Теплота (определение) парциальная

Определение парциальных теплот смешения и теплоты образования из температурного коэффициента давления пара и измерений э. д. с. Теоретические основы даются в гл. I, п. 9 и 10. Количественные данные представлены ниже (табл. 4 и 6). [c.96]

Термодинамика системы воздух — вода — пар проста поэтому такая система удобна для иллюстрации задач массопереноса, в которых в L-состоянии находится жидкость, а в О- и оо-состояниях — газ. Мы рассмотрим сначала расчет этой системы, затем — систем с химическими реакциями и, наконец, некоторые специальные случаи. Если считать газ совершенным и для определения парциальных давлений использовать только закон Гиббса—Дальтона, то термодинамическое состояние рассматриваемой системы однозначно определяется заданием следующих параметров кривой зависимости давления насыщенных паров воды от температуры, скрытой теплоты испарения Н2О при некоторой определяющей температуре, а также удельных теплоемкостей воды, водяного пара и воздуха. [c.389]

Исходных данных, необходимых для определения парциальных теплот испарения указанным способом, часто не хватает. Поэтому рассмотрим условия, при которых можно обойтись без парциальных теплот испарения, т. е. использовать для расчетов только значения теплот испарения индивидуальных веществ. При этом будем учитывать, что во, все уравнения входят разности парциальных теплот испарения компонентов, которые можно разделить на разность теплот испарения индивидуальных веществ и разность парциальных теплот смешения [c.52]

Теплота, теряемая с уходящими газами, пропорциональна Их энтальпии, т. е. произведению Уг г в г. Ясно, что для снижения потери теплоты с уходящими газами следует стремиться к уменьшению их объема и температуры. Однако объем уходящих газов не может быть меньше теоретического, а температура—ниже температуры точки росы во избежание конденсации водяных паров из продуктов сгорания. Температурой точки росы называют температуру, при которой водяные пары в продуктах сгорания, находящиеся под определенным парциальным давлением, начинают конденсироваться. [c.52]

О чем, в частности, свидетельствует сохранение и даже возрастание магнитных моментов, локализованных на их атомах, тогда как никель в таких сплавах теряет свой магнитный момент [11]. Термодинамические свойства сплавов таких систем, как Сг — Аи [12] и Мп — Ag [13], отражают специфический характер взаимодействия компонентов. Практически во всей области существования твердых растворов парциальные теплоты смешения для хрома и марганца положительны и аномально зависят от состава (возрастают с ростом содержания переходного металла), тогда как парциальные теплоты для золота и серебра отрицательны и малы по абсолютной величине (рис. 2). Можно полагать, что хром и марганец также претерпевают существенные изменения своего электронного состояния, входя в матрицу твердого раствора, однако эти изменения требуют определенных затрат энергии. Известно, что марганец и хром [c.157]

На границе газа с жидкостью в условиях фазового перехода имеет место скачок параметров влагосодержание газа в жидкости стремится к бесконечности, так как количество газа в жидкости близко к нулю ввиду ее непроницаемости (относительной) для газа. Этот скачок влияет на распределение параметров, поэтому его нужно учитывать при определении влагосодержания dx. На границе насыщения газа наблюдаются экстремумы температуры (рис. 1-15,6) и влагосодержания газа (рис. 1-15,а). В этих случаях течение потока переносимой массы (пара) под действием разности потенциалов через экстремум влагосодержания газа или соответствующего ему при данных условиях парциального давления пара происходит в условиях взаимной компенсации равных долей движущих сил в слоях ненасыщенного и насыщенного газа, аналогично течению жидкости или газа в сообщающихся сосудах, каналах, объемах (течения в гидрозатворах, сифонах, зданиях и сооружениях при их аэрации, описываемые уравнением Бернулли). Переноса теплоты (полной) через экстремум температуры не происходит ввиду (как указывалось выще) постоянства энталь-нии в ненасыщенном газе. [c.36]

