Импульс силы за конечный промежуток времени

Импульс силы за конечный промежуток времени Ai=I2—и получим, просуммировав элементарные импульсы [c.140]

Импульс силы за конечный промежуток времени равен пределу геометрической суммы элементарных импульсов за малые части данного промежутка. Следовательно, импульс переменной силы за данное время выражается интегралом от вектора F по скалярному аргументу U [c.207]

Импульс равнодействующей ( переменной силы, мгновенной силы, первой фазы (второй фазы) удара...). Импульс силы за конечный промежуток времени. [c.25]

Что называется импульсом силы за конечный промежуток времени [c.158]

В случае криволинейного движения материальной точки под действием переменной по модулю и направлению силы весь промежуток времени t можно разбить на бесконечно малые промежутки, в пределах которых вектор силы можно считать постоянным, а путь — прямолинейным, тогда импульс силы за конечный промежуток времени t будет равен сумме элементарных импульсов. В этом случае математическое выражение теоремы об изменении количества движения приобретает следующий вид [c.149]

Как определяются элементарный импульс силы и импульс силы за конечный промежуток времени [c.189]

Что называют импульсом силы Как подсчитывается импульс силы за конечный промежуток времени, когда сила не изменяется и когда она изменяется во времени [c.112]

Как изображается импульс силы за конечный промежуток времени на графике f, t Как связан импульс меняющейся силы, взятый за конечный промежуток времени, со средним значением силы в этом промежутке Покажите на графике /, t импульс переменной силы, выраженный через среднюю силу. [c.112]

Таким образом, импульс силы за конечный промежуток времени выражается определенным векторным интегралом. [c.400]

ИМПУЛЬС силы ЗА КОНЕЧНЫЙ ПРОМЕЖУТОК ВРЕМЕНИ - величина, равная определенному интегралу от элементарного импульса силы, где пределами интеграла являются моменты начала и конца данного промежутка времени. При этом под элементарным импульсом силы понимается векторная мера действия силы, равная произведению силы Р (Г) на элементарный промежуток времени ее действия (11. И. выра- в [c.132]

Динамика 93,—Общее уравнение (принцип Д Аламбера - Лагранжа) 85 Диссипативные силы 96 Импульс силы за конечный промежуток времени 132 [c.545]

Вектор импульса силы за конечный промежуток времени равен геометрической сумме элементарных ее импульсов за данный промежуток [c.111]

Импульс переменной силы за конечны промежуток времени выражают пределом геометрической суммы элементарных импульсов за бесконечно малые части данного промежутка [c.295]

Уравнение (3.1) позволяет найти приращение импульса частицы за любой промежуток времени, если известна зависимость силы F от времени. Действительно, из (3.1) следует, что элементарное приращение импульса частицы за промежуток времени d/ есть dp=Fd/. Проинтегрировав это выражение по времени, найдем приращение импульса частицы за конечный промежуток времени t [c.66]

Ударным воздействием при расчете амортизаторов считается не только мгновенный импульс, но и воздействие сравнительно большой силы за конечный промежуток времени t = ty, называемый длительностью удара. Зависимость силы F, действующей на амортизируемый объект, от времени t при ударе называют формой удара. Эту зависимость можно представить как бесконечную последовательность элементарных импульсов F(l)dl. Подставив в выражение (18.39) [c.343]

Соотнощения (4.29) и (4.30) называют теоремой об изменении импульса тела. Эта теорема утверждает, что изменение импульса тела за конечный промежуток времени равно суммарному импульсу силы за тот же промежуток. Соотношение (4.29) показывает, что при заданном законе изменения силы f = f t) можно подсчитать изменение импульса за каждый конечный промежуток времени. Так, если сила постоянна, то [c.110]

Теорема об изменении импульса часто используется для решения обратной задачи по изменению импульса тела за конечный промежуток времени определить среднюю за этот промежуток силу /ср. Это особенно важно в тех случаях, когда необходимо оценить силу, закон изменения которой неизвестен. [c.110]

Как использовать теорему об изменении импульса тела за конечный промежуток времени при расчете среднего значения силы в этом промежутке. Приведите график периодически изменяющейся силы и покажите на этом графике среднюю силу /ср. [c.112]

Равенство (42.21) составляет содержание теоремы импульсов изменение количества движения системы за конечный промежуток времени равно полному импульсу главного вектора всех внешних сил за тот же промежуток времени. [c.59]

Уравнение (17) выражает теорему об изменении количества движения механической системы в конечной (в интегральной) форме изменение количества движения механической системы за конечный промежуток времени равно полному импульсу главного вектора всех действующих на систему внешних сил за тот же промежуток времени. [c.577]

