Аргумент гармонического движения

Аргумент гармонического движения 59 Архимеда закон 651 и д. [c.807]

Такое гармоническое движение отдельных сечений стержня, распространяющееся вдоль стержня с некоторой определенной скоростью, называется гармонической бегущей волной. Смещение в гармонической бегущей волне является гармонической функцией аргумента t — x/v, т. е. как во времени для фиксированной точки в пространстве, так и в пространстве для фиксированного момента времени смещение изменяется по закону синуса или косинуса ). [c.678]

В данной формуле а носит название амплитуды гармонического движения, Е — аргумента или эпохи его, Т — периода колебания. [c.59]

Очевидно, что оно есть опять уравнение гармонического движения по оси Ох с амплитудой Л, периодом колебания Т и аргументом Е. Дадим теперь геометрическое толкование величин А и В. Построим [c.60]

Таким образом, переменная т] имеет смысл аргумента тригонометрической функции в законе движения гармонического осциллятора [c.690]

Из закона движения (П.З), показанного на рис. 11.1, а, видно, что движение представляет собой гармонические колебания. Повторение процесса начинается после такого промежутка времени Т периода колебаний), по истечении которого аргумент р1 а фаза) увеличивается на 2л [c.20]

Фаза. Мгновенное состояние всякого колебательного процесса характеризуется фазой. Фазой определяются мгновенные значения колеблющейся величины и ее скорости. Если колебательное движение описывается некоторой функцией, то фаза является аргументом этой функции. В простейшем случае гармонического колебательного движения отклонение от положения равновесия X выражается уравнением [c.115]

Таким образом, груз совершает движение по синусоидальному закону, т. е. наблюдается гармоническое колебательное движение. Эти колебания называются свободными. Аргумент kt + е) называется фазой колебания, е — начальной фазой, А — амплитудой колебаний. Ве- [c.164]

Гауссова функция распределения ехр [— а /( )] зависит только от квантовомеханических переменных. При переходе к классическому полю I а р и среднее квантовое число (п) стремятся к бесконечности как но так, что их отношение, которое является аргументом гауссовой функции, остается строго определенным. В классическом пределе вид распределения общеизвестен. Исторически одной из причин постановки задачи о хаотическом движении явилось рассмотрение поведения классического гармонического осциллятора, подверженного хаотическому возбуждению [14, 15]. Такие осцилляторы обладают комплексными амплитудами, которые при самых общих условиях описываются гауссовым распределением. Если бы мы не знали квантовомеханического анализа, то вполне могли бы предположить, что гауссово распределение, полученное таким способом из классической теории, может описывать распределение фотонов. Чтобы показать ошибочность такого заключения, необходимо более тщательно изучить природу параметра (п), который в конечном счете является единственным физическим параметром, содержащимся в распределении. В качестве простого примера можно рассмотреть тепловое возбуждение при температуре Т. Тогда среднее число фотонов равно (п)= [ехр (йсо/ Г)—1] к — постоянная Больцмана), а распределение Р (а) в этом случае принимает вид [c.98]

Выражение (38.13) показывает, что вблизи положения устойчивого равновесия механическая система совершает гармоническое колебательное движение. Максимальное отклонение а системы от положения равновесия называют амплитудой колебаний, а аргумент косинуса — их фазой, при этом постоянная а именуется начальной фазой. Постоянные а и а определяются через начальные значения х (0) = лГф и U (0) = координаты и скорости системы по формулам [c.217]

Подставив эти значения со,- в аргументы (8.4.19) членов разложения в кратный ряд Фурье, получим, что все движение аналитически представляется в виде суперпозиции простых гармонических колебаний с основными частоталш V,-. Таким образом, частоты движения получаются из полной энергии, выраженной через переменные действия. Частные производные Е по У,- дают непосредственно частоты системы. [c.287]

Движение, определяемое уравнением (16.11), называется простым гармоническим колебательным движением. Частица колеблется около центра притяжения наибольшее отклонение её от центра равно с и называется амплитудою. Величина k называется угловой частотой, аргумент синуса, носит название фазы колебаний, y называется начальной фазой. Гармонические колебания служат примером движений периодических, т . е. таких, в которых движущаяся частица в моменты времени, отстояш,ие друг от друга на постоянный промежуток т (называемый периодом), занимает одно и то же положение и имеет одну и ту же скорость. В нашем случае период равен [c.146]

Движение точкп по такому закону называют гармонически колебанием. Коэффициент А называетя амплитудой гар монического колебания, аргумент kt+o. — фазой ко лебания, а а — начальной фазой. Тогда os (ft + a) буде периодической функцией с периодом [c.540]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...