Физические параметры паровоздушного потока (индекс пг ), пара ( п ), воздуха ( г ) определялись по состоянию на входе в пучок (индекс 0) физические свойства конденсата ( ж ), а также теплота фазового перехода г отнесены к состоянию насыщения ( и ), определенному по парциальному давлению [c.138]

Значительно более полная информация о взаимодействии компонентов раствора может быть извлечена из данных о теплотах смешения в тех случаях, когда эти данные получены для различных температур и с точностью, достаточной для надежного определения значений парциальных величин. Изучение зависимости парциальных величин теплот смешения от состава особенно интересно для систем, в которых имеет место перестройка структуры раствора при изменении состава, что характерно, например, для водных растворов неэлектролитов. [c.29]

Реакторы для производства ацетилена путем парциального окисления метана кислородом. Ацетилен образуется из метана в результате эндотермической реакции с одновременным разложением метана. Процесс получения ацетилена должен быть скоротечен, в противном случае может начаться реакция горения ацетилена, поэтому его проводят в реакторах горелочного типа. Углеводороды, смешанные с кислородом, проходят с большой скоростью через горелки определенных размеров и зажигаются в камере сгорания. Часть метана, сгорая со всем введенным кислородом, дает значительное количество теплоты, необходимой для быстрого повышения температуры оставшихся углеводородов до 1300... 1500 °С, при которой степень превращения будет оптимальной. Затем с помощью орошения холодной водой создается, так называемое, замороженное равновесие, благодаря чему достигается требуемая производительность. [c.621]

Растворение соли в воде при постоянных температуре и давлении сопровождается тепловым эффектом (положительным или отрицательным). При растворении неэлектролитов тепловой эффект, отнесенный к 1 моль растворяющегося вещества, почти не зависит от массы взятого растворителя. При растворении же электролитов в воде на тепловой эффект в значительной степени влияет количество используемой воды и, следовательно, концентрация получаемого раствора. Поэтому различают интегральную теплоту растворения, т. е. количество тепла, выделяющегося при растворении 1 моль соли в определенном количестве воды, и дифференциальную (парциальную) теплоту растворения — количество тепла, образующегося при растворении 1 моль соли в бесконечно большом количестве раствора данного состава. Дифференциальную теплоту растворения в насыщенном растворе называют также последней теплотой растворения. Она может быть вычислена по температурной кривой растворимости [c.15]

При определенной температуре углы наклона кривых на фиг. 3 и 4 или d( nD ) d T) пропорциональны парциальным молярным теплотам реакций АН ) [14]. Доказано, что эти реакции включают образование отрицательно заряженных комплексов и их обмен с анионитом. [c.44]

Теперь, используя С = Н — ТЗ, легко увидеть, что + ТЗк = Нк, где парциальная молярная энтальпия Нк = дН/дпк)р,т- Используя такое определение, поток теплоты, учитывающий поток вещества, может быть определен как [c.362]

Значения парциальных мольных теплот смешения можно найти из интегральной величины АЯ любым методом, принятым в термодинамике для определения парциальных величин. Значения же интегральных теплот смешения могут быть найдены различными путями 1) непосредстренно из калориметрических измерений [c.5]

Следует отметить, что тепло- и массообмен во влажном газе при определенных условиях сопровождается туманообразова-нием — объемной конденсацией пара, связанной с появлением мельчайших капель жидкости, взвешенных в газопаровой смеси [2, 8, 9 . Это происходит тогда, когда парциальное давление Р пара в смеси становится больше давления насыщения Ps, то есть когда пар становится пересыщенным. Процесс объемной конденсации пара происходит скачком, с очень большой скоростью. Поскольку в аппаратах технических систем всегда есть центры конденсации (мелкие твердые частицы, газовые ионы и др.), то критическая степень пересыщения близка к единице и конденсация может начаться практически по достижении состояния насыщения газа. Туман плохо осаждается на поверхностях и является стоком пара и одновременно источником теплоты, которая выделяется при конденсации пара и расходуется на нагрев прилегающих слоев холодного газа. Более того, над поверхностью жидкости всегда есть слой насыщенного газа, в котором при переменной температуре слоя и наличии центров конденсации тумано-образование является неизбежным, так как зависимость Р = = /( ), определяемая кинетикой переноса массы и энергии, и зависимость Ps — f t), определяемая физическими свойствами жидкости, не совпадают. Совпадение давлений (Рп =Ps) имеет место только на верхней и нижней границах слоя, а между границами избыток пара переходит в туман. [c.24]

