Предел р п телескопа

В условиях эксплоатации радиационный пирометр РП можно использовать без защитной арматуры, если среда, окружающая телескоп, свободна от загрязнений и температура телескопа изменяется в небольших пределах (от—10 до+ 40°). В тех с.пучаях, когда возможны механические повреждения телескопа или когда окружающая среда сильно загрязнена пылью и дымом и имеет темпера туру, изменяющуюся в больших пределах, телескоп помещается в защитный кожух со стеклом. [c.338]

Данные о движении планет. Первая оценка нижнего предела возможной величины радиуса кривизны для нашей Вселенной как 5-10 см следует из взаимной согласованности данных астрономических наблюдений внутри Солнечной системы. Например, положения планет Нептуна и Плутона были определены расчетом до того, как эти планеты были визуально обнаружены при наблюдении в телескоп. Небольшие возмущения орбит уже известных планет привели к открытию Нептуна и Плутона, причем фактически найденные положения этих двух планет были очень близки к рассчитанным. Мы легко можем [c.27]

Кинематическая Схема подвеса телескопа или входного зеркала должна обеспечивать сканирование (обзор) неба в пределах определенного телесного угла. Как показано на рисунке, направление оптической оси телескопа или входного зеркала во всех вариантах может быть [c.45]

При конструировании привода для дистанционного поворота телескопа оптической головки вариант а с неподвижным электродвигателем обычно приходит начинающему в голову прежде, нежели вариант б с неподвижным сектором, даже если второй вариант для данного конкретного случая рациональнее первого. (В варианте а сектор при повороте на максимальный угол может выйти за пределы располагаемого пространства.) Причина заключается в большей распространенности привода с неподвижным электродвигателем. [c.53]

Угловое поле 2а в пространстве предметов изменяется для разл. типов оптич. систем в широких пределах так, в биноклях оно составляет 5—10°, а в самых больших телескопах не превышает неск. угловых мин. В широкоугольных фотообъективах он достигает 120—140° и даже 180°. П. микроскопа определяется отношением П. окуляра 21 к линейному увеличению объектива р 2 /р. [c.7]

При нагревании корпуса телескопа до 60° С возникает дополнительная, погрешность в пределах 8° С, а при нагревании до 100°С 18°С. Поэтому часто телескопы помещают в защитный чехол, охлаждаемый водой или воздухом. [c.221]

Отсюда на основе критерия Рэлея уравнение (2.06) дает предел углового разрешения для телескопа с размером апертуры а в виде [c.33]

Возможные схемы телескопов скользящего падения с дополнительными зеркалами с МСП показаны на рис. 5.29. В схеме, приведенной на рис. 5.29, а, плоские зеркала 3 и 3 , используются в качестве узкополосных фильтров. Если эффективная площадь системы достаточно велика, в сечении пучка могут быть установлены несколько зеркал, настроенных на различные длины волн и слегка раздвинутых так, что на детекторе образуются одновременно несколько спектральных изображений. Часть пучка, проходящая между зеркалами, фокусируется по-прежнему в фокальной плоскости системы на детекторе который регистрирует излучение в широком спектральном интервале. Для повышения светосилы желательно, чтобы период МСП изменялся по площади зеркала в соответствии о изменением угла падения в пределах выходной апертуры. [c.205]

При решении астрономических задач требования к точности ориентации являются более жесткими и определяются прежде всего разрешающей способностью телескопа. Если дл фотографирования планет на космическом аппарате используется большой телескоп, то во время экспозиции точность его ориентации должна поддерживаться в пределах долей угловой секунды. Такую точность ориентации можно обеспечить только с помощью активных маховичных или гироскопических систем [36]. [c.9]

Линзы рефракторных телескопов изготовляются из стекла, кварца и флюорита. Коэфициент пропускания этих материалов зависит от длины волны падающего излучения. Оптические стекла, из которых изготовляются объективы телескопов, хоре-шо пропускают инфракрасные лучи с длиной волны до 2,5 ц, далее пропускание их быстро падает и для излучения с длиной волны около 5 и они становятся практически непрозрачными. В видимой части спектра поглощение стекол колеблется от 1 до 3% (для пластинки толщиной 1 см), возрастая к фиолетовому концу спектра. Ультрафиолетовая граница пропускания стекла лежит в пределах от 0,35 до 0,4 ц. Коэфициент суммарного пропускания обычных оптических стекол колеблется от 0,3 до 0,6 при изменении температуры черного тела от 1000 до 2000°К. [c.330]