Таким образом, изменение проекции вектора количества движения механической системы на какую-либо неподвижную ось за конечный промежуток времени равно проекции полного импульса главного вектора всех действующих на механическую систему внешних сил на ту же ось и за тот же промежуток времени. [c.577]

В случае, когда Ру = Pz = О (материальная точка движется вдоль оси X прямолинейно), соотношение (4.28) определяет изменение полного импульса за время di. Определим изменение импульса прямолинейного движения точки за конечный промежуток времени от начального момента до момента t. Для этого разобьем этот промежуток времени на малые интервалы так, чтобы внутри каждого интервала силу fi можно было считать постоянной, и найдем изменение импульса за каждый такой интервал [c.109]

Следует подчеркнуть, что уравнения (6.66), (6.67) записаны для замкнутой системы, но для двух очень близких моментов времени, ибо длительность удара весьма мала. Поэтому они с известным приближением будут справедливы и для незамкнутой системы двух шаров, если, конечно, силы со стороны третьего тела малы в сравнении с силами взаимодействия шаров (такие силы за короткий промежуток времени не могут заметно изменить импульс и кинетическую энергию шаров). Например, по этой причине соударение двух свободных шаров в воздухе вполне можно описать формулами (6.66), (6.67), хотя система шаров и не является замкнутой, так как на каждый шар действует внешняя сила — сила тяжести. [c.166]

Теорема об изменении количества движения материальной точки (в интегральной форме). Изменение количества движения материальной точки за конечный промежуток времени равно векторной сумме импульсов сил, приложенных к точке за тот же промежуток времени [c.215]

Импульс 5 любой силы F за конечный промежуток времени /j вычисляется как интегральная сумма соответствующих элементарных импульсов [c.266]

Уравнение (33) выражает теорему об изменении количества движения точки в конечном виде изменение количества движения точки за некоторый промежуток времени равно сумме импульсов всех действующих на точку сил за тот же промежуток времени. [c.203]

Равенство (3) выражает теорему об изменении количества движения точки в конечной (интегральной) форме изменение количества движения точки за некоторый конечный промежуток времени равняется, импульсу действующей силы за тот же промежуток времени. [c.325]

Выражение в форме (12) часто называют теоремой импульсов в конечной (или интегральной) форме изменение количества движения точки за какой-либо промежуток времени равно импульсу силы за тот же промежуток времени. В проекциях на координатные оси эту теорему можно представить в следующем виде [c.286]

Эффект действия силы на материальную точку или систему точек зависит не только от модуля силы и массы точки или системы, по и от продолжительности действия силы. Для характеристики де ютвия, которое производится приложенной к телу силой за некоторый промежуток времени, вводятся понятия элементарного импульса и импульса силы за конечный промежуток времени. [c.174]

Элементарным импульсом силы называется векторная величина, равная произведению силы на бесконечно малый промежуток вре-м(ши, в течение которого действует эта сила, т. е. вектор РА.1, имеюпщй, очевидно, то же направление, что и сила Р. Чтобы найти импульс силы за конечный промежуток времени I, нужно разделить этот промежуток па весьма большое число п очень малых интервалов составить геометрическую сумму элементарных импульсов, соответствуюпщх каждому из этих интервалов, и затем перейти к пределу, предполагая, что п - оо и -> 0. Если обозначим импульс силы за время I через 5, то будем иметь [c.400]

Теорема об изменении количества движения. Количество движения материальной точки. Элементарный импульс силы. Импульс силы за конечный промежуток времени и его проекции на координатные осн. Теорема об измепеннп количества движения материальной точки в дифференциальной и конечной формах. [c.9]

Из полученных результатов следует, что если известны количества движения точки тоо и то в моменты 1 и I, то мы можем построить вектор полного импульса действующей на точку силы за конечный промежуток времени 1—1 так, как это показано на рис. 336. Наобо- [c.573]

Импульс силы за конечный промеокуток времени At = = ti — to равен интегральной сумме ее элементарных импульсов за этот промежуток времени [c.174]

Импульс S любой силы F за конечный промежуток времени ti вычисляется как предел интегральной суммы сортветствующих элементраных импульсов, т. е. [c.202]

Приращение количества двиоюения системы за конечный промежуток времени равно импульсу главного вектора всех внешних сил, действующих на систему, за этот же промежуток времени, т. с. [c.337]

Определить сумму импульсов внещних сил, приложенных к редуктору, рассмотренному в предыдущей задаче, за произвольный конечный промежуток времени. [c.274]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...