Волновое движение пленки конденсата

Внутренние источники теплоты 19, 65 Водяной эквивалент 443 Волновое движение пленки конденсата 273 [c.478]

Результаты опытов. В опытах с режимом полной конденсации (xi = I, 2=0) при малых тепловых нагрузках, когда выходное сечение опытной трубы еще не полностью заполнено конденсатом, можно было наблюдать через смотровые стекла движение конденсатной пленки на всем протяжении трубы. Непосредственные визуальные наблюдения показали, что конденсатная пленка, стекая под действием силы тяжести в ниж нюю часть сечения трубы, сносится паром в сторону его движения. В трубе образуется ручей конденсата, уровень которого увеличивается по направлению движения пара. На поверхности заметны волны, которые перемещаются к выходному концу трубы. Течение конденсата по стенке трубы имеет также волновой характер, ио высота волн значительно меньше, чем на поверхности ручья. При увеличении тепловой нагрузки волновое движение пленки конденсата по стенке трубы и на поверхности ручья становится более отчетливым и ярко выраженным. При дальнейшем увеличении нагрузки вначале наблюдаются кратковременные всплески, закрывающие все сечение трубы, затем конденсат [c.199]

Теория пленочной конденсации Нуссельта основывается на следующих основных предпосылках течение конденсата ламинарное напряжение трения на поверхности пленки пренебрежимо мало перенос теплоты лимитируется термическим сопротивлением пленки конденсата физические параметры конденсата постоянны. Для обеспечения лучшего согласия с экспериментом вводят поправки на интенсифицирующее воздействие волнового движения пленки (ву) и изменение физических параметров в зависимости от температуры (е<). Формулы для расчета среднего коэффициента а на вертикальной стенке высотой Н записываются в различных модификациях. Если задан температурный напор то определяющим критерием является приведенная высота поверхности 7 [c.58]

Рассмотренные в гл. 4 решения получены без учета волнового движения пленки и тем более без учета возможного при больших скоростях пара срыва конденсата. [c.100]

Движение пленки конденсата может быть волновым при сохранении ламинарного режима течения. Волновое движение пленки начинается при определенном соотношении сил тяжести, вязкости и поверхностного натяжения. [c.300]

При конденсации на горизонтальной трубе диаметром (1 волновое и Турбулентное движение в пленке конденсата на практике не возникает ввиду малой протяженности поверхности по высоте и [c.59]

Академики. Л. Капица 133] установил, что при волновом движении средняя толщина пленки оказывается меньше, чем вычисленная по формуле (ХП-15), тепловое сопротивление пленки снижается, а коэффициент теплоотдачи возрастает на 21% против величины, вычисленной по формуле (ХП-17). Такая поправка (на 21%)получена в предположении, что волновое течение имеет упорядоченный периодический характер, а температура пленки остается постоянной. В действительности физическая обстановка при волновом течении пленки оказывается значительно сложнее. По-видимому, волновое движение становится трехмерным и имеет беспорядочный характер. Эти обстоятельства могут привести к турбулизации потока конденсата. [c.300]

Формула (12-71) получена теоретическим путем опыт дает более высокие значения коэффициента теплоотдачи а. Это происходит по двум причинам из-за изменения физических свойств конденсата с температурой, что может быть приближенно учтено поправкой (Ргн/Ргс) , а также из-за волнового характера движения пленки. Последнее обстоятельство приводит к увеличению среднего коэффициента теплоотдачи, что можно учесть умножением его на поправку 8t,=Re° ° . При небольших давлениях пара и температурных напорах величина (Ргн/Ргс)° немного меньше единицы. Величина Ev может принимать следующие значения [c.301]

Следовательно, режим течения пленки по всей высоте вертикальной трубы ламинарный. Поправка на волновой характер движения пленки Ег=1,20. Поправку на изменение физических свойств конденсата с температурой можно не учитывать из-за малости температурного напора /я—<0- С учетом поправки г, коэффициент теплоотдачи равен [c.303]

Приведенный вывод для ламинарного режима течения пленки принадлежит Нуссельту. Уравнения (10.80) иногда называют формулами Нуссельта. П.Л. Капица показал, что при установившемся волновом движении, переходном между ламинарным и турбулентным, средняя толщина пленки конденсата меньше, чем при строго ламинарном. Поправка в этом случае может быть сделана введением постоянного коэффициента 1,2. [c.532]

Ргн/Ргс) —поправка на волновой характер течения конденсатной пленки б ,= Ке , причем Ке относится к нижнему по ходу движения конденсата сечению пленки. [c.270]

Внутренние источники тепла 211, 66, 243 Водяной эмвивалант 391 Волновое движение пленки конденсата 262 Вынужденное движение 122 Вязкий подслой 182 [c.422]