Применение шунта не дает полной компенсации уменьшения э. д. с. вследствие нагревания свободных концов уже по той причине, что температура шунта и свободных концов не совпадают полностью. Так, для радиационного пирометра РП изменение температуры телескопа на 1° в пределах от 20 до 40° вызывает изменение показаний прибора приблизительно на [c.337]

Широкое применение рентгеновских лучей в медицине и в технике основано именно на том, что показатель преломления для них практически не отличается от единицы. Глубина проникновения рентгеновских лучей в металлах больше, чем для видимого света, но во многих, других веществах она даже отдаленно не приближается к тем громадным глубинам проникновения, которых можно достичь в видимой или инфракрасной области. Прозрачная для видимого света атмосфера Земли полностью поглощает приходящее из космоса рентгеновское излучение (рентгеновская астрономия стала возможной только при выведении телескопов на спутниках за пределы атмосферы). Аналогично обстоит дело и в таких средах, как вода и стекло. Но видимый свет, для которого показатели преломления этих сред имеют значения около 1,5, чрезвычайно чувствителен к внутренним граничным поверхностям. В таких неоднородных средах, как, например, мышцы и другие ткани организма, происходит диффузное отражение света на многочисленных граничных поверхностях, разделяющих отдельные области, что делает эти среды непрозрачными для видимого света. Рентгеновские лучи, для которых во всех средах л 1, как бы не замечают этих граничных поверхностей. Поэтому шапка мыльной пены совершенно не прозрачна для видимого света (дает на экране черную тень) и полностью прозрачна для рентгеновских лучей. [c.97]

Попытки повышения разрешающей способности телескопов путем сооружения гигантских механических конструкций имеют естественный предел, вытекающий из прочности конструкционных материалов. Этот предел практически уже достигнут. Принципиально новые возможности повышения разрешающей способности связаны с направлением, получившим название апертурного синтеза или адаптивной оптики, суть которого состоит в построении большой оптической системы из элементов сравнительно небольшого размера. [c.367]

Пределы интервалов, допускаемых обычными телескопами, были сильно расширены прн появлении интерферометра, изобретенного Майкельсоном [7.24], который называется звездным интерферометром Майкельсона. Как показано на рис. 7.17, [c.320]

Площадка представляет собой плоскую сварную раму с ограждающим бортом по боковым ее сторонам, снизу установлен опорный круг ката ния. В центре ее вварен корпус центрирующей подшипника. Площадка установлена на цапфу зубчатого сектора поворотного устройства третьей секции телескопа и опорным кругом опирается на ролики третьей секции. Площадка поворачивается вручную в пределах 180°, стопорная рукоятка фиксирует положение площадки после поворота через каждые 15°. Для входа с лестницы телескопа на площадку имеется люк с откидной крышкой. Площадка ограждена складывающимися перилами. [c.347]

Освещенность от звезды 22-й величины (предел для самых сильных телескопов). [c.254]

В плотно компонуемых устройствах почти любые локальные изменения веса и размеров отдельных деталей распространяются на все устройство в целом. В этих условиях от степени полноты реализации одного какого-либо требования могут зависеть, и существенно, как габариты и вес всего устройства, так и прочие его характеристики. Например, увеличение точности отработки (или точности отсчета) углов поворота телескопа оптической головки может быть достигнуто увеличением диаметра зубчатого сектора (см. рис. 2.11). Но от диаметра зубчатого сектора существенно зависят габариты всей оптической головки, поэтому цена реализации требования точности отсчета углов, выраженная в габаритах, весьма велика. Реализация требования точности по нижнему пределу позволяет значительно уменьшить габариты оптической головки, а следовательно, и всего гиростабилизатора с астрокоррекцией. [c.64]

АДАПТИВНАЯ ОПТИКА — раздел оптики, занимающийся разработко оптич, систем с дииамич, управлением формой волнового фронта для компенсации случайных возмущений и повышения т, о. предела разрешения наблюдат. приборов, степени концентрации излучения на приёмнике или мишени и т, п. А. о. начала интенсивно развиваться в 1950-е гг. в связи с задачей компенсации искажений фронта, вызванных атм. турбулентностью и накладывающих осн. ограничение на разрешающую способность наземных телескопов. Позднее к этому добавились проблемы создания орбитальных телескопов и мощных лазерных излучателей, подверженных др. видам номех. [c.24]

