Пар пересыщенный

Различают следующие три характерных состояния парогазовой смеси [5, 9, 26] ненасыщенный газ, когда пар в смеси находится в перегретом состоянии насыщенный газ, представляющий собой смесь газа с сухим насыщенным паром пересыщенный газ, когда в смеси содержится влага в сконденсированном состоянии, находящаяся в равновесии со своим паром (туман). [c.33]

В кинетике фазовых переходов установлено, что давление пара, находящегося в равновесии с каплей, при некоторой температуре увеличивается с уменьшением радиуса капли. Отсюда следует, что не исключены случаи, когда пар, пересыщенный по отношению к кайле большего радиуса, является ненасыщенным по отношению к капле малого радиуса. Так как реальная структура парокапельного потока всегда полидисперсна (содержит капли различных размеров), то очевидно, что в этом случае следует вводить некоторые усредненные параметры насыщения. [c.315]

Давление насыщенного пара при плоской границе раздела определяется условием Ц Т,Ршс ) — F2 T, Рнас ) Из формулы (27.8) видно, что при заданном давлении Рг > Рнас (пар пересыщен) капля будет расти при условии Ц Т, Р )< Ц2 Т2, Р2) и будет испаряться при условии Т, Р )> Ц2 Т2,Р2) потенциал Ф и в том и в другом случае будет уменьшаться. [c.145]

Если мелкая частица п.ли капля испытывает воздействие градиента концентрации пара, например если ее поверхность смочена быстро испаряющейся жидкостью или если происходит конденса-Ц 1я пересыщенного пара на капле, то имеет место относительное движение капли и пара, известное как течение Стефана [242]. Для сферических капли или частицы скорость относительного движения равна [c.45]

Принцип действия камеры Вильсона основан на способности ионов служить центрами конденсации капелек пересыщенного пара. Если пар свободен от пыли и других посторонних объектов, могущих служить очагами конденсации, то конденсация не начинается. [c.46]

В более поздних конструкциях камер создание пересыщенного состояния пара достигается быстрым выпуском сжатого воздуха из вспомогательного объема через клапан Кх- В результате уменьшения давления во вспомогательном объеме резиновая диафрагма Д быстро опускается и происходит адиабатическое расширение газа и пара в рабочем объеме камеры на 25—35%, приводящее к понижению температуры и пересыщению пара. Пунктиром показано положение диафрагмы Д на опорной сетке S . Изменяя положение этой сетки, можно регулировать величину расширения газа и пара в рабочем объеме. Трубка служит для впуска сжатого воздуха во вспомогательный объем который возвращает диафрагму в исходное положение в конце каждого рабочего цикла. Сетка Si ограничивает движение резиновой диафрагмы вверх. Через трубку Кз заполняется рабочий объем газом и паром выбранной жидкости. Рабочий объем камеры ограничен стеклянными боковыми стенками А, верхним плоским стеклом В и металлической сеткой Si, покрытой черным бархатом (для получения темного фона). Для освещения рабочего объема сбоку ставится импульсная осветительная лампа. [c.47]

Диффузионная камера представляет собой видоизмененную конструкцию камеры Вильсона, находящуюся постоянно в рабочем состоянии. В основе работы диффузионной камеры лежит также явление образования капелек из пересыщенного пара на ионах вдоль траектории пролетевшей частицы. [c.49]

Формальным сходством с детонационными волнами обладают конденсационные скачки, возникающие при движении газа, содержащего, например, пересыщенный водяной нар ). Эти скачки представляют собой результат внезапной конденса[(ии паров, причем процесс конденсации происходит очень быстро в узкой зоне, которую можно рассматривать как некоторую поверхность разрыва, отделяющую исходный газ от тумана — газа, содержащего конденсированные пары. Подчеркнем, что конденсационные скачки представляют собой самостоятельное физическое явление, а не результат сжатия газа в обычной ударной волне последнее вообще не может привести к конденсации паров, так как эффект увеличения давления в ударной волне перекрывается в смысле его влияния на степень пересыщения обратным эффектом повышения температуры. [c.689]

