Лиддит

СОт — СО -ь 1С0у) где — вклад от электронной поляризуемости атомов, — поперечная резонансная частота ансамбля осцилляторов, = А е /(т е (ш)], N — плотность ионов, дающих вклад в поляризуемость, — характеристическая масса, а постоянная у учитывает затухание. Частота, при которой е ш) = О, называется продольной резонансной частотощ частоты и связаны с = е(0) и = е(оо) соотношением Лиддана — Сакса — Теллера [c.58]

Это последнее соотношение носит название соотношения Лиддена— Закса —Теллера. Оно устанавливает связь между граничными частотами обеих оптических ветвей для ионных кристаллов с двумя атомами в базисе вигнер-зейтцевской ячейки. В приведенной форме это соотношение ограничено случаем кубической решетки, как это следует из замечания к уравнению (36.1). [c.156]

Рассмотрим теперь оба возможных кванта поляризации, оптические фононы и экситоны. Уже в 36 мы нашли, что граничная частота продольных оптических фононов больше граничной частоты поперечных фононов (соотношение Лиддена—Закса — Теллера), о объясняется тем фактом, что продольные колебания заряженных ионов связаны с появлением внутреннего макроскопического электрического поля, тогда как поперечные не связаны с таковым. Аналогично, здесь возрастание граничной частоты [c.255]

Смещение частоты верхней ветви при А = 0 как раз н есть смещение Лиддена— Закса — Теллера. По сравнению с рис. 68 единственным изменением является возрастание верхней ветви при больших к пропорционально а [c.256]

Мы видим, что однофононное поглощение можно рассматривать как классическое взаимодействие электромагнитной волны с затухающими дисперсионными осцилляторами частоты В качестве примера на рис. 90 показан коэффициент отражения ОаАз. Так как спектр полностью определяется величинами во, 4 и V. то они могут быть определены подгонкой кривой. Соотношение Лиддена —Закса —Теллера (36.13) дает тогда и со,. [c.304]

Так как оба базисных атома одинаковы, то ветви А и ТА, как, соответственно, и ветви 0 и ТО, должны быть вырождены в Г. Расщепление Лиддена —Закса—Теллера (см. (36.13)) на оптических ветвях осуществляется только у полярных кристаллов. Неприводимые представления для акустических и оптических фононов группы Г должны быть трехмерными неприводимыми пред ставлениямн группы Од. Все трехмерные неприводимые представления группы Од расщепляются вдоль осей Дна одно двухмерное и одно одномерное представление. Отсюда мы можем сделать вывод, что вдоль осей Д поперечные ветви (как Т А-ветвь,так к ГО-ветвь)должны быть вырождены по симметрии. Если перейти от осей к произвольной точке, то и это вырождение будет снято. Таблица совместности точечной группы Од, т. е. пространственной группы структуры алмаза, показывает, что обе продольные ветви в точках X должны быть вырождены, поперечные ветви вдоль осей Л вырождены попарно, однако вдоль осей 2 онн расщепляются. Существенные результаты, приведенные на рис. 48, могут быть Получены с помощью теории групп. [c.382]

Это соотношение, связывающее частоты продольных и поперечных оптических мод со статической диэлектрической проницаемостью и показателем преломления, называется соотношением Лиддана — Сакса — Теллера. Обратите внимание, что оно полностью следует из той интерпретации, которую формулы [c.171]

Соотношение Лиддана — Сакса — Теллера (27.67) проверялось путем сравнения значений и озг, найденных методом рассеяния нейтронов, с измеренными значениями диэлектрической проницаемости и показателя преломления. В двух щелочно-галоидных соединениях (Nal и КВг) отношения оз /сог и (ео/еоо) / оказались совпадающими с точностью до экспериментальной ошибки измерения (составлявшей несколько процентов) ). [c.172]

Однако поскольку соотношение Лиддана — Сакса — Теллера вытекает только из аналитической формы функции е (со), его справедливость еще не служит строгим доказательством справедливости теории. Более определенное подтверждение могут дать формулы (27.54), (27.55) и (27.58), комбинируя которые, получаем [c.172]

Два этих замечания (о бесконечном значении оптической диэлектрической проницаемости и о наличии оптической моды с нулевой частотой) не независимы. В силу соотношения Лиддана — Сакса — Теллера одно из них вытекает из другого, так как, согласно этому соотношению, частота поперечной оптической моды должна обращаться в нуль, когда статическая диэлектрическая проницаемость становится бесконечно большой. [c.181]

Исходя непосредственно из формулы (27.90), покажите, что тогда соотношение Лиддана — Сакса — Теллера (27.67) принимает более общую форму [c.183]

Диэлектрическая вроницаемость сегнетоэлектриков II 181 соотношение Клаузиуса — Моссотти II 166 соотношение Лиддана — Сакса — Теллера II 171, 172 щелочно-галоидных кристаллов II 176 электронного газа I 338—343 -- по Друде I 33 [c.396]

Используя соотношение Лиддана—Сакса—Теллера [31] [c.392]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...