О. зрительных труб, биноклей и телескопов создают промежуточное изображение удалённых объектов в передней фокальной плоскости окуляра. При диаметрах О., не превышающих 100 мм, наиб, распространённым является О., состоящий из двух склеенных линз. При больших диаметрах линзы не склеиваются. Начиная с диам. 500—800 мм используются зеркальные О., что обусловлено трудностями в получении однородных по показателю преломления крупных заготовок оптич. стекла. Макс, диаметр (6 м) имеет О. телескопа Специальной астр, обсерватории АН СССР на Северном Кавказе. Диафрагменные числа О. телескопов, как правило, Я > 3 угл. поля 2ш 10° предел разрешения — мин. угол е (в секундах) между светящимися равиояркими точками (напр., звёздами), к-рые видны раздельно, определяется по ф-ле е = 140/1 , где П измеряется в мм. [c.393]

Если точки предмета самосветящиеся и излучают не-когеревтные лучи, выполнение критерия Рэлея соответствует тому, что найм, освещённость между изображениями разрешаемых точек составит 74% от освещённости в центре пятна, а угл. расстояние между центрами дйфракц. пятен (максимумами освещённости) определится выражением Aq) = 1,212,/D, где Я — длина волны света, D — диаметр входного зрачка оптич. системы. Если оптич. система имеет фокусное расстояние /, то линейная величина предела разрешения 6 = Предел разрешения телескопов и зри- [c.248]

У, находится на пределе видимости простым глазом и был первой планетой, открытой при помощи телескопа [У. 1ершель (W. Hers hel), 1781J. Детали на диске планеты при оптич. наблюдениях уверенно не различаются, в т. ч. и на телевизионных изображениях, полученных при пролёте Вояджера-2 . [c.237]

Конструкция переносного оптического пирометра ОППИР-09 для измерения температуры в пределах 800—2000° С выгодно отличается от других моделей оптических пирометров тем, что телескоп его (зрительная труба) с двумя линзами (объективом и окуляром) и показывающий прибор представляют одно целое, что очень удобно в эксплуатационных условиях. [c.301]

Те же самые факторы определяют предел разрешения зрительных труб или фотокамер, предназначенных для наблюдения земных объектов. При нормальных условиях освещенности каждая точка наземного объекта рассеивает свет и участвует в формировании изображения независимо от соседних точек. Ситуация здесь фактически такая же, как при построении изображения звездного скопления. По этой причине термин самосветящийся объект зачастую с определенной степенью вольности используется в обоих контекстах для краткого указания на объекты, изображения которых строятся при некогерентньк условиях. В случае зрительной трубы или фотокамеры изображение каждой точки объекта, служащей источником, также не является точкой, а представляет собой дифракционную картину апертуры объектива (ср. с разд. 1.3.1). (Мы не будем рассматривать роль окуляра при формировании изображения телескопом или микроскопом, о котором речь идет ниже, поскольку он представляет собой вторичный элемент оптической схемы и не является главным источником искажений.) [c.34]

Основой передающего устройства лазерного локатора GSF служила лазерная головка с рубиновым активным элементом, работавшая в режиме модулированной добротности с частотой повторения 1 Гц. Активный элемент длиной 70 мм и диаметром 9,5 мм излучал энергию в пределах от 0,9 до 1,2 Дж в импульсе при длительности импульса 24...30 не и времени нарастания переднего фронта 5...8 НС. Модуляция добротности осуществлялась призмой полного внутреннего отражения, вращавшейся с частотой 24 000 об/мин, я также дополнительной оптической ячейкой, содержавшей раствор криптоцианина и метанола, которая выполняла роль пассивного затвора. Расходимость лазерного излучения на выходе лазерной головки составляла приблизительно 10 радиан. С помощью десятикратного телескопа Галилея расходимость уменьшалась до величины 1,2-10 радиан. Часть выходного излучения лазерй с помощью кварцевой пластинки, ориентированной под углом Брюстера, отводилась на фотодиод. Сигнал с выхода фотодиода использовался, с одной стороны, для запуска счетчика измерения дальности, а с другой — для контроля выходной энергии лазерного импульса. [c.187]