Отсюда видно, что критический радиус зародыша пропорционален коэффициенту поверхностного натяжения. Разность Hi—Цг в знаменателе показывает, что чем больше пересыщен пар (чем больше эта разность), тем меньше критический радиус и тем скорее начнется конденсация. [c.231]

Критический радиус зародыша (пузырьков пара в перегретой жидкости или капли в пересыщенном паре) можно найти [c.231]

Показать, что очень маленькая заряженная капля будет расти не только в пересыщенном паре, но даже в паре, не достигшем насыщения. [c.232]

Если капли в паре приобретают электрический заряд, то они начинают расти, даже будучи очень малыми, и не только в пересыщенном паре, но и в паре, не достигшем насыщения. Действительно, пусть капля радиуса г приобретает ион с зарядом е и радиусом а при равновесии ион сосредоточивается в центре капли. Если такая капля начинает расти, то это приводит к уменьшению энергии Гиббса системы. В самом деле, аналогично формуле (11.14), выражение для ЛС при образовании вокруг иона капли жидкости [c.363]

Это тем более будет происходить в слабо пересыщенном паре, когда Такое состояние пара создается в камере Вильсона, и эффект его усиленной конденсации используется для обнаружения треков быстрых ионизирующих частиц появление ионов на пути следования частицы вызывает конденсацию пересыщенного пара на них, что делает видным след частицы. [c.364]

Критический радиус зародыша (пузырьков пара в перегретой жидкости или капли в пересыщенном паре) можно найти и непосредственно, из условия механического равновесия (неустойчивого) зародыша, т. е. из равенства давления Рг внутри зародыша [c.159]

А В — пересыщенный пар А"В" — перегретая жидкость [c.128]

Образование зародышевых капелек, как известно, весьма облегчается, если в паре имеются посторонние центры конденсации. При отсутствии их зародышевые капельки могут образовываться только вследствие флуктуаций плотности паровой фазы, т. е. скопления некоторого (вообще значительного) числа молекул. Малая вероятность подобных флуктуаций обусловливает задержку конденсации до некоторого предела и, как следствие этого, образование перенасыщенного пара с давлением, большим р . Экспериментальное изучение процесса конденсации показало, что степень пересыщения пара, т. е. отношение р р , достигает при нормальных условиях 3—5. [c.233]

Из выражения для а р следует, что чем больше давление основной фазы по сравнению с равновесным давлением над плоской поверхностью раздела (т. е. чем больше пересыщен пар или чем сильнее перегрета жидкость), тем меньше критический размер зародыша и тем быстрее может произойти переход начальной фазы во вторую. С удалением метастабильного состояния от состояния равновесия фаз, т. е. с увеличением степени пересыщения пара или степени перегрева жидкости, критический радиус зародыша новой фазы уменьшается, а вероятность появления зародыша размером больше критического возрастает. [c.233]

Вследствие этого в смачивающей стенку жидкости легко образуются разрывы ( кавитационные полости) жидкости у стенки, что и приводит к преимущественному возникновению паровых пузырьков на стенке, а не внутри жидкости для образования же паровых пузырьков на стенке требуются меньшие степени перегрева, чем для образования их в объеме жидкости. Равным образом облегчается образование зародышей жидкой фазы в насыщенном паре, а при полностью смачивающей стенку жидкости конденсация пара происходит непосредственно на стенках сосуда без образования зародышей и, следовательно, без пересыщения пара. [c.234]

Метастабильные состояния. Метастабильные состояния жидкой и газообразной фаз заключены соответственно между левой ветвью пограничной кривой, левой ветвью спинодали [т. е. кривой, уравнение которой есть др дь)т = 0)1 и между правыми ветвями указанных кривых (рис. 8.9). Каждая из этих областей является сравнительно узкой. Левая область представляет собой перегретую жидкость, а правая — переохлажденный или, как говорят чаще, пересыщенный пар. [c.234]

Рис. 8.9. Области перегретой жидкости и пересыщенного пара 1 — перегретая жидкость 2—пересыщенный пар

Метастабильные состояния перегретой жидкости и насыщенного пара изучены сравнительно мало. Между тем знание свойств перегретой жидкости и пересыщенного пара требуется для расчета многих практических задач. В частности, свойства перегретой жидкости существенно сказываются на характере кипения жидкости, а свойства пересыщенного пара определяют процесс конденсации. [c.235]

