Интенсивность в геометрической фокальной плоскости

Интенсивность в геометрической фокальной точке (О, 0) приведена на рис. у.33 у.35 к единице. Ось V направлена вдоль центрального луча. Заштрихованная зона показывает район геометрического конуса лучей, т. е. район, где геометрические световые лучи встречают в каждом случае меридиональную плоскость (V, г). В случае отсутствия центрального экранирования (рис. У.ЗЗ) конус лучей является сплошным с осью, лежащей вдоль оси V, а линия г/ю = 1 лежит в плоскости пучка. В случае центрального экранирования (рис. У.34, У.35) конус лучей является полым его ось лежит вдоль оси V, а его тело расположено между двумя коническими поверхностями, смещающимися, когда г/и = в и г/и = 1. Рассмотрев рис. У.ЗЗ—У.35, можно сделать следующие выводы. [c.153]

Еще одна причина, приводящая к наклону канала, связана с режимом работы лазера и определяется распределением интенсивности по сечению луча. Если по сечению более интенсивной является периферийная часть, то за фокальной плоскостью объектива эта часть луча под некоторым углом к геометрической оси будет производить более активное воздействие и скорость образования канала в этом направлении будет больше, в результате чего образуется канал под некоторым наклоном к поверхности. Данный дефект может быть устранен подстройкой оптического резонатора лазера, более равномерным освещением активного вещества, его заменой и т. д. [c.148]

Метод хода лучей основан на построении двумерного распределения интенсивности в фокальной плоскости системы с помощью дискретных лучей, траектории которых определяются их координатами и направляющими косинусами на входном отверстии системы, а также геометрией поверхностей зеркал. При существующей точности изготовления искажения фронта волны при отражении значительно больше дифракционных пределов, поэтому фазовые соотношения между отдельными лучами в фокальной плоскости не учитываются. Таким образом, расчет по методу хода лучей ведется в рамках геометрической оптики. Важным обстоятельством для рентгеновской области спектра является то, что расчет траектории каждого луча позволяет определить точные значения локальных углов скольжения на каждом из зеркал, от которых зависят и коэффициенты отражения. Учитывая эти коэффициенты при суммировании лучей в фокальной плоскости, можно рассчитать разрешение и эффективность с точностью, не достижимой никакими аналитическими методами. Общие принципы расчета характеристик оптических систем методом хода лучей можно найти в литературе [2]. [c.169]

R, освещенную параллельным пучком монохроматического света, направленным перпендикулярно к плоскости решетки (рис. 28). В результате дифракции решетка посылает пучки света в разных направлениях. Центральный пучок выглядит так, как если бы решетки не было. Сверху и снизу от него расположены два пучка, симметричных относительно центрального, затем еще два и т. д. Причем каждая следующая пара более отклонена от центрального. Но каждый из них, как и падающий пучок, параллельный. С помощью линзы Л соберем дифрагированные пучки в фокальной плоскости П. Они дают разные изображения точечного источника S. Первое пятно 5q есть прямое изображение или максимум нулевого порядка, следующие два - это максимумы первого порядка, затем - максимумы второго и т. д. Первое изображение имеет наибольшую интенсивность, у остальных она уменьшается по мере удаления от центрального. По хорошо известным законам геометрической оптики следует, что угол, определяющий положение максимума, может быть найден из соотношения [c.38]

По распределению интенсивности излучения в плоскости фокусировки (перетяжки) и в фокальной плоскости оценивается диаметр пучка. Отнощение диаметра пучка в фокальной плоскости к фокусному расстоянию определяет геометрическую расходимость, т. е. угол распространения выходного излучения в пространстве. Геометрическую расходимость пучка с помощью оптической системы можно уменьшить до определенного предельного значения, которое характеризует реальную расходимость излучения. Если из резонатора выходит плоская волна, то геометрическая расходимость совпадает с реальной. Реальная расходимость излучения зависит от степени его пространственной когерентности. Реальную расходимость излучения определяли как отношение диаметра пучка в плоскости перетяжки к расстоянию от этой плоскости до плоскости, где фокусирующий пучок имеет диаметр, равный диаметру разрядного канала АЭ (20 мм). [c.110]

Геометрическое место этих изображений в фокальной плоскости камерного объектива и составляет спектр исследуемого излучения. Число изображений определяется числом монохроматических составляющих в спектре источника, а их интенсивность — спектральной яркостью излучения в каждой длине волны и параметром спектрального прибора — его светосилой. При источнике сплошного спектра изображения в отдельных длинах волн накладываются друг на друга и образуют в фокальной плоскости непрерывный спектр. [c.18]

Измерительная аппаратура (рис. 5.8, б) позволяла исследовать временные, пространственные и энергетические характеристики излучения на выходе как ЗГ, так и УМ. Средняя мощность излучения измерялась с помощью преобразователя мощности лазерного излучения ТИ-3, подключенного к милливольтметру Ml36 (15). Для регистрации импульсов излучения были использованы фотоэлемент ФЭК-14К (16) и осциллограф С1-75 (17). С помощью вращающегося диска 20 с отверстием (диаметр отверстия 0,1 мм), фотоэлемента 16 и запоминающего осциллографа С8-7А (21) снимались распределения интенсивности в фокальной плоскости линзы 12 и зеркала 19 и в плоскости фокусировки излучения, по которым оценивались геометрические (<9геом) И реальные (0реал) расходимости пучков. Фокусировка излучения на выходе ЗГ осуществлялась просветленной линзой 12 с фокусным расстоянием F — 0,7 м или вогнутым зеркалом 19 с радиусом кривизны Л = 5 м, на выходе УМ — зеркалом с Д = 15 м. [c.140]

В гл. 5 мы изучали эффекты аберраций, пользуясь приближением геометрической оптики. Изображением считалась размазанная фигура, образованная точками пересечения геометрически.х лучей с плоскостью изображения. Поскольку геометрическая оптика дает хорошее приближение в предельном случае очень коротких волн, сстсственчо ожидать, что геометрическая теория аберраций постепенно перестает быть справедливой при уменьшении величины аберрации. Наиример, в предельном случае идеально сферической сходящейся волны, выходящей из круглого отверстия, геометрическая оптика предсказывает бесконечную интенсивносгь в фокусе и нулевую интенсивность на всей остальной фокальной плоскости, тогда как на самом деле изображение (см. п. 8.5.2) состоит из яркого центрального пятна, окружен1Юго темными и светлыми полосами (картина Эйри,1. Было показано также, что распределение свста в непосредственной близости т фокальной плоскости значительно сложнее (см. рис. 8.39), чем следовало бы ожидать на основании предсказаний геометрической оптики. Поэтому эффекты аберраций необходимо исследовать на основе теории дифракции. [c.420]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...