Прандтля универсальная постоянная

Коэффициент ч, носит название универсальной постоянной Прандтля величина ее устанавливалась в опытах Никурадзе над распределением скорости в трубах и оказалась равной 0,4. [c.151]

Эксперименты показывают, что параметр и не является универсальной постоянной. С другой стороны, для самых различных течений со сдвигом его значения лежат внутри некоторого определенного диапазона величин. Использование длины пути перемешивания Прандтля п величины X по Карману будет проиллюстрировано в следующих главах. [c.242]

Здесь X — универсальная постоянная Прандтля, или первая константа турбулентности х=0.39 а — вторая константа турбулентности а=7,8. [c.57]

Постоянная Прандтля универсальная 40 Потенциал сил 11 Потери напора местные 37, 44, 67 --по длине 36, 56 [c.353]

Примечание. Многочисленные опыты показали, что универсальная постоянная Прандтля х колеблется приблизительно в ппр-делах [c.148]

Универсальная газовая постоянная Число Прандтля [c.12]

Решения второй задачи основаны или только на экспериментальных данных, или на дополнительных гипотезах. Так, например, Л. Прандтль предположил, что для полубезграничного потока вдоль плоскости справедлива линейная зависимость длины пути перемешивания I от расстояния у от стенки, т, е. / = ху, где х --универсальная постоянная. С достаточной степенью точности эта гипотеза была подтверждена опытным путем для потока вблизи плоской стенки, однако оказалась неприменимой для течения в плоском канале и круглой трубе. Для последних случаев предложены эмпирические зависимости, приведенные п гл. 6. [c.96]

Символы А — энергия активации, исходная газообразная химическая компонента В —химическая компонента в виде твердой фазы С — газообразный продукт реакции Ср — теплоемкость при постоянном давлении D —коэффициент диффузии / — безразмерная функция (уравнение (6)) i — э нтальпия /С — константа равновесия —весовая доля газа в смеси k — безразмерная концентрация компоненты газа (уравнение (9)) Le — критерий Льюиса е — компонента твердой фазы т — молекулярный вес т—параметр уноса вещества (уравнение (23)) п — порядок реакции Рг — критерий Прандтля — универсальная газовая постоянная Re = — критерий Рейнольдса /- — теплота реакции [c.308]

По своему физическому смыслу О представляет недостачу средней скорости до максимальной (определенной в безразмерной форме), поэтому эта величина и получила название дефицит скорости. Опыты показывают, что дефицит скорости оказывается малоизменяемой величиной, и ее можно считать постоянной, что и надо было ожидать, так как О зависит только от универсальной постоянной Прандтля х. Если принять х= =0,40, то для- дефицита скорости О получим [c.148]

По аналогии с классической формулой кинетической теории газов V ксу, в теории длины смешения имеем е = кИ 1 где к — универсальная безразмерная постоянная (например, к = = 7з). Исходя из этого, в двумерном течении, параллельном оси х, Прандтль получил I = Р ди1ду) и в = 1 ди/ду, так что формула для турбулентного касательного напряжения х приняла вид [c.388]

Остановимся еще на формулах, касающихся вектора турбулентного потока тепла д—- ppw T (т. е. фактически потока массы q=u p ) в турбулентной среде при наличии вертикальной термической (или плотностной) стратификации. В силу осредненного уравнения теплопроводности вертикальная компонента этого потока — q с рю Т в рассматриваемом нами случае однородного по горизонтали и стационарного режима без каких-либо объемных источников или стоков тепла будет постоянной и по горизонтали, и по высоте (в реальных условиях приземного или приводного слоя воздуха указанные условия, обеспечивающие постоянство обычно неплохо выполняются вплоть до высот порядка десятков метров). Поперечная горизонтальная компонента qy = ppv T потока тепла q должна быть равна нулю вследствие симметрии статистических характеристик турбулентности относительно направления средней скорости и- Но продольная компонента q Срри Т, вообще говоря, не обязана обращаться в нуль, и для нее из теории подобия получается соотношение qjq — я ) (z/L), где " р (С) — универсальная функция (причем можно ожидать, что г (Q < О при всех так как качественные соображения типа тех, которые лежат в основе полуэмпирической теории турбулентного переноса Прандтля, приводят к выводу, что g >> О и q <С 0 при dT/dz< .O Ti q0 при dTldz >0). Эти предсказания были недавно подтверждены одновременными прямыми измерениями величин q — [c.475]

Указанные работы выявили характер распределения скоростей в поперечных сечениях и по оси в затопленных турбулентнь1х струях и показали, что при выборе соответствующих масштабов для скорости и линейного размера удается получить универсальные зависимости безразмерной скорости от безразмерного расстояния, несколько изменяющиеся при изменении формы начального поперечного сечения струи для профиля осевой скорости и единые — для профилей скорости в поперечных сечениях. - Однако, будучи чисто эмпирическими, эти исследования не обладали ни полнотой, ни общностью. Появившаяся в- 1925 г. полуэмпирическая теория свободной турбулентности Л. Прандтля, использующая гипотезу поперечного переноса импульса с постоянным путем смешения, почти десять лет оставалась вне поля зрения специалистов по струям. Между тем уже в 1926 г. В. Толлмин, основываясь на теории Пран тля, решил три задачи о турбулентных струях для идеализированных схем [c.811]

Принималось, что смесь бинарная, удовлетворяющая уравнению состояния идеальных газов р = КрТ у, Н - универсальная газовая постоянная, молекулярный вес смеси Х = Ц, = Дг = 28 кг/кмоль, //(> = 40 ЛГо/ц, = кС,схр -Е/ИТ), = с,,2 = 7/5 Л/р, = 60 / Г , к = 10 /Г ,, /,) = цг1(,/(/гГ р,)), Ро = 1 кг/м . Го = 300 К, вязкость смеси Г рассчитывалась по формуле Уилки, т) = 10 кг/(м-с), число Прандтля смеси Р, = 0.75, число Льюиса 1,, = 1 [c.27]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...