Трудность анализа свойств перегретого пара и пересыщенного пара связана с отсутствием достаточно точного уравнения состояния для метастабильной области вещества. Уравнение Ван-дер-Ваальса, которое качественно описывает метастабильные состояния, для количественных расчетов не всегда пригодно. [c.235]

При расширении пара на последних ступенях паровых турбин также может наблюдаться процесс объемной конденсации водяного пара. Для возникновения объемной конденсации пар должен быть пересыщен (его плотность должна превышать плотность насыщенного пара). Мерой насыщения пара служит отношение давления пара р к давлению насыщенного пара в равновесии с жидкостью, поверхность которой плоская. При pips ll пар пересыщен, npnp/ps= 1 пар насыщен. Степень пересыщения p/ps, необходимая для начала объемной конденсации, зависит от наличия в паре мельчайших пылинок (аэрозолей), которые служат готовыми центрами конденсации. Чем чище пар, тем выше должна быть начальная степень пересыщения, [c.139]

КОСТЬ — перегретая жидкость. Наоборот, в области 2, где устойчива жидкость, может при некоторых условиях сзчцествовать в метаста-бильном состоянии пар — пересыщенный пар. В области 3, где устойчивой является кристаллическая фаза, может при некоторых условиях существовать в метастабильном состоянии жидкость — переохлажденная жидкость. [c.142]

Пример 9. Определить содержание кремниевой кислоты в насыщенном паре котла при давлении 63 кГ1см , если в котловой воде ее содержание составляет 30 мг/л, а значение pH (измеренное при комнатной температуре) равно 10,5. Если этот пар перегреть до 420° С и затем впустить в турбину под давлением 140 Kfj M при степени перегрева 43° С, то будет ли этот пар пересыщенным кремниевой кислотой и поэтому способствовать образованию отложений в турбине [c.411]

Теория роста идеальных кристаллов предсказывает, что при росте кристалла из паров пересыщение (отношение данного давления паров к равновесному) должно быть порядка 10 для возникновения кристаллических зародышей, порядка 5 — для образования жидких капелек и около 1,5 — для создания на поверхности идеального кристалла двухмерных мономолекуляр [c.712]

Возникновение новой фазы в метастабильной исходной фазе осуществляется в форме зародышей. Можно расширить понятие о равновесии двух фаз Л и В таким образом, чтобы зародыши В данных размеров и формы находились в равновесии со средой А при мегастабильном состоянии последней, т. е. при неустойчивости ее по отношению к уже сформировавшейся фазе В, отделенной от нее плоской поверхностью. Этот вопрос впервые был рассмотрен Томсоном применительно к конденсации пересыщенного пара, который показал, что давление пара, находящегося в равновесии с каплей жидкости при заданной температуре тем больше, чем меньше радиус этой капли. Таким образом, пар, пересыщенный в обычном смысле по отношению к капле большого размера, может оказаться ненасыщенным по отношению к капле малого радиуса. [c.50]

К. может происходить также внутри объёма пара (парогазовой смеси). Для начала объёмной К. пар должен быть заметно пересыщен. Мерой пересыщения служит отношение давления пара р к давлению насыщ. пара находящегося в равновесии с жидкой или ТВ. фазой, имеющей плоскую поверхность. Пар пересыщен, если p/pg>l, при pjpg=i пар насыщен. Степень пересыщения e=plps, необходимая для начала К., зависит от содержания В паре мельчайших пылинок (аэрозолей), к-рые явл. готовыми центрами К. Чем чище пар, тем вьппе должна быть нач. степень пересыщения. Зародышами, или центрами, К. могут служить также электрически заряжённые частицы, в частности ионизованные атомы, присутствующие в паре. [c.308]

Используя соотношения Стодолы [763] и Осватича [584] для падающих на каплю и испаряющихся с ее поверхности молекул, Дафф вывел уравнения роста капли, а также уравнения ее температуры, массы и энергии. Уравнение скорости образования зародышей при конденсации пересыщенного пара приведено Френкелем [229] [c.331]