Этот процесс дает на выходе из теплообменника парогаз переменного давления, что затрудняет использование его энергии в расширительной машине. Однако в этом процессе, как и в процессе при Р = onst, теплота сгорания обводненного топлива утилизируется. Напротив, поскольку при организации процесса при Р = onst парциальное давление воздуха вследствие потерь падает, необходимо обеспечить подачу воздуха в систему под давлением, превышающим давление в системе. В этом случае регенерация энергии не только желательна, но и обязательна. Однако следует иметь в виду, что установки при Р = onst, как показывает опыт США, имеют определенные преимущества непрерывность процесса и меньшие поперечные размеры аппаратов высокого давления. [c.292]

Т Ig 7 +218,7 Дж/моль. Состав газа над кремнеземом, равновесные парциальные давления pt и давления насыщенного пара pj приведены в табл. 9 [1]. Подробно термодинамический анализ свойств кремнезема приведен в работе Г. Л. Шика [52]. С углеродом кремний обра-.зует карбид кремния (карборунд) Si , теплота образования которого 62,8 кДж/моль. Энтропия Si составляет 16,5 Дж/(К-моль), для определения изменения энергии Гиббса образования карборунда из элементов может быть использована следующая зависимость Sir + T=Si T AGy= —100525-f 34,88Т Дж/моль. Плотность карборунда 3,2 г/см , температура плавления (испарения) колеблется, по различным данным, от 2450 до 2950 К. Подробно термодинамика силицидов металлов и карби-I Да кремния и их свойства рассмотрены в работах [53—55]. [c.45]

Высокопроизводительный изотермический калориметр разбавления, разработанный Ван Нессом с сотрудниками [47—49], позволяет проводить до десяти определений теп-лот смешения в день. Рабочая область концентраций 0,1—99,9 вес. %. Паровая фаза в сосуде для смешения отсутствует. Парциальные мольные теплоты смешения можно определять путем непосредственных измерений. Калориметр приспособлен для измерения эндотермических теплот смешения в изотермических условиях при постоянном давлении. Погрешность измерений АН не превышает 1%. [c.19]

Определение влажности газа с помощью психрометра. Психрометрический метод определения влажности газов основан на разности показаний температур сухого и увлажненного термометров. Сухой термометр показывает температуру окружающего ненасыщенного газа, а мок-крый термометр, помещенный в той же среде, показывает меньшую температуру, так как с его поверхности происходит испарение воды, связанное с расходом тепла. Равновесная температура, которую приобретает поверхность воды, испаряющейся при адиабатических условиях (когда количество тепла, приходящего от газа к жидкости, равно скрытой теплоте парообразования), называется температурой влажного термометра. Чем ниже парциальное давление водяных паров в омывающем термометре газе, тем больше разность показаний сухого и мокрого термометров. [c.245]

Отмеченные Изменения позволили проводить исследования состава паров тугоплавких соединений в температурном интервале 1300—2500° К в диапазоне массовых чисел 1—400 а.е.м., при разрешающей способности не менее 250 и чувствительности порядка 10 атм и определять температурные зависимости интенсивностей ионных токов компонентов пара (произведение интенсивности ионного тока на температуру пропорционально парциальному давлению). Последние, так же как и в измерениях скоростей испарения, использовались для расчетов теплот реакций, обусловливающих появление различных компонентов в паре при средних температурах опытов. Для того чтобы привести характеристики реакций испарения, определенные при средних температурах опытов на описанной аппаратуре к стандартным условиям, необходимо знать термодинамические функции участников реакций, и в частности исследуемых тугоплавких соединений. Основу расчетов термодинамических функций составляет температурная зависимость теплоемкости или антальпии. [c.140]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...