Уравнение движения калорическое

Термическим уравнением состояния называют уравнение, связывающее давление с плотностью и температурой, а калорическим — уравнение, определяющее зависимость внутренней энергии (энтальпии) от температуры и давления. В большинстве случаев течения газа сопровождаются разного рода неравновесными процессами, для описания которых уравнения газовой динамики дополняются соответствующими кинетическими или релаксационными уравнениями. Кроме того, в уравнения вводят дополнительные члены, учитывающие воздействия неравновесных процессов на газодинамические параметры. Неравновесные процессы весьма разнообразны. Наиболее часто приходится иметь дело с неравновесным возбуждением колебательных степеней свободы, неравновесной диссоциацией и рекомбинацией, неравновесным движением жидких или твердых частиц в условиях неравновесной конденсации или испарения. [c.32]

Свойства тела являются функциями независимых термодинамических переменных, определяющих состояние тела. Изменение свойств тела в зависимости от его состояния определяется соответствующими термодинамическими уравнениями в частных производных. Частным видом этих соотношений являются термическое и калорическое уравнения состояния. Наличие термодинамических уравнений делает возможным применение методов подобия к установлению характера зависимости свойств вещества от состояния. Это очевидно из того, что любое физическое свойство представляет собой следствие движения структурных частиц материи и поэтому должно описываться молекулярной динамикой. При введении молекулярных [c.394]

Вернемся после сделанных замечаний к отысканию скоростного поля движущейся жидкости. Течение подчиняется пяти законам 1) сохранения массы (неразрывности), 2) изменения количества движения (закон импульсов), 3) сохранения энергии (первый основной закон термодинамики), 4) уравнению состояния, связывающему термодинамические параметры жидкости с ее температурой (термическое уравнение состояния), 5) уравнению процесса, при котором происходит изменение термодинамических параметров жидкости в потоке (калорическое уравнение состояния). [c.165]

Рассмотрим движение газа по каналу при произвольном виде уравнения состояния. Продифференцировав калорическое уравнение состояния [c.188]

Первые три уравнения — уравнения неразрывности, движения и энергии реагирующей смеси газа и частиц, преобразованные с учетом уравнений (1.17), (1.18), уравнения (1.39), (1.40) описывают изменение концентраций химических компонент щ и энергии колебательных степеней свободы вр, уравнения (1.41), (1.42)—уравнения неразрывности, движения и энергии частиц и, наконец, уравнения (1.43) —термические и калорические уравнения состояния смеси и частиц. [c.16]

Эта формула достаточно наглядна. В соответствии с ней движение вдоль горизонтального участка изотермы сопровождается дополнительными энергетическими затратами на теплоту испарения, пс тому заранее становится ясным, что объединенная теплоемкость двухфазной системы v(6,v) не может оставаться равной величине су(б,г), задаваемой исходным калорическим уравнением. [c.206]

Нетрудно показать, что ири vl/ l С 1 можно пренебречь кинетической энергией в уравнении движения газа. Тогда уравнения нестационарного гомобарического движения теплопроводной. калорически совершенной газовой фазы в разреженной газо-взвеси (az[c.421]

Невский А. С. Выбор экономически наивыгоднейшей скорости га зов в газоходах котла при продольном потоке.— Изв. ВТИ , 1935, № 2 с. 40—45 выбор экономически наивыгоднейшей скорости газа в дымоходах котельной установки при поперечном потоке и некоторые обобщения для всех случаев движения газов,— Изв. ВТИ , 1935, № 3, с. 17—25 анализ эмпирических методов расчета излучения поточных камер с точки зрения теории подобия.— Изв. ВТИ , 1947, № 9, с. 12—15 уравнение движения лучистой энергии и подобие излучаюш,их систем.— ЖТФ, 1940, т. 10, вып. 18, с. 1502—1509 анализ калорического излучения в поглощающих средах.— ЖТФ, 1941, т. 11, вып. 8, с. 719—725. [c.339]

Применим теперь полученные результаты к основным уравнениям движения газа. Будем считать газ калорически совершенным и изменение состояния его изоэнтропическим. Как известно из первой главы, в случае совершенного калорического газа энтропия 8 выражается формулой [c.129]

Если газ калорически совершенный с постоянными коэффициентами теплопроводности и вязкости, то условия (10.13) выпадают из рассмотрения. При рассмотрении установившегося течения нетеплопроводного калорически совершенного идеального газа без учета внешних сил подобие определяется одним числом Маха, т. е. при рассмотрении частных задач некоторые критерии подобия могут не входить в соответствующие уравнения движения. [c.140]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...