских характеристик, имеет принципиальное отличие - эта величина для одного материала не является константой, она всегда зависима от соотношения механических свойств на контакте в зоне трения или соударения. Поэтому достоверно управлять этой характеристикой при проектировании машин не научились, а, между тем, большинство отказов оборудования, особенно в нефтяной и газовой промышленности, связано с износом [1,2]. [c.116]

На рис. 14.7 показаны раскройные формы оболочек вращения, из которых при различных q (а) получается эллиптическая оболочка с Y 0 5, выполненная из нео-гуковского материала п 2). Из приведенного рисунка видно, что чем больше значение q (а тем самым и д при неизменных значениях остальных параметров оболочки), тем больше раскройная форма отличается от требуемой. При этом для оболочек с у >0 область в окрестности полюса как бы уплощается. С увеличением а наступает такой момент, когда кратности удлинений Xg, Kq уже не удовлетворяют следующему из (14.42) неравенству [c.217]

Госевского теорема 96 Градиент перемещения 82 Градиентов теория 106 Грина тензор деформаций 84 Групповая скорость 60, 62 Гука закон 132 Гуковский материал 307 Гуковский оператор 132, 134 Гюгонио уравнение 207, 304, 306 [c.549]

Простейшая линейная теория электроупругости получается, если пренебречь однородными напряжениями (а = 0), инерцией поляризации ( = 0) и градиентами поляризации. Единственное остающееся электромеханическое взаимодействие представляется коэффициентом ки (пьезоэлектричество). Если материал имеет центральную симметрию, то и этот эффект исчезает (см. гл. 4). В противоположность этому линейные уравнения (7.4.17) допускают существование линейного электромеханического взаимодействия (представленного коэффициентом йкщ) даже в материалах с центральной, симметрией, например для галогенов щелочных металлов. Заметим, что тензорные коэффициенты Ьцм и цы в соотношениях (7.4.17) —не Гуковские тензоры (т. е. они не имеют некоторых свойств симметрии коэффициентов Сцк1)- Далее ( 7.5—7.9) мы будем предполагать, что а = О и что для ионных кристаллов нет необходимости учитывать инерцию поляризации Р. Здесь мы рассмотрим только два широких класса материалов с центральной симметрией (кубические кристаллы с центральной симметрией и изотропные материалы). [c.452]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...