Шумана — Рунге

Шумана — Рунге полоса 146 (2) [c.331]

Рунге (1310 < < 1750 А ) в нижней термосфере, в полосах Шумана-Рунге [c.253]

Следует подчеркнуть, что радиационный перенос в полосах Шумана-Рунге [c.254]

Хорошим примером первого процесса является полоса Шумана — Рунге для кислорода [c.184]

Фиг. Б.2. Расчетные значения факторов Франка — Кондона системы Шумана — Рунге кислорода, переход В 2,й(и") - - (v), в зависимости от колебательного квантового числа

Фиг. Б.З. Сглаженная зависимость сил осцилляторов полос системы Шумана —Рунге кислорода, переход В Е.й v")

Величины и для системы полос Шумана — Рунге [c.517]

Шумана — Рунге система полос 516 [c.552]

Эта таблица должна служить ключом к возможно более быстрому распознанию природы неизвестной системы полос с тем, чтобы затем ее можно было непосредственно сопоставить с соответствующим подробным описанием систем. С этой целью таблица содержит для всех часто встречающихся систем выборку наиболее характерных кантов полос, обычно появляющихся при любых условиях возбуждения. Канты расположены в таблице в порядке их длин волн. Вопрос о том, сколько нужно привести в таблице полос для каждой системы, приходилось решать до известной степени произвольно оптимум может быть установлен только в результате обширного опыта применения таблицы на практике. Общие соображения сводятся к тому, что полосы должны быть приведены в количестве, достаточном для того, чтобы служить ключом применительно к спектрам испускания и поглощения, но не в столь большом, чтобы не в меру увеличивать возможность случайных совпадений. В большинстве случаев, когда система полос состоит из отчетливых серий, вполне достаточно располагать первыми кантами полос (1,0), (0,0) и (0,1). В других же случаях, когда молекулярные константы в обоих электронных состояниях сильно отличаются друг от друга, самые интенсивные полосы часто бывают расположены довольно далеко от начала системы, кроме того, полосы, выступающие наиболее отчетливо в спектре испускания, могут быть слабы в спектре поглощения, и наоборот. Наиболее ярким примером могут служить полосы О2 Шумана-Рунге. Кроме того, отчетливость какого-либо канта зависит также в значительной мере от фона, который образует перекрывающаяся полосатая структура. Например, первый кант серии выступает обычно отчетливее, чем несколько более интенсивный следующий кант, благодаря большему контрасту по отношению к фону. Поэтому предпочтение нами отдавалось первому канту. Подобным же образом в случае узких двойных и тройных кантов обычно в таблицу включался первый кант. В сложных системах наилучший выбор мог быть сделан только по ряду спектрограмм, снятых при разных условиях. В тех случаях, когда отсутствие спектрограмм не позволяло включить в таблицу наиболее характерные канты, помещены канты, все же принадлежащие к числу достаточно характерных, так что, сверив с ними два или три канта из неизвестного спектра, можно произвести отождествление, [c.11]

О, эмиссионная система Шумана-Рунге , 4400 — 3000 0 + вторая отрицательная система , 6000 — 2000 [c.14]

СИСТЕМА ШУМАНА-РУНГЕ [c.176]

Эти полосы принадлежат к системе Шумана—Рунге и могут прости- [c.178]

A-структура 194, 201, 228, 236, 251, 260, 554 триплетные 191, 265 Шумана — Рунге (О2) 358, 542 Полуширина линии 470 Поляризация [c.746]

Таким путем, например, в работе [25] были измерены силы осцилляторов для у- и -полос молекулы N0 (у Х П. Х П ВЩ). Оказалось, что fy 0,0025, /р 0,008. В работе [26] была найдена сила осцилляторов для системы полос Шумана — Рунге молекулы кислорода (переход 5 2й) / = 0,259, причем из полной площади поглощения долю А/ = 0,044 занимают полосы, а долю А/ = 0,215 — континуум, соответствующий диссоциации молекул Ог па атомы О ( Р) [c.276]

В отношении расположения потенциальных кривых и выполнения принципа Франка — Кондона переходы в основной системе поглощения кислорода О2 (системе Шумана — Рунге) вполне аналогичны Р-системе N0, так что для оценки коэффициента поглощения О2 при высоких температурах также можно пользоваться формулами (5.107), (5.108), в которые следует, конечно, подставлять константы для О2. [c.279]

Рис. 5.27. Множитель ф для системы Шумана — Рунге О2 и 2+-Системы N2. а) В)

Холодный воздух, как известно, прозрачен для видимого света. Поглощение начинается в ультрафиолетовой области спектра и связано с системой полос Шумана — Рунге молекул кислорода. Фактически заметной величины поглощение достигает при X 1860 А. Экспериментальная кривая коэффициента поглощения холодного воздуха нормальной плотности в зависимости от длины волны показана на рис. 9.3 в 2 гл. IX. [c.283]

