Функция Гелл-Манна м Лоу

Теперь рассмотрим поведение функции p(G) (ее называют функцией Гелл-Манна и Лоу). В случае, когда G велико, применима обычная теория проводимости. При этом [c.195]

Функция Гелл-Манна а Лоу 196 [c.520]

Учтем теперь следующий член в функции Гелл-Манна — Лоу. Уравнение (9.53) можно записать в виде [c.107]

Таким образом, учет следующего приближения в функции Гелл-Манна — Лоу приводит к уточнению предэкспоненциального множителя для температуры Кондо (9.2). Численный анализ проблемы Кондо, проведенный Вильсоном [166], дал уточненное выражение [c.108]

Т. о., процессы (2) не являются зарядово-инвариантными. Оператор С переводит К -мезон в его античастицу К , в то время как правые части реакций (2) остаются при этом без изменения. Это противоречие и привело в 1955 г. Гелл-Манна и Пайса (1) к замечательному открытию. Они ввели в рассмотрение состояния, являющиеся суперпозицией К и К (здесь и в дальнейшем мы обозначаем одной и той же буквой сами частицы и их волновые функции) [c.369]

Если сравнить волновую функцию (2.3.87) с формулой (2.3.10) для неравновесного статистического распределения, аналогия между этими выражениями станет очевидной. Это наблюдение подсказывает, что волновую функцию Гелл-Манна-Гольдбергера можно получить, отбирая запаздывающие решения уравнения Шредингера точно так же, как отбирались запаздывающие решения уравнения Лиувилля при построении неравновесного распределения. [c.121]

Используя выражение (2.3.84) для волновой функции свободных частиц, волновую функцию Гелл-Манна-Гольдбергера (2.3.87) можно записать в виде [c.156]

Наиболее удобное граничное условие было предложено Гелл-Манном и Гольдбер-гером [82]. При < О волновая функция полагается равной [c.120]

Вычисление энергии основного состояния в рамках RPA производится непосредственно с помощью основных соотношений (3.129) и (3.130). Простейший способ вычисления состоит, по-видимому, в использовании аналитических свойств функции 1/е(кш). Выбирая подходящим образом контуры интегрирования в комплексной плоскости (U, можно показать, что формула (3.130), полученная в рамках RPA, в точности совпадает с результатом Гелл-Манна и Бракнера, найденным путем суммирования избранных диаграмм в ряде теории возмущений [12]. Доказательство этого утверждения содержится в приложен НИИ В. Далее, коль скоро мы получили формулу Гелл-Манна и Бракнера для энергии основного состояния, не составляет никакого труда получить и их результат (3.98а) для корреляционной энергии. [c.201]

В гл. III после описания модели свободных электронов Зоммерфельда — Хартри обсуждается аппроксимация Хартри — Фока. Затем дается предварительный и, по существу, исторический обзор работ по изучению взаимодействия в плотном электронном газе. Описаны приближения Вигнера, Бома и Пайнса и Гелл-Манна и Бракнера. Элементарным образом вводятся физически важные понятия экранирования и коллективных колебаний (плазмонов). Далее, несколько формально, даются определения динамического форм-фактора и диэлектрической проницаемости, зависящей от частоты и от волнового вектора. Показывается, как с помощью этих величин можно весьма просто вычислить ряд взаимосвязанных характеристик системы электронов. Сюда относятся, в частности, временная функция корреляции для операторов плотности, сечение рассеяния быстрых заряженных частиц, бинарная функция распределения, а также энергия основного состояния. Упор здесь делается на точное определение отклика системы на продольные поля, изменяющиеся как во времени, так и в пространстве. Затем в приближении хаотических фаз находится выражение для диэлектрической проницаемости системы. В этом же приближении вычисляются и все остальные характеристики, перечисленные выше. Заключительный параграф этой главы посвящен рассмотрению взаимодействия между электронами в простых металлах. Показывается, что аппроксимация хаотических фаз здесь неприменима, после чего дается расчет корреляционной энергии, удельной теплоемкости и спиновой восприимчивости щелочных металлов. [c.29]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...