Лампа двухлучевая

На рис. 9 показана схема двухлучевого микроинтерферометра Линника. В ее основу положен принцип действия интерферометра Майкельсона. Свет от источника 1 (лампа накаливания) проходит через конденсор 2 и диафрагму <3, зеркалом 4 делится на два когерентных пучка, которые фокусируются объективами 5 и 5 на эталонное зеркало в и контролируемую поверхность 7 соответственно. После отражения от эталона и изделия пучок проходит через те же элементы схемы и фокусируется линзой 8 в плоскости диафрагмы 9, в которой с помощью окуляра /О наблюдают интерференционную картину взаимодействия эталонного и рабочего пучков света. [c.67]

Оптическая схема типичной модели двухлучевого микроинтерферометра МИИ-4 показана на рис. 22, а. От лампы 1 через конденсор 2, апертурную диафрагму 3, полевую диафрагму 4 и объектив 5 пучок лучей падает на пластину 8 с полупрозрачным слоем и разделяется на два пучка когерентных лучей примерно одинаковой интенсивности. [c.91]

Осциллограф включает две электрометрические входные лампы II, двухканальный усилитель IV и двухлучевую катодную трубку / диаметром 130 мм. Оба канала осциллографа независимы один от другого каждый связан с одним из лучей катодной трубки. Это позволяет, как указывалось, подавать на один из лучей сигнал от датчика давления, а на другой сигналы от датчиков необходимых отметок. [c.168]

Таким образом, из наблюдения за изменением видности интерференционных полос в зависимости от разности хода можно получить информацию о спектральном составе исследуемого света. Первые наблюдения такого рода были выполнены Физо в середине XIX в. В использованном им интерферометре наблюдались кольца Ньютона (см. 5.3) при освещении его желтым светом натриевой лампы. При контакте линзы с пластинкой кольца были резкими. По мере отодвигания линзы от пластинки кольца стягиваются к центру, а видность полос убывает и при прохождении примерно 490-го кольца интерференционная картина пропадает. При дальнейшем увеличении расстояния кольца появляются вновь и приобретают приблизительно первоначальную видность при стягивании примерно 980-го кольца. Физо смог проследить периодическое изменение видности полос в 52 периодах из 980 колец каждый. Отсюда он сделал правильный вывод о том, что желтый свет натрия состоит из двух близких спектральных линий. Результаты этих опытов дают для отношения Х/бХ у желтого дублета натрия значение, равное 980. Средняя длина волны желтой линии Я,=589,3 нм, поэтому 6Я.= 0,6 нм. Позднее более тщательные систематические измерения тонкой структуры спектральных линий были выполнены Майкельсоном. Впоследствии анализ спектров с помощью двухлучевой интерференции был вытеснен методами, основанными на многолучевой интерференции (см. 5.8). [c.221]

Описанная теоретическая модель соответствует довольно хорошо исследованной в СВЧ-электронике двухлучевой лампе [7, 8, 14]. В экспериментальных макетах использовались два катода, разность потенциалов между которыми обеспечивала различие в скоростях электронных потоков. Конструкция катодов выбиралась такой, чтобы обеспечить хорошее взаимопроникновение потоков (например, в одной из конструкций катод был выполнен в виде двух плоских спиралей, размещенных одна перед другой, так что электроны, эмиттируемые первым катодом, проходят между витками другого катода, чем и обеспечивается хорошее смешивание потоков). [c.164]

Для введения усиливаемого сигнала в один или оба пучка обычно используется отрезок спирали, высокочастотное электрическое поле которого модулирует электроны. Скорость одного из потоков подбирается близкой к фазовой скорости волны г>ф в спирали для того, чтобы модуляция потока входным сигналом была эффективной. В результате экспоненциального нарастания с координатой переменного тока лучей в выходной спирали возбуждается сигнал гораздо большей амплитуды, чем поданный на вход лампы (рис. 7.7). Поначалу двухлучевая [c.164]

До разрыва первой полоски напряжение в точке А равно нулю. После ее разрыва в цепь батареи включается сопротивление R , и напряжение в точке А скачком возрастает до 150 В R >R). Это напряжение мгновенно возбуждает генератор с ударным возбуждением (ГУВ), и напряжение с него через остальные нити и линию задержки (ЛЗ) подается на первую пару пластин двухлучевого катодного осциллографа 0К17М. Одновременно с запиранием лампы на ее аноде появляется положительный импульс, который запускает развертку осциллографа, минуя ЛЗ. Таким образом, в течение времени прохождения ЛЗ (0,6 мкс), луч осциллографа прочерчивает небольшой участок прямой и лишь когда с ГУВ подается переменное напряжение частотой 1 МГц начнет чертить синусоиду. [c.145]

