Моды затягивание

Впервые экспериментальные исследования по затягиванию частоты были выполнены Беннетом в 1962 г. на Не— Ые -лазере. Напомним, что у Не — Ке-лазера, как в любом газовом лазере, полоса люминесценции неоднородно уширена, поэтому соотношение (15.12) справедливо лишь в первом приближении. Максимальное затягивание частоты 200 кГц, в то время как расстояние между модами в этом эксперименте было 100 МГц. Величина затягивания зависела от мощности генерации (уровня накачки), юстировки резонатора и давления в газоразрядной трубке (сдвиг от давления составляет 0,13 МГц/Па). [c.130]

Если частоты излучения мод / и / + 1 расположены симметрично относительно максимума полосы люминесценции, то они будут взаимодействовать с одними и теми же группами атомов и их провалы перекрываются. В результате на контуре полосы люминесценции образуются два провала, а не четыре. При генерации нескольких мод число провалов на кривой возрастет. Если провалы не перекрываются, то это означает, что разные моды эффективно взаимодействуют с разными группами центров и не влияют друг на друга. Однако фазовые сдвиги, обусловленные провалами, оказывают влияние на резонансные частоты системы даже в том случае, когда провалы отстоят друг от друга. Согласно существующей теории, наличие провала на одном резонансе приводит к уменьшению затягивания частоты на другом, т. е. два провала взаимно компенсируют друг друга, в результате чего возникает так называемый эффект отталкивания провалов . [c.131]

Мы видим, что взаимодействие между отдельными модами осуществляется через посредство атомов, причем становятся возможны новые комбинации частот, приводящие к появлению боковых полос. Как будет видно из следующих глав, эффекты связи (между модами), в которых существенны фазовые соотношения, играют важную роль в разных отношениях. Они могут вызывать фазовую синхронизацию или затягивание частоты. В случае, когда устанавливается фиксированное соотношение фаз для большого числа мод, могут генерироваться ультракороткие импульсы. [c.157]

Затягивание частоты в случае трех мод [c.158]

Рис. 6.2. Затягивание частоты. Схема частот мод. По оси абсцисс откладывается круговая частота. Частота сОр соответствует центру атомной линии 0)1, а>2, соз — частоты мод пустого резонатора Й1, ЕЗд — действительные частоты генерации в отсутствие связи, вызывающей их синхронизацию.

Экспериментально установлено следующее. Как обычно, частоты можно сдвигать, изменяя расстояние между зеркалами. Чаще всего три моды лазера возбуждаются на соответствующих частотах независимо друг от друга. Если же изменять расстояние между зеркалами так, чтобы частоты сдвигались, то, когда разность (6.82) становится малой ( 10 Гц в случае газовых лазеров), частоты скачком изменяются и происходит их затягивание, что мы и собираемся вывести теоретически. Запишем амплитуды мод в виде [c.158]

СВЯЗЬ между волнами, бегущими в противоположных направлениях, и неизбежно явление затягивания частоты. Связь между модами снова описывается уравнением в форме [c.163]

Даже в условиях, когда можно пренебречь эффектами затягивания (синхронизации) фаз, моды лазера влияют друг на друга через разность заселенностей атомных уровней. В зависимости от типа уширения линии атомного перехода и от пространственной модовой структуры моды могут либо конкурировать, либо существовать совместно. В случае сосуществования мод напряженность поля можно представить в виде суммы [c.203]

Выполнение требований, предъявляемых к резьбошлифовальным станкам в отношении точности и чистоты шлифуемых на них резьб, зависит в значительной степени от подшипников шпинделя шлифовального круга. Шейка шпинделя в подшипниках станка мод. 5822 охватывается тремя расположенными под углом 120° и выступающими по всей длине площадками. Вследствие наличия трех выступов на конической поверхности вкладышей и надрезов между ними эти опорные площадки образуются при затягивании вкладышей 3 гайками 6, что вызывает некоторое деформирование вкладышей. [c.115]

Эффекты затягивания моды [c.30]

ЭФФЕКТЫ ЗАТЯГИВАНИЯ МОДЫ 9 [c.31]

Линейное затягивание моды при этом описывается следующим выражением [c.33]

Во второй главе анализируется роль резонатора в формировании поля излучения лазера, излагаются основы теории открытых резонаторов. Используются геометрооптическое приближение, итерационный метод Фокса—Ли, модель гауссовых пучков, закон АВСО. Учитываются апертуры зеркал, наличие внутри резонатора линзы или диафрагмы, разъюстировка элементов в резонаторе. Рассматриваются резонаторы различной геометрии — как устойчивые, так и неустойчивые. В случае активных резонаторов обсуждаются эффекты тепловой линзы, затягивания частот и выгорания дыр . Уделяется внимание вопросам селекции продольных мод, а также физике волноводных резонаторов и пленочных лазеров с распределенной обратной связью. [c.5]

