Классический анализ интерферометра

В гл. 5 вводятся понятия временной и пространственной когерентности (которые являются статистическими свойствами световых волн второго порядка ) и затем рассматривается процесс распространения когерентности при различных условиях. В гл. 6 эта теория обобщается на случай когерентности четвертого порядка и демонстрируется необходимость введения функций когерентности четвертого порядка при рассмотрении разнообразных оптических задач, в частности при классическом анализе интерферометра интенсивностей. [c.16]

Классический анализ интерферометра интенсивностей [c.257]

Во-вторых, высокая информативность голограммы обеспечивает анализ тонкой структуры световой волны (например ее поляризацию), дает возможность исследовать объекты произвольной формы, в то время как в классической интерферометрии возможно изучение объектов только простой формы и с высоким качеством поверхности, так как в противном случае формирование опорной волны становится практически невозможным. [c.31]

Реальные источники спектральных линий не дают ни бесконечно малой ширины спектра, ни спектра постоянной интенсивности. Поэтому анализ, проведенный выше, может служить только иллюстрацией. Для некогерентного источника с одной спектральной линией в зависимости от времени задержки контрастность уменьшается почти как функция Гаусса, так что точного значения нуля для V %) не существует. Вообще говоря, о форме спектральной линии можно судить по точке, в которой функция видности уменьшается в е раз, в предположении гауссова профиля спектральной линии. Такой метод определения формы линии (и, следовательно, измерения времени когерентности), очевидно, неточен, если контрастность медленно меняется при изменении разности хода (как, например, в газовых лазерах, где контрастность полос не меняется заметным образом при разности хода в несколько сотен метров). Таким образом, хотя принципиально мы можем пользоваться интерферометром Майкельсона для определения времени когерентности лазеров, применение классических методов к газовым лазерам практически [c.368]

Мы сначала будем вести изложение на качественном уровне, концентрируя внимание прежде всего на основной схеме интерферометра. Затем перейдем к анализу, который покажет, как с помощью, интерферометра интенсивностей можно получить информацию о модуле комплексного коэффициента когерентности. В заключение кратко обсудим одну составляющую шума, связанную с выходом интерферометра. Все изложение будет вестись исключительно в рамках классических представлений. Такой анализ непосредственно приложим к радиодиапазону спектра. Однако читатель должен иметь в виду, что для полного анализа возможностей и ограничений такого интер- [c.257]

В следующем параграфе мы приведем три примера задач, содержащих когерентность более чем второго порядка. Сначала мы рассмотрим статистические свойства интегральной по времени интенсивн ости поляризованного теплового излучения. Этими результатами мы воспользуемся в дальнейшем при исследовании статистики счета фотонов в гл. 9. Затем мы рассмотрим статистические свойства взаимной интенсивности с конечным временем усреднения. И наконец, в заключение мы представим полный классический анализ интерферометра интенсивностей. [c.228]

В предыдущей лекции мы рассмотрели опыт Юнга как типичный пример интерференционных опытов, в основе которых лежит измерение корреляционной функции первого порядка. Аналогичный характер имеют все прежние интерференционные опыты. В лекции 2 мы рассмотрели некоторые новые эксперименты принципиально другого типа, а именно интерферометрические опыты Хэнбери Брауна и Твисса, в которых измерялась корреляционная функция поля второго порядка. Мы дали простой классический анализ причин появления интерференционных колец в интерферометре, когда поле возникает от двух источников с малым угловым расстоянием. Представляет интерес исследовать происхождение тех же колец методами квантовой механики. [c.55]

Полное общее исследование шумовых флуктуаций На выходе счетчикового интерферометра, показанного на рис. 9.6, — не тривиальная задача. Трудность связана с необходимостью одновременно учитывать шумы, обусловленные как классическими флуктуациями, так и флуктуациями (типа дробового шума) числа фотоотсчетов. Если флуктуации типа дробового шума статистически независимы, то классические флуктуации не являются такими. Именно статистическая зависимость фотоотсчетов и позволяет нам получить информацию о видности полос. От этого статистического соотношения между фотоотсчетамц зависит не только сигнал на выходе интерферометра, но и шум. Полный анализ характеристик интерферометра, включающий оба этих эффекта, — очень трудная аналитическая задача. [c.478]

Старинный вопрос об операторе, который соответствует фазе гармонического осциллятора, мы кратко обсудили в разделе 8.5. Интересно отметить, что группа Л. Манделя (L. Mandel) использовала восьмиканальный интерферометр для определения новых операторов См и Sm связанных с косинусом и синусом разности фаз между полем локального осциллятора и квантованным полем. Важно, что эти операторы представляют собой не просто некоторые теоретические конструкции, а могут быть измерены. Сейчас мы кратко суммируем результаты этого подхода и, в частности, установим связь с интерпретацией в терминах фазового пространства, используя ( -функцию. Для этого сначала рассмотрим классическое описание действия восьмиканального интерферометра, а потом покажем, как такой анализ наводит на мысль о новых фазовых операторах. [c.415]

Вместо интерферометра Фабри — Перо для спектрального анализа можно использовать дифракционный спектрограф [10] разрешающая спо-ообность в обоих случаях имеет порядок 10 —10 . Интерферометр табл. 1 приведено несколько результатов (они не относятся к простым жидкостям и помещены здесь только для того, чтобы показать возможности метода). В этой таблице Т — температура жидкости в градусах Цельсия 0 — угол рассеяния — скорость гиперзвука, рассчитанная по величине бриллюэнов-ского смещения — скорость ультразвука, измеренная обычными методами на частотах несколько мегагерц — уширение линии, обусловленное поглощением звука. Результаты, приведенные в первой строке для каждой жидкости, получены с использованием классических источников хвета, а во второй и третьей строках соответственно — с помощью экспериментальной схемы, представленной на фиг. 2 [10], и с помощью схемы с коническим рефлектором [9]. Очевидно, что [c.162]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...