I — пьезокварцевый датчик Л — соединительный экранированный кабель III — осциллограф с двухлучевой катодной трубкой IV — фотоприставка V — блок питания VI — фотоэлектрический отметчик положения Б.м.т. 1 — двухлучевая катодная трубка 2 — флуоресцирующий экран 3 — фотообъектив 4 — кассета фотоприставки 5 — вращающийся барабан с фоточувствительным материалом 6 — емкостной отметчик момента зажигания 7 — стандартное сопротивление против радиопоысх на 10 ком-, 8 — осветительная лампа 9 — фотоэлемент 10 — вращающийся диск с отверстием [c.145]

Оптическая схема усилителя (рис. 316) состоит из двухкаскадного двухлучевого фотоэлектрооптического устройства. Лучи от низковольтной лампы 1 посредством четырех конденсоров 2 концентрируются на зеркальцах 3 двух галь-ванометров Г, и Г . Ц [c.409]

Blvie TO двухлучевой дифференциальной схемы можно воспользоваться однолучевой схемой фотометра со стабилизацией излучения газоразрядной ртутной лампы по методу Широкова (см. рис. 216). Пользуясь этим приемом, в ГОИ Б.Я. Свешниковым и др. был сконструирован фотометр-поляриметр фотоэлектрического типа с фотоумножителем в качестве приемника. Схема прибора представлена на рис. 441. В качестве источника возбуждения фотолюминесценции использована ртутная лампа СВДШ-250, свет от которой через поляризационную призму Аренса П и светофильтр С, падает на кювету с раствором К. Измерение интенсивности люминесценции ведется в поперечном направлении через светофильтр и такую же призму-анализатор А. Перед фотоумножителем для исключения поляризационных эффектов на его катоде установлена пластина в четверть длины волны . Флуктуации в интенсивности наблюдались ниже 0,5%. [c.574]

Хорошие фотометрические характеристики, спектральную стабильность и производительность обеспечивают модели 360, 403, 503 и др., выпускаемые фирмой Пэркин — Элмер (США). Так, модель 403 имеет пределы чувствительности, позволяющие определять главные компоненты и-ультра-микроследовые количества до 1-10 г/л. Эти приборы, как правило, двухлучевые в них используются графитовые атомизаторы, а просвечивающее излучение в поглощающей ячейке формируется в виде узкого пучка, что позволяет в значительной мере устранить потери энергии и помехи от раскаленной графитовой трубки. В приборах предусмотрены автоматическая коррекция нуля, стабилизация тока лампы просвечивающего источника, быстрая смена ламп, безопасная система контроля горелки. Анализ спектра осуществляется с помощью монохроматоров с кварцевой оптикой. Более сложные модели снабжаются вычислительными устройствами — микропроцессорами, выполняющими сложные расчеты и логические операции. Приборы выдают интегрированные значения в единицах оптической плотности концентрации или интенсивности эмиссии. [c.269]

Еще один пример современного технического решения оптико-абсорбционного спектрофотометра — модель 1272 фирмы Бэкман (США). Этот прибор может рао отать в одно- и двухлучевом режиме. В нем используются решетчатый монохроматор с 12 фиксированными щелями, несколько сменных ламп, предусмотрены компенсация нелинейности нулевой линии и автоматическая установка нуля. Область спектра 200—860 нм при разрешении лучше, чем 0,2 нм. Допускается любое время интегрирования с внешним таймером. В атомизаторе обеспечивается 36 температурных режимов поджига максимальная температура 3100 °С. [c.269]

На рис. П1.25 показана оптическая схема микроинтерферометра МИИ-4, являющегося основной моделью отечественных двухлучевых микроинтерферометров. Нить лампы накаливания 1 конденсором 2 с междулинзовым светофильтром проецируется в плоскость апертурной диафрагмы 3. Объектив 5 с помощью полупрозрачной пластины 8 переносит изображение диафрагмы 3 в плоскость входных зрачков двух одинаковых микрсобъективов 7 и 10, а изображение полевой диафрагмы 4 — в бесконечность. [c.149]

Во второй половине 50-х годов разразилась дискуссия, начатая Пид-дингтоном в работе [9], в которой отвергалась существовавшая тогда теория ЛБВ и двухлучевой лампы (о пей речь в этой главе пойдет дальше). Оп считал, что пространственное нарастание волны предсказано теорией неверно и что ошибка состоит в неправильном толковании дисперсионного уравнения. Пиддингтоп показал, что иногда экспоненциально затухающие вдоль оси х волны можно по ошибке принять за усиливаемые, но и сам ошибся в окончательном выводе, решив, что случай комплексных к при действительных ш всегда соответствует пе-пропускапию. [c.158]

Пиддингтон Дж. Растущие электромагнитные волны. Растущие электрические волны пространственного заряда и двухлучевая лампа // Вопросы радиолокационной техники. — М. ИЛ, 1956. — № 6(36). — С. 53-66. [c.533]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...