Основное различие в подходах к решению задачи теплообмена при конденсации на вертикальной поверхности и в вертикальной трубе в условиях ламинарного режима течения пленки конденсата под совместным действием гравитационных сил, и касательных напряжений, возникающих на границе раздела фаз, заключается в способах определения и учета сил, действующих на пленку. Для упрощения решения, а также в связи со слабой изученностью влияния парового потока на движение пленки конденсата и теплоперенос в ней обычно пренебрегают влиянием того или иного фактора сил тяжести [6.40— 6.42], поперечного потока пара [6.43, 6.44 и др.] и т. д. Однако почти все работы по конденсации движущегося пара имеют характерный недостаток — касательные напряжения на границе раздела фаз определяются по формулам, рекомендуемым для сухих гладких или шероховатых поверхностей [6.44—6.48] и справедливым для двухфазного кольцевого течения лишь в случае чрезвычайно малой толщйны пленки, когда отсутствует волновой режим течения или амплитуда волн не превышает толщины ламинарного слоя парового потока. В остальных случаях волнового режима сопротивление трения во много раз превышает сопротивление для гладкой твердой поверхности, что должно соответствующим образом отразиться на характере течения пленки и теплопереноса в ней. Имеющиеся расчетные рекомендации по теплообмену в рассматриваемой области удовлетворительно обобщают опытные данные, по-видимому, за счет корректирующих эмпирических поправок. Поэтому естественно расхождение расчетных и опытных данных, полученных при конденсации паров веществ с иными теплофизическими свойствами и отношением Re VRe, даже при соблюдении внешних условий (Re", АГ, q,P). [c.158]

Необходимо отметить, что имеются эк пep мeнтaль-ные данные i[6.6, 6.48], указывающие на отличие профиля температур от линейного при волновом режиме и Re 300, т. е. ниже Кекр. Но так как в настоящее время еще нет расчетных зависимостей по теплопереносу в пленках при рассматриваемых условиях, принимаем допущения, что при Re ReKp температура в пленке изменяется линейно, но при волновом, течении снижение термического сопротивления учитывается поправкой Sv Для составления расчетной зависимости коэффициента теплоотдачи воспользуемся уравнением движения пленки конденсата, полученным из (6.28). В нем исключим члены, соответствующие силам инерции и перепаду давления вдоль оси х. Тогда уравнение записывается в следующем виде [c.160]

Главное влияние на процесс теплообмена конденсирующегося пара со стенкой оказывает пленка конденсата, так как тепловое сопротивление ее отличается большой величиной вследствие низкой теплопроводности всех неметаллических жидкостей. Интенсивность отвода тепла от поверхности конденсации через пленку конденсата зависит от температурного напора, характера движения, физических свойств и толщины пленки. При вертикальном расположении трубы наблюдаются два основных режима движения пленки конденсата. В верхней части трубы пленка имеет ламинарный характер. Затем по мере увеличения ее толщины увеличивается скорость движения лленки и ламинарный режим двлжения ее переходит в турбулентный. При ламинарном движении пленки конденсата имеют место также два режима течения. В верхней части трубы наблюдается чисто ламинарное течение, а потом оно переходит в ламинарный волновой режим, при котором на поверхности пленки конденсата появляются капиллярные волны. [c.271]

Приведенный вывод принадлежит Нуссельту и относится к чисто ламинарному режиму течения пленки. П. Л. Капица показал, что при установившемся волновом движении средняя толщина пленки конденсата меньше, чем при строго ламинарном. Д. А. Лабунцов предложил поправку к (2.330) на волновое течение в виде функции от числа Ревнсьдса 33 , [c.206]

Конденсат стекает с трубки не в виде сплошной пленки, а отдельными каплями или струйками (см, рис. 12-12). Капли, попадая на нижележащую труб1ку, с одной стороны, временно утолщают пленку в месте падения, растекаясь затем по ее поверхности, с другой — возмущают течение пленки, что может способствовать появлению волнового или даже турбулентного режима движения. Места отрыва и падения капель все время перемещаются вдоль трубки. Это перемещение усиливается, если трубка имеет хотя бы небольшой наклон. В этом случае волнообразная струя конденсата передвигается вдоль нижней части трубки. Такой характер стекания конденсата приводит к тому, что некоторое увеличение термического сопротивления за счет утолщения слоя конденсата в значительной части компенсируется возникающими при стоке возмущениями. [c.281]

Различают ламинарный, волновой и турбулентный режимы движения конденсата. Критерием разделения режимов служит число Квпд. В данном случае имеет место волновой режим движения в пленке. Значение коэффициента теплоотдачи рекомендуется рассчитывать по формуле Кутателадзе [c.430]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...