К числу трековых приборов следует отнести камеру Вильсона(, диффузионную камеру, пузырьковую камеру и фотоэмульсионные пластинки. Их действие основано на способности ионов служить центрами конденсации пересыщенного пара или быть центрами, на которых происходит образование пара в перегретой жидкости. При движении заряженной частицы в такой среде на ее пути [c.45]

В камере Вильсона путем адиабатического расширения достигается пересыщенное состояние пара на короткое время. Камера становится чувствительной и в течение этого времени может регистрировать пролетающую заряженную частицу. Однако отношение времени чувствительности к времени между двумя последо-ватель 1ыми расширениями для камеры Вильсона очень мало, 10 — 10 . Этот недостаток камеры Вильсона устраняется в диффузионной камере, в которой отсутствует система расширения и сжатия рабочего объема. В диффузионной камере пересыщение пара создается за счет постоянно существующего перепада температуры между дном и крышкой камеры. Между крышкой и дном камеры существует такая область — сЛой с пересыщенным паром,— в которой может происходить образование капелек на ионах. Подбирая температурный градиент нужной величины (примерно, 5—10 град/см), удается получить высоту этого слоя, чувствительного к ионизации на ионах в 50—70 мм и более. Диффузионная камера является камерой непрерывного действия когда бы ни попала заряженная частица в рабочий объем камеры, она всегда создает видимый след. [c.49]

В [111] предлагают новый механизм образования фуллеренов, в котором необходимой начальной сталией является переход газ-жидкость в расширяющемся потоке пересыщенного углеродного пара. В результате образуются наноразмерные капли жидкого углерода, которые затем начинают быстро Л структурироваться. Структурирование осу- [c.215]

Другим очень важным трековым детектором является изобретенная Глезером (1952 г.) пузырьковая камера. Принцип действия пузырьковой камеры сходен с принципом действия камеры Вильсона. Как известно, в камере Вильсона используется свойство пересыщенного пара конденсироваться в виде мельчайш их капелек жидкости на пути прохождения заряженной частицы. В пузырьковой камере используется свойство перегретой жидкости образовывать на пути заряженной частицы пузырьки пара. [c.591]

В 1911 г. Ч. Вильсон изобрел прибор, позволяющий обнаруживать пути ионизирующих частиц в пересыщенных водяным паром газах. Камера Вильсона, представляет собой герметически замкнутый объем, запо шенный гелием, азотом или каким-либо другим некоцденсируюпдамся газом. Объем насьшдается парами жидкости, одна из стенок камеры делается подвижной. Непосредственно после прохождения через объем ионизирующей частицы (электрона, протона) происходит расширение газа и даижущаяся через газ частица оставляет на своем пути след (трек). [c.102]

Как известно, в устойчивом равновесии всякая сйстема в зависимости от характера внешних условий имеет минимум одного из своих термодинамических потенциалов и при изменении этих условий переходит из одного устойчивого состояния в другое. Например, когда воде сообщается теплота при нормальном атмосферном давлении, то она или нагревается, или закипает и частично переходит в пар, как только ее температура достигает 100° С. Однако известно также, что путем очистки жидкости можно добиться ее перегрева и фазовый переход не наступит даже при температуре, заметно превышающей температуру кипения при данном давлении. Аналогично обстоит дело и в случае других фазовых переходов первого рода в чистом паре затягивается конденсация (переохлажденный пар), в чистой жидкости или растворе затягивается переход в кристаллическое состояние (пересыщение). [c.229]

Уравнение Ван-дер-Ваальса является уравнением третьей степени относительно объема V и поэтому имеет три корня все действительные (при низких температурах) или один действительный и два комплексных (при температурах Т > Тк). Изотермы, построенные по уравнению Ван-дер-Ваальса, изображены на рис. 6.10. Участок изотермы справа от точки а соответствует ненасыщенному (перегретому) пару, а участок вверх от точки е — жидкости, участки аЬ и ей — пересыщенному пару и перегретой жидкости участок Ьй, на котором (др1дй)х <С0, отвечает неустойчивым состояниям вещества. [c.198]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...