Теплопередача — Обозначения

Рис. 1.2. Обозначения параметров теплопередачи в теплообменнике типа труба в трубе при прямотоке фаз.

Эти комплексы величин получили название критериев подобия, и каждый из них имеет свое обозначение. Обычно принято критерии подобия обозначать двумя первыми буквами фамилии исследователей, прославивших себя работами в области гидродинамики и теории теплопередачи наиболее важны следующие критерии подобия [c.234]

В (2.119) — (2.124) приняты следующие обозначения Я), Нг, Яо —энтальпия сушильного агента на входе и выходе из сушильной камеры и на входе в генератор теплоты, кДж/кг сухого газа Сы, Сс, Стр — удельные теплоемкости пара, жидкости, сухого скелета материала и транспортных устройств, кДж/(кг-К) pi, тр2, <м1, <м2 — температуры соответственно на входе и выходе сушилки, транспортных устройств и материала, °С kt — коэффициент теплопередачи t-ro участка стенки камеры, рассчитываемый по [23, 31], Вт/(м -К) Fi — температурный напор. К, и поверхность i-ro участка стенки камеры, м . [c.180]

Коэффициент теплопередачи (обозначение — к) [c.18]

Тогда с учетом введенных обозначений тепловой поток при теплопередаче через поверхность площадью S определяется по формуле [c.133]

В некоторых случаях с целью согласования с другими областями знания оказалось неизбежным применять одну и ту же букву для обозначения разных величин. Так, например, в теории ламинарного и турбулентного движения в трубе буква X означает коэффициен-сопротивления, в теории устойчивости ламинарного пограничного слоя — длину волны возмущающего движения, а в теории теплопередачи — коэффициент теплопроводности. [c.699]

Представим обобщенную модель калориметрической системы в следующем виде (рис. 2). Выделим из совокупности тел, представляющих калориметрическую систему, одно тело, обозначенное индексом 1, и предположим, что оно находится в теплообмене только с тремя телами 2,. 3 4, каждое из которых, как и тело 1, имеет источник (или сток) теплоты хю, термоприемник Т, а температура отдельного тела описывается уравнением ( /, Ро), где V — некоторая функция, зависящая от условий теплообмена с окружающими телами, от теплофизических свойств и от геометрической формы тела Ро — критерий Фурье (обобщенное время). Соответствующие тепловые потоки обозначены индексом Q. Функция 01 ( /1, Р01) определяется значением тепловых потоков 12, Qlз, Qu, а суммарный теплообмен тел 2, 3 и 4, в свою очередь, зависит также от результирующих потоков Ргл-, Qз v и Q4, характеризующих взаимодействия с остальными элементами системы, которые обозначены зоной, ограниченной штриховой линией. Естественно, что граничные условия теплообмена тел I—2, 1—3, 1—4, а также 2—3, 3—4 и 4—2 определяются механизмом теплопередачи на соответствующих контактных границах. Такая обобщенная модель калориметрической системы может быть описана системой дифференциальных уравнений, которые Б принципе включают также зависимость теплофизических свойств от температуры и переменные условия теплообмена, но это в конечном итоге приводит к некоторой совокупности нелинейных уравнений, решение которых найти не [c.22]

Определение охлаждающей поверхности Р. Примем обозначения — охлаждающая поверхность Р., /с—коэф. теплопередачи, и 2—начальная и конечная воды, и Та—начальная и конечная воздуха, и С1—кудельные теплоемкости воды и воздуха, W—количество циркулирующей воды в кг 4, Ь—количество проходящего через радиатор воздуха в м /ч и ф—количество отводимого тепла в Са1/ч. Допустив, что изменения температуры воды и воздуха происходят пр закону прямой линии, можно составить следующие тепловые балансы [c.360]

Теплопередача — Обозначения 5 Теплопроводность — Обозначения 5 — Определение 189 [c.600]

Практически во всех учебниках, посвященных старой теории теплопередачи, в первой главе признается, что коэффициент теплоотдачи является просто введенным параметром, т.е. А - это просто сокращенное обозначение отношения д./Л Г. Однако в следующих главах коэффициент теплоотдачи рассматривается как фундаментальный параметр, имеющий такое же или даже большее значение, чем тепловой поток и разность температур. Так, в работе Якоба ([6], стр. 13) делается вывод, характерный для старой теории теплопередачи [c.20]

Здесь через ф обозначен коэффициент теплопередачи от источника к среде. [c.59]

Обозначение Коэффициент теплопередачи К, Вт/(м °С), при массовой скорости движения воздуха во фронтальном сечении (гр) , кг/(м -с) [c.311]

Рис. 1.1. Обозначения параметров теплопередачи в кожухотрубчатом теплообменпике при прямотоке фаз.

Сложность процессов теплообмена между отдельными элементами армированных датчиков ограничивает возможности аналитического исследования их динамических свойств. Поэтому ниже сформулирована задача теплообмена с учетом отвода тепла по элементам конструкции применительно к двухъемкостной модели датчика, схематически изображенной на рис. 1, б. Все внутренние элементы датчика,, включая его чувствительный элемент, образуют ядро (эквивалентный стержень) 7, заключенное в защитную оболочку 2. В формулах параметр ядра обозначен индексом э, а оболочка — об. Коэффициент теплопередачи между оболочкой и окружающей средой [c.377]

Теплообмен в печи показан на рис. IV.4 условными обозначениями. При низких температурах (до 600—900° С) преобладает теплопередача металлу путем конвекции, а при высоких температурах около 90% всего тепла передается излучениел . Нагреву металла до высоких температур сопутствуют тепловое расширение, структурные превращения и рост зерен металла, изменение его механических свойств, окисление и обезуглероживание поверхности заготовок. [c.157]

Ламинарный температурный пограничный слой на нагретом теле при естественной конвекции очень просто сделать видимым посредством шлирного метода, указанного Э. Шмидтом [ ]. Для этой цели параллельно поверхности, отдающей тепло, направляется параллельный пучок света. Этот пучок, проходя в нагретом пограничном слое, дает на экране позади тела теневое изображение, позволяющее судить о толщине температурного пограничного слоя и о местном коэффициенте теплопередачи. Такое теневое изображение возникает следующим образом. Вследствие градиента плотности в направлении, перпендикулярном к нагретой поверхности, лучи света отклоняются наружу, и притом сильнее всего там, где градиент плотности имеет наибольшее значение, т. е. непосредственно около тела. Если экран достаточно удален от тела, то изображение всего пространства, занятого нагретым слоем, получается на экране в виде темного ядра, заключающего в себе и изображение нагретого тела. Лучи света, отклоненные из температурного поля наружу, дают на экране светлую зону, окружающую темное ядро. Внешняя граница светлой зоны очерчивается теми лучами, которые прошли около самой поверхности нагретого тела. Их отклонение пропорционально градиенту плотности у поверхности и, следовательно, местному коэффициенту теплопередачи. На рис. 12.26 изображен такой шлирный снимок температурного пограничного слоя на вертикально поставленной нагретой плоской пластине. Контур пластины внутри темного ядра обозначен белыми штрихами. Очертания границ темного ядра и светлой зоны показывают, что толщина температурного пограничного слоя пропорциональна х 1 , а местный коэффициент теплопередачи пропорционален На рис. 12.27 изображен снимок того же пограничного слоя, полученный Э. Зёнгеном и Э. Эккертом [Щ методом интерференционных полос. [c.303]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...