В принципе изображение одиночной звезды в фокусе телескопа представляет собой дифракционное пятно (круг Эйри, рис. 3), определяемое апертурой телескопа. Чтобы наблюдать идеальную картину дифракции, необходимы исключительные атмосферные условия падающая на телескоп световая волна, идущая от звезды, должна быть плоской. В действительности обычно таких условий нет, и вследствие турбулентности атмосферы волновой фронт может быть сильно искажен. Телескоп воспринимает волну с неровностями волнового фронта, которые лежат в пределах от нескольких сантиметров до нескольких десятков сантиметров. Кривая S на рис. 117 изображает волновую поверхность, кО торая поступает в телескоп в данное мгновение. Разумеется, форма волновой поверхности изменяется очень быстро во времени. Вот почему при наблюдении в телескоп глазом изображение одиночной звезды обычно видно в виде размытого пятна, которое непрерывно изменяется и структура которого не имеет ничего общего с картиной дифракции Эйри. [c.118]

Наблюдение с помощью зрительной трубы ведется глазом. Поэтому для наиболее полного использования светового потока, поступающего в телескоп, необходимо, чтобы выходной зрачок телескопа был равен или меньше зрачка глаза, размеры которого при ночных наблюдениях 6—8 мм, а при дневных — 2—3 М1у1. Если выходной зрачок больше зрачка глаза, то часть светового потока теряется на радужной оболочке и не участвует в формировании изображения в глазе. Поэтому для эффективного использования цоверхности объектива необходимо окуляр подбирать так, чтобы выходной зрачок имел нужные размеры, при этом увеличение трубы оказывается фиксированным. Брать большой объектив при слишко малом увеличении нецелесообразно. При том же самом диаметре объектива ночью целесообразно пользоваться меньшим увеличением, чем днем . Следовательно, если задан диаметр объектива, то целесоЬбраз-нре увеличение оказывается заключенным в довольно узких пределах.. [c.143]

Принцип действия этого прибора заключается в следуюп1ем. Изображение источника излучения, температуру которого хотят измерить, с помощью объектива I создают в плоскости нити пирометрической лампочки 2, встроенной внутрь телескопа. Человеческий глаз, смотрящий в окуляр 3 через красный светофильтр 4, пропускающий только лучи определенной длины, видит нить лампочки на фоне изображения источника излучения. Меняя положение движка реостата 5, можно добитьсл такой силы тока в пирометрической лампочке, что ее нить исчезнет на фоне изображения источника излучения. Это произойдет тогда, когда в пределах чувствительности человеческого глаза яркость нити лампочки будет равна яркости изображения источника ивлучения. Яркость нити лампочки зависит от протекающей по нити силы тока, которая отсчитывается по амперметру 6, включенному в цепь источника питания 7. Обычно шкала амперметра градуируется непосредственно в градусах яркостной температуры нити лампочки. Кроме того, в приборе предусмотрено поглощающее стекло 8, включаемое при необходимости. [c.279]

Стабильность показаний оптического пирометра определяется, главным образом, стабильностью электроизмерительного прибора и неизменностью характеристик пирометрической лампочки. Опыт покавал, что пирометрическая лампочка с вольфрамовой нитью в течение очень длительного времени сохраняет присущую ей зависимость яркости нити от силы протекающего через нее тока, если предел яркостных температур ее накала не превыщает 1500°. Однако такой низкий предел измерений пе может удовлетворить современной потребности в измерении высоких температур. Поэтому измерение более высоких температур осуществляется путем уравнивания яркости нити пирометрической лампочки и изображения источника, ослабленного поглощающим стеклом, введенным между лампочкой и объективом телескопа. Это поглощающее стекло (в приборах, имеющих верхний предел измерений 2000°) выбирается такой оптической плотности, чтобы при яркостной температуре излучения 2000° его изображение, полученное с введенным поглощающим стеклом, имело яркостную температуру, не превышающую 1400°. Тогда при измерении любой яркостной температуры излучателя в интервале 1400—2000° нить пирометрической лампочки будет накаливаться до яркостных температур не вы-ще 1400°. [c.284]

