Эффекты затягивания моды

Эффекты затягивания моды [c.30]

ЭФФЕКТЫ ЗАТЯГИВАНИЯ МОДЫ 9 [c.31]

Даже в условиях, когда можно пренебречь эффектами затягивания (синхронизации) фаз, моды лазера влияют друг на друга через разность заселенностей атомных уровней. В зависимости от типа уширения линии атомного перехода и от пространственной модовой структуры моды могут либо конкурировать, либо существовать совместно. В случае сосуществования мод напряженность поля можно представить в виде суммы [c.203]

Эффект затягивания частот. Согласно (2.9.21) спектр резонансных частот пассивного резонатора имеет вид (для основной моды гауссова пучка) [c.227]

Если частоты излучения мод / и / + 1 расположены симметрично относительно максимума полосы люминесценции, то они будут взаимодействовать с одними и теми же группами атомов и их провалы перекрываются. В результате на контуре полосы люминесценции образуются два провала, а не четыре. При генерации нескольких мод число провалов на кривой возрастет. Если провалы не перекрываются, то это означает, что разные моды эффективно взаимодействуют с разными группами центров и не влияют друг на друга. Однако фазовые сдвиги, обусловленные провалами, оказывают влияние на резонансные частоты системы даже в том случае, когда провалы отстоят друг от друга. Согласно существующей теории, наличие провала на одном резонансе приводит к уменьшению затягивания частоты на другом, т. е. два провала взаимно компенсируют друг друга, в результате чего возникает так называемый эффект отталкивания провалов . [c.131]

Мы видим, что взаимодействие между отдельными модами осуществляется через посредство атомов, причем становятся возможны новые комбинации частот, приводящие к появлению боковых полос. Как будет видно из следующих глав, эффекты связи (между модами), в которых существенны фазовые соотношения, играют важную роль в разных отношениях. Они могут вызывать фазовую синхронизацию или затягивание частоты. В случае, когда устанавливается фиксированное соотношение фаз для большого числа мод, могут генерироваться ультракороткие импульсы. [c.157]

Во второй главе анализируется роль резонатора в формировании поля излучения лазера, излагаются основы теории открытых резонаторов. Используются геометрооптическое приближение, итерационный метод Фокса—Ли, модель гауссовых пучков, закон АВСО. Учитываются апертуры зеркал, наличие внутри резонатора линзы или диафрагмы, разъюстировка элементов в резонаторе. Рассматриваются резонаторы различной геометрии — как устойчивые, так и неустойчивые. В случае активных резонаторов обсуждаются эффекты тепловой линзы, затягивания частот и выгорания дыр . Уделяется внимание вопросам селекции продольных мод, а также физике волноводных резонаторов и пленочных лазеров с распределенной обратной связью. [c.5]

Реальный спектр выходящего лазерного излучения часто оказывается еще более усложненным другими эффектами, например пространственным выжиганием дырок, при котором стоячие волны в резонаторе, имеющие различные частоты, получают энергию от разных частей пространственного распределения инверсных молекул (или атомов). В этом случае даже лазер, работающий на однородно уширенном переходе, может генерировать в нескольких модах резонатора. Надо также иметь в виду то, что аномальная дисперсия может приводить к изменению разности частот между последовательными модами резонатора, т. е. к так называемому затягиванию частоты [c.185]

Поэтому частота генерируемого излучения как бы притягивается к центру полосы люминесценции у,). Это так называемый эффект затягивания частоты. Поскольку затягивание частоты зависит от показателя преломления, являюш,егося функцией частоты, то генерация происходит на неэквидистантно расположенных частотах, в отличие от пустого резонатора, где моды расположены эквидистантно (бу / = с/2 ). [c.128]

Эго выражениэ можно сопоставить с формулой (1.35) для линейного затягивания моды при однородно уширенном переходе. В гл. 9, 6 мы получим соотношение для линейного затягивания вблизи порога для неоднородно уширенного перехода и покажем, что это только лишь первый член разложения в ряд, которое описывает также и нелинейные эффекты. [c.33]

Конкуренция колебаний (мод), т. е. подавление одних колебаний другими, в автоколебат. системе возможна, когда эти колебания черпают энергию из общего источника. При этом одна из нарастающих мод организует дополнительное нелинейное затухание для других. При очень слабой связи между автоколебат. модами они сосуществуют, не подавляя друг друга. При достаточно сильной связи выживает одна из них. При изменении соответствующих параметров в системах с конкуренцией мод переход от режима генерации одной из мод к режиму генерации другой моды происходит скачком и характеризуется эффектом затягивания. Благодаря эффекту конкуренции оказывается возможным, в частности, создание на базе многомодовых резонаторов генераторов монохроматич. колебаний (см. Лазер). [c.9]

Недавно Лэмб i[7] опубликовал теорию газового лазера, в которой матрица плотности зависит также от скорости и положения атома. Тот же вопрос рассмотрели в серии статей также Хакен и Зауерманн 8]. Когда лазер генерирует две моды, они могут конкурировать между собой, в результате чего возникают интересные явления затягивания. Если газовый лазер генерирует одновременно три эквидистантные или почти эквидистантные продольные моды, то наблюдается эффект нелинейной связи. Он заключается в том, что волны с частотами oi и U2 взаимодействуют и возбуждают волну нелинейной поляризации с частотой мз = 2со2 — соь Если несинхронизованная частота генератора очень близка к соз, то наблюдается затягивание и синхронизация генерируемых частот [9]. Лэмб развил детальную теорию этих нелинейностей. Он рассмотрел также устойчивость процесса генерации трех связанных мод. [c.259]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...