Переноса теория явлений без магнитного

Переноса теория явлений без магнитного поля 222 [c.415]

На рис. 62 нанесено приведенное сопротивление р(7 )/р(0о) = = а(0д)/а(7 ) как функция от температуры для некоторых простых металлов. Хотя температурная зависимость a T Jг T) выполняется (соотношение Блоха — Грюнайзена), но эти результаты непригодны для общей теории явлений переноса в металлах. Уравнение (60.7) дает функцию распределения толь о для случая одного внешнего электрического поля. Если наряду с в правой части (60.6) появляются температурные градиенты или магнитное поле, то провести метод итерации невозможно (ср. с приведенным ниже). [c.234]

Такое уменьшение числа компонент тензора более высокого ранга из соображений симметрии важно и для теории явлений переноса, когда в анизотропной среде кинетические коэффициенты делаются тензорами. В магнитном поле соотношение между плотностью тока и электрическим полем может быть Записано в виде [c.383]

Интерес к этому материалу должен, по-видимому, поддерживаться известными из учебников [149, 164, 165] идеями о важной роли симметрии при определении правильных линейных векторных пространств, лежащих в основе любого расчета. Поскольку эти главы посвящены в основном математическим проблемам, хотя и изложенным с точки зрения физика, их результаты являются общими и самостоятельными независимо от приложений. Они могут найти применение в проблеме фазовых переходов, сопровождающихся изменением симметрии, в зонной электронной теории, в теории обусловленных электронными переходами оптических свойств и в задачах электрон-фононного. взаимодействия и процессов рассеяния, включая явления переноса. При непосредственном обобщении этих результатов они могут быть применены к проблемам магнитных кристаллов, спиновых волн и т. д. Мы надеемся, что изложенные здесь основы теории позволят читателю легко освоить эти обобщения. [c.256]

Уравнение (61.11) описывает движение электрона в среде с трением, с коэффициентом трения 1/т( ), под действием силы Лорентца в скрещенных электрическом и магнитном полях. В этом граничном случае, следовательно, для явлений переноса можно принять простую, классическую модель, которая тесно связана с рассмотренной ранее теорией Друде —Лорентца —Зоммерфельда. [c.242]

В настоящее время как часть курса Термодинамика и статистическая физика он включен в учебные программы университетов. Наряду с этим он широко используется в ряде специальных дисциплин в теории переноса, механике сплошной среды, физике твердого тела, биофизике и других. Имеется уже обширная литература по термодинамике необратимых процессов, посвященная изложению ее феноменологических и статистических основ. Вместе с тем при изучении и активном овладевании термодинамикой необратимых процессов ее теоретическая схема лучше всего раскрывается в решениях конкретных термодинамических задач, когда наглядно проявляется одно из основных достоинств аппарата этого раздела теоретической физики — возможность изучения явлений в их взаимной связи. Поэтому настоящая книга была задумана с целью иллюстрации методов термодинамики необратимых процессов на основе тематически подобранных задач. Для этого в книгу включено более ста задач по общим и специальным вопросам линейной и нелинейной термодинамики необратимых процессов, а также по вопросам, охватывающим широкий круг явлений переноса энергии, массы и импульса в термодинамических системах, осложненных фазовыми превращениями, вязким и пластическим движением среды, диссипацией энергии в газах и плазме, релаксационными явлениями и химическими реакциями в магнитном поле. Книга содержит много оригинальных задач, возникших в связи с недавними исследованиями в различных областях физики. Большинство задач, и среди них задачи проблемного характера, даны с решениями, остальные приводятся с указаниями и ответами. К ряду задач даются комментарии, поясняющие историю и значимость соот- [c.4]

Именно так обстоит дело в теории Хартри, где для / (к, к ) имеется явное выражение 4ле /(к — к ) . В более точной теории Хартри — Фока с учетом экранировки функция / имела бы вид 4ле7[(к — к ) 4-. В общем случае ни одно из этих приближенных выражений неверно, и рассчитать точно /-функцию очень трудно. Тем не менее в правильной теории явлений переноса следует учитывать существование соотношения (17.67). Такая программа выходит за рамки нашей книги. Один из наиболее важных выводов заключается, однако, в том, что для не зависящих от времени процессов /-функция выпадает из теории переноса, а электрон-электронное взаимодействие существенно лишь постольку, поскольку оно влияет на частоту столкновений. Это означает, в частности, что электрон-электронное взаимодействие совершенно не влияет на стационарные процессы в магнитном поле при больших значениях сосТ и такие процессы правильно описываются теорией независимых электронов. Так как именно эти процессы дают наиболее широкую и ценную информацию о поверхности Ферми, указанное обстоятельство устраняет последние сомнения в абсолютной правильности такой информации. [c.350]

Настоящая книга написана в полном соответствии с программой курса, утвержденной Минвузом СССР 05.09.74 г., и представляет собой краткое введение в теорию широкого круга явлений, с которыми приходится непосредственно иметь дело конструктору и технологу радиоэлектронной и электронно-вычислительной аппаратуры. Цель книги — помочь читателю понять физическую природу механических, тепловых, магнитных и электрических свойств твердых тел, контактных и - поверхностных явлений в полупроводниках, наиболее широко используемых в современной радиоэлектронике. В книге освещены также термоэлектрические, гальваномагнитные, оптические и фотоэлектрические явления в полупроводниках и механизмы переноса зарядов в тонких пленках. На этих явлениях основана работа широкого класса электронных приборов датчиков температуры, индукции магнитного поля, фотоэлектрических приборов, лазеров, тонкопленочных элементов и т. п. [c.3]

Современная теория аномальных переносов в плазме [6.18] предсказывает, что основной вклад в электронную теплопроводность дают надтепловые флюктуации размером порядка скиновой длины. Это связано с исчезновение вмороженности электронов в магнитное поле на таких масштабах. Однако в линейном приближении возмущения магнитного поля такого размера устойчивы. В [6.19] показано, что из-за нелинейных эффектов возможно возникновение и усиление уединенных структур в виде вихревых трубок, которые отличаются от рассмотренных выше уединенных альфвеновских вихрей малым диаметром (много меньшей гщ). Оказывается, что такие вихри бегут со скоростью, меньшей дрейфовой. Поэтому их амплитуда может расти под влиянем затухания Ландау или столкновительной диссипации на электронах. Это явление аналогично линейной дрейфово-диссипативной неустойчивости потенциальных дрейфовых волн (см. гл. 1). Эти волны усиливаются из-за того, что в линейном случае скорость их распространения меньше дрейфовой скорости. [c.149]

Формализм квантовой механики, используемый в теории МП, приводит к возникновению трудных вопросов принципиального характера, особенно из-за несовместимости в деталях квантования, обусловленного периодической структурой кристалла, и квантования из-за магнитного поля. Однако, к счастью, интуитивные идеи, основанные на рассмотрении вероятностей различных переходов в местах пересечений в сети связанных орбит, как оказалось, позволяют хорошо описать многие наблюдавшиеся явления. Эти идеи, предложенные Пиппардом [340, 342, 343 346], приводят к довольно сложным аналитическим построениям, особенно при рассмотрении эффектов переноса. Мы не будем пытаться заходить слишком далеко и опишем лишь выдающиеся черты явлений, дадим качественное теоретическое толкование и представим обзор случаев МП, наблюдавшихся экспериментально. Детальное рассмотрение и более подробный список литературы можно найти в обзоре Старка и Фаликова [418] [c.399]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...