Эффект затягивания частот. Согласно (2.9.21) спектр резонансных частот пассивного резонатора имеет вид (для основной моды гауссова пучка) [c.227]

Реальный спектр выходящего лазерного излучения часто оказывается еще более усложненным другими эффектами, например пространственным выжиганием дырок, при котором стоячие волны в резонаторе, имеющие различные частоты, получают энергию от разных частей пространственного распределения инверсных молекул (или атомов). В этом случае даже лазер, работающий на однородно уширенном переходе, может генерировать в нескольких модах резонатора. Надо также иметь в виду то, что аномальная дисперсия может приводить к изменению разности частот между последовательными модами резонатора, т. е. к так называемому затягиванию частоты [c.185]

Поэтому частота генерируемого излучения как бы притягивается к центру полосы люминесценции у,). Это так называемый эффект затягивания частоты. Поскольку затягивание частоты зависит от показателя преломления, являюш,егося функцией частоты, то генерация происходит на неэквидистантно расположенных частотах, в отличие от пустого резонатора, где моды расположены эквидистантно (бу / = с/2 ). [c.128]

Винтоверт мод. ПГ188 с автоматической подачей крепежа - винтов с различной формой головок со шлицом, а также болтов и гаек от М2,5 до М5. Предел регулирования момента затягивания от 0,2 до 2 Н м. Предел частоты вращения щпинделя 1100 мин". Напряжение 36 В. Мощность 0,04 кВт. Частота 200 Гц. Габаритные размеры 350х Х042 мм. Масса винтоверта 0,8 кг. Производительность 200 изделий/ч [c.328]

Затягивание пассивной моды происходит всегда по направлению к центру линии и является линейным в том смысле, что затя-1иванне пропорционально расстоянию моды пассивного резонатора от центра лннпи. О коэффпциеите о в приведенной выше формуле, представляющем собой отношение ширины линии резонатора к ширине однородной линии, говорят как об отношении стабилизации . Его типичная величина лежит между 0,1 и 0,01. Ситуация аналогична той, которая плюет место в случае двух простых связанных гармонических осцилляторов с различными [c.31]

Эго выражениэ можно сопоставить с формулой (1.35) для линейного затягивания моды при однородно уширенном переходе. В гл. 9, 6 мы получим соотношение для линейного затягивания вблизи порога для неоднородно уширенного перехода и покажем, что это только лишь первый член разложения в ряд, которое описывает также и нелинейные эффекты. [c.33]

Следует заметить, что поскольку мы рассматривали определенную модель взаимодействующего с излучением атома, то полу чеппое нами равенство не содержит сразу всех деталей происходящего процесса взаимодействия. Дисперсиопиые соогношепия были выведены Крамерсом и Кронигом для показателя преломления и коэффициента поглощения, но они получили значительно более широкое применение. Важная роль дисперсионных соотношений заключается в том, что они могут быть установлены для любого причинного события. Обсуждение вопроса о дисперсионных соотношениях и причинности проводится в работе [5]. Дисперсионные соотношения можно получить для любых величин, допускающих аналитическое продолжение на комплексную плоскость. Мы используем эту методику в п. 4.10.2 при выводе уравнения для смещения фазы за проход в лазерной среде с учетом формы линии. Это уравнение, как было показано в [6], является важным для понимания процесса затягивания моды. [c.63]

Недавно Лэмб i[7] опубликовал теорию газового лазера, в которой матрица плотности зависит также от скорости и положения атома. Тот же вопрос рассмотрели в серии статей также Хакен и Зауерманн 8]. Когда лазер генерирует две моды, они могут конкурировать между собой, в результате чего возникают интересные явления затягивания. Если газовый лазер генерирует одновременно три эквидистантные или почти эквидистантные продольные моды, то наблюдается эффект нелинейной связи. Он заключается в том, что волны с частотами oi и U2 взаимодействуют и возбуждают волну нелинейной поляризации с частотой мз = 2со2 — соь Если несинхронизованная частота генератора очень близка к соз, то наблюдается затягивание и синхронизация генерируемых частот [9]. Лэмб развил детальную теорию этих нелинейностей. Он рассмотрел также устойчивость процесса генерации трех связанных мод. [c.259]

Конкуренция колебаний (мод), т. е. подавление одних колебаний другими, в автоколебат. системе возможна, когда эти колебания черпают энергию из общего источника. При этом одна из нарастающих мод организует дополнительное нелинейное затухание для других. При очень слабой связи между автоколебат. модами они сосуществуют, не подавляя друг друга. При достаточно сильной связи выживает одна из них. При изменении соответствующих параметров в системах с конкуренцией мод переход от режима генерации одной из мод к режиму генерации другой моды происходит скачком и характеризуется эффектом затягивания. Благодаря эффекту конкуренции оказывается возможным, в частности, создание на базе многомодовых резонаторов генераторов монохроматич. колебаний (см. Лазер). [c.9]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...