Скачок сильного семейства

В опытах, в которых течение близко к двумерному, при регулярном отражении наблюдаются отраженные скачки только слабого семейства. В тех же случаях, когда составляющая скорости в направлении линии пересечения скачка со стенкой не равна нулю, в некоторых условиях наблюдаются отраженные скачки сильного семейства. [c.312]

Части кривой 2 слева от точки касания соответствуют отраженные скачки слабого семейства, а справа (при Mi <2,190 для у= 1,4)— отраженные скачки сильного семейства. [c.312]

Косой скачек может возникнуть только в сверхзвуковом потоке, для которого число Маха >1 и, следовательно У > а,. Опыт показывает, что существует точка Q - точка слабого семейства. Точка Р соответствует сильному семейству. [c.417]

Будем сначала увеличивать угол падения а от а = л ( х—угол Маха) до а = ад , считая при этом отраженный скачок принадлежащим слабому семейству, затем будем уменьшать угол а от а = ад до а = х, считая отраженный скачок принадлежащим сильному семейству. При таком изменении угла а угол отраженного скачка меняется от а= л до а = я/2, а его интенсивность растет от нуля (отраженный скачок, как и падающий, является характеристикой) до максимальной (падающий скачок является характеристикой, а отраженный становится нормальным набегающему потоку). [c.311]

Если предположить, что поток невязкий, дав.ление на поверхности за скачком резко возрастает. Однако пограничный слой не может выдержать разрыва давления, поэтому характер внешнего обтекания изменяется, и около стенки скачок вырождается в семейство волн сжатия, как и в других случаях взаимодействия. В турбулентном потоке (фиг. 9,10) давление на поверхности вначале растет по крутой зависимости, но его градиент уменьшается вниз по потоку. В с.лучае слабого скачка это уменьшение градиента давления начинается в точке, где р — 0,528/) (р,, — давление торможения). Б случае сильного скачка отрыв осуществляется в точке, где давление ниже своего значения в. звуковой точке, и уменьшение градиента начинается сразу после отрыва [21]. [c.250]

Все, или почти все, что сказано выше о выборе схемы течения для чисто дозвуковых течений, относится и к обтеканию тел в случаях, когда в части области течения достигается сверхзвуковая скорость или когда набегающий на тело поток имеет сверхзвуковую скорость. В таких случаях течение осложняется тем, что в потоке могут возникать скачки уплотнения, а при их пересечении—и начинающиеся от линии пересечения скачков внутри области течения поверхности тангенциального разрыва. При пересечении скачков внутри области течения или при образовании присоединенных скачков у передней кромки обтекаемого тела или у линии излома его поверхности, а также и в некоторых других случаях возникает, как уже говорилось ранее, проблема выбора принадлежности уходящих скачков к сильному или слабому семействам формулировка задачи должна содержать условия, позволяющие делать этот выбор. [c.331]

В случае пересечения границы В 3 ударной волной или менее сильной волной сжатия в точке (i, /) могут пересечься две характеристики одного семейства тогда можно предпочесть методы выделения скачков, однако и более простая процедура, описанная выше, обеспечивает однозначное задание граничного условия. [c.419]

Пересечение двух косых скачков АВ и ЕВ одного семейства (рис. 12.9) приводит к образованию выше точки пересечения В одного более сильного скачка ВГ. Условиями равновесия такой системы являются [c.230]

ТИМ, что если задано лишь направление скорости за скачком (в пределах значений угла отклонения потока, меньших максимального), то можно найти два разных значения величины скорости за скачком и два разных значения угла наклона скачка. Эти два скачка, соответствующие одному и тому же углу поворота скорости, называют скачками слабого семейства (при меньшем изменении скорости и меньшем росте давления) и сильного семейства (при большем изменении скорости и большем росте давления). За скачком сильного семейства скорость всегда дозвуковая, за скачком слабого семейства скорость почти всегда сверх шуковая (исключение составляет уже упоминавшийся очень малый диапазон угла поворота скорости между О р и 0 ,ах). [c.296]

В поворотных системах весь двигатель, сопло или выхлопные патрубки турбины установлены в подшипниках и могут поворачиваться в пределах какого-то угла с изменением направления вектора тяги. Это наиболее распространенный способ управления (маршевые двигатели Н-1 и F-1 ракет-носителей семейства Сатурн , маршевый двигатель ВКС Спейс Шаттл SSME, RL-10, ЖРД с центральным телом), так как характеризуется минимальными потерями удельного импульса. Газовые рули и дефлекторы изменяют направление движения газового потока на выходе из сопла. Они доказали свою высокую надежность, но подвержены сильной эрозии и их применение приводит к потерям осевой тяги. Вторичньш впрыск рабочего тела (газа или жидкости) через стенку расширяющейся части сопла в основной поток продуктов сгорания приводит к возникновению косых скачков уплотнения, вызывающих изменение направления истечения части газа. Вспомогательные управляющие сопла постепенно эволюционировали к ЖРД малой тяги, которые также используются для управления космическим аппаратом и регулирования скорости полета при выключенном маршевом двигателе. Маленькие верньерные ЖРД применялись на ракетах Тор и Атлас . Они же используются в системе реактивного управления ВКС Спейс Шаттл . [c.201]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...