Отношение измеренной интенсивности излучения из расчета на слой единичной толщины к интенсивности абсолютно черного тела дает непосредственно исправленный коэффициент поглощения к %. Сила осцилляторов для системы полос Шумана — Рунге была определена путем исследования интенсивности излучения в чистом кислороде при сравнительно низких температурах 3000—4000° К, получающихся в прямой волне. [c.284]

Ширину релаксационного слоя в воздухе в области диссоциации измеряли Н. А. Генералов и С. А. Лосев [33]. Изменение температуры в релаксационном слое регистрировалось по изменению поглощения света от постороннего источника в полосах Шумана — Рунге молекул кислорода. Давление за фронтом ударной волны было близко к атмосферному. [c.389]

Вычисления фрактальных размерностей с использованием корреляционной функции С( г) показали, что для измерения углового коэффициента существует оптимальный диапазон значений радиуса г. При малых г мы сталкиваемся с погрешностью, обусловленной шумом, которым сопровождается порождение отображения (эта погрешность приводит к увеличению углового коэффициента). При больших г мы достигаем размера самого аттрактора, и поэтому С(г) выходит на насыщение (что приводит к уменьшению углового коэффициента). График зависимости углового коэффициента от г представлен на рнс. 6.20. Нетрудно видеть, что в некотором диапазоне значений г, или расстояний L между негативами, кривая выходит на плато. Значение, соответствующее этому плато, было выбрано за фрактальную размерность. Данные были получены путем моделирования по схеме Рунге—Кутта уравнения (6.3.7) вынужденного движения в потенциале с двумя ямами 4000 точек были полу- [c.247]

Этот вывод подтверждался численным интегрированием системы (9), которое проводилось следующим образом. Решалась задача Коши при у = 0. Инвариантность величин Е п О. контролировалась в процессе счета. Отметим, что наличие в системе регулярных сил приводит к постоянному увеличению частот возникающих колебаний мод соответствующих уровней. Поэтому при интегрировании методом Рунге —Кутта с заданной точностью (автоматический выбор шага) это приводит к очень большому времени вычислений, чего удается избежать при решении задачи с начальными условиями.Можно также задать внешние силы случайными, например, выбрав их распределения вероятности в виде белого шума. [c.215]

Для длин волн менее 200 нм атмосфера полностью непрозрачна из-за поглощения в полосах Шумана — Рунге молекулярного кислорода (Ог). Поглощение, обусловленное Ог, падает с ростом длины волны, так что при длинах волн, превышающих 250 нм, оно становится несущественным по сравнению с поглощением малыми количествами озона (Оз) [123]. В ИК-области спектра вклад в поглощение дают многие составляющие атмосферы, и оптическое зондирование оказывается возможным лишь в небольших спектральных окнах [124, 125]. Согласно рис. 4.6, основными поглощающими составляющими незагрязненной атмосферы являются водяной пар (НгО) и двуокись углерода (СО2). В спектральном интервале 0,3—1 мкм имеется всего несколько полос поглощения, и в условиях ясного неба характеристики ослабления в атмосфере в этой области спектра определяются рассеянием Рэлея — Ми. [c.157]

Как можно установить из фиг. 132, две конфигурации (И1,53) и (111,54) молекулы СгН4 отвечают соответственно конфигурациям б1а1а1лил и а о а ящЯ объединенной молекулы Ог- Наиболее интенсивному переходу между двумя этими конфигурациями соответствует для молекулы Ог хорошо известная система полос Шумана — Рунге Этот переход [c.358]

Полученная из опыта скорость диссоциации кислорода была приведена в 6 гл. VI. На рис. 7.15 изображен профиль плотности в неравновесной зоне ударной волны в кислороде по данным Мзттьюза. Из рис. 7.15 видно, что ширина фронта ударной волны в условиях опыта порядка Аж Л 1 см. С. А. Лосев [28] и Н. А. Генералов и С. А. Лосев [29] измеряли распределение температуры за скачком уплотнения в зоне неравновесной диссоциации кислорода по поглощению ультрафиолетового излучения в полосах Шумана — Рунге молекул О г, которое зависит от [c.387]

При температуре Т = 6000° К большая часть излучения обусловлена молекулярным возбуждением, однако уже начинают излучать и электронные оболочки молекул, нанример уровни р и -у в молекуле N0, уровни Шумана — Рунга в молекуле Ог в ультрафиолетовой части спектра, и уровни первый положительный (близкое инфракрасное излучение) и второй положительный (ультрафиолетовое излучение) в молекуле N2. Очень малую долю здесь составляет излучение Крамера ( плоский спектр), обусловленное ускорением (или рассеиванием) электронов атомами кислорода и захватом электронов этими атомами (О -)- е ->-0" -Ь /гу). [c.350]

Смотреть страницы где упоминается термин Шумана — Рунге : [c.137] [c.146] [c.413] [c.29] [c.30] [c.31] [c.31] [c.32] [c.32] [c.33] [c.34] [c.35] [c.36] [c.38] [c.39] [c.41] [c.42] [c.542] [c.751] [c.276] [c.280] [c.281] [c.286] [c.153] [c.279]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...