Затем телескоп наводят на объект, температуру которого желают измерить. Если яркость объекта мала, то эту опе1рацию удобнее проводить с выведенным красным фильтром, а тем более с выведенным поглощающим стеклом. Нити пирометрической лампочки дают небольшой накал и телескоп наводят так, чтобы верхняя часть дуги нити лампочки проектировалась на фоне изображения объекта. Перемещая окуляр телескопа вдоль оптической оси, добиваются резкой видимости нити лампочки. Затем, перемещая объектив телескопа вдоль оптической оси, добиваются ревкой видимости объекта. На этом фокусирование телескопа не заканчивается. Нужно убедиться, что плоскость изображения объекта совпадает с плоскостью нити лампочки. Это легко проверяется путем небольшого перемещения глаза вверх и вниз перед окулярным отверстием телескопа. Если при этом изображение объекта помещается по отношению к нити лампочки, то они находятся в разных плоскостях. Небольшое фокусирование объективом позволяет совместить эти плоскости. Далее вводят красный фильтр и проверяют, не нарушилась ли при этом резкая видимость нити. Этим заканчивается подготовка прибора к проведению ивмерений температуры. Сам процесс измерения температуры объекта заключается в том, что, перемещая двлжок реостата, изменяют накал нити пирометрической лампочки до тех пор, пока верхняя часть нити не исчезнет на фоне изображения объекта. В этот момент, в пределах контрастной чувствительности глаза, яркость нити лампочки будет равна яркости объекта. Следовательно, яркостная температура нити, отсчитанная в этот момент по шкале прибора, и будет яркостной температурой объекта. [c.288]

Если яркостная температура объекта выше 1400°, то уравнивание яркостей нити и объекта осуществляется при введенном имежду объективом телескопа и лампочкой поглощающем стекле, и в этом случае отсчет яркостной температуры снимается в момент равенства яркостей по шкале верхнего предела измерения. [c.288]

Возрастание показаний телескопов при изменейии отношения К В более широких пределах иллюстрируется графиками, приведенными на рис. 134. [c.344]

Оптический пирометр служит для периодических измерений температуры в пределах от 700 до 3000° С и благодаря удобству применения получил широкое распространение. Из этого типа приборов наиболее удобным является оптический пирометр ОППИР-45, в котором телескоп, источник тока и миллиамперметр конструктивно оформлены в одном приборе. [c.328]

Разрешающая способность зрительной трубы аналогично разрешающей способности фотообъективов или глаза зависит от диаметра апертурной диафрагмы, т. о. диаметра объектива зрительной трубы. При достаточно большом увеличении зрительной трубы (телескопа) выходной зрачок прибора становится меньше зрачка глаза. Естественно, что в этих случаях дифракция на зрачке глаза уже не имеет места, и ноэтолгу разрешающая сила системы в целом (глаз и телескоп) целиком определяется диаметром объектива. Применение большего увеличения ие дает, очевидно, лучшего разрешения деталей иредлгета. Это обстоятельство накладывает ограничение на полезное увеличение зрительных труб. Считают, что нижним пределом диаметра выходного зрачка является значение около 1 мм. Следовательно, максидшльиое полезное увеличение трубы с объективом 50 мм будет около 50 , а с объективом 500 мм — около 500 . Исходя из указанных соображений выбираются соответствующие окуляры зрительных труб. [c.48]

Во вращающихся эмалеплавильных печах температура измеряется оптическими пирометрами, которые можно применять при измерении температуры выше 800°. Работа этих пирометров основана на использовании методов измерения температуры тела по его световому излучению. В промышленности широко применяются оптические пирометры с исчезающей нитью, принцип действия которых основан на сравнении в лучах определенной длины волны яркости исследуемого тела с яркостью нити пирометрической лампц, установленной внутри прибора. На наших заводах пользуются оптическими приборами ОП и ОППИР-09. Последний своей конструкцией выгодно отличается от других моделей пирометров. На рис. 36 показана схема. оптического пирометра типа ОППИР-09. В этом приборе телескоп пирометра представляет собой одно целое с показывающим прибором, что дает значительные преимущества в сравнении с оптическим пирометром ОП, состоящим отдельно из телескопа и показывающего прибора (миллиамперметра). Оптический пиро метр ОППИР-09 имеет два предела измерения 800—1400° и 1200—2000°. При переходе на второй предел необходимо ввести светофильтр 3. [c.240]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...