Обратимый цикл Карно с идеальным газом

Обратимый цикл Карно с идеальным газом [c.59]

Сравним теперь величины термических к. п. д. обратимого и необратимого циклов Карно с идеальным газом, осуществляемых между одними и теми же источниками тепла, имеюш,ими температуру и В соответствии со сказанным ранее очевидно, что для подсчета т], обратимого цикла Карно мы должны в уравнение (3-32) вместо величин и подставить соответственно равные им (с точностью до бесконечно малой величины) значения Т [c.59]

Работу, полученную в цикле, мы ранее рассчитали для цикла Карно с идеальным газом. При этом мы молчаливо предполагали этот цикл обратимым. Произвольный круговой процесс, однако, не может 7- считаться обратимым только потому, что рабо- [c.64]

Итак, в соответствии с теоремой Карно величина термического к. п. д. любого обратимого цикла, осуществляемого между двумя источниками тепла, не зависит от свойств рабочего тела, используемого в этом цикле. Следовательно, все выводы, которые были сделаны нами ранее на основе анализа обратимого цикла Карно, осуществляемого при помощи идеального газа, имеющего постоянную теплоемкость, справедливы для обратимого цикла Карно с любым рабочим телом. В частности, применимо к любому обратимому циклу Карно полученное ранее выражение (3-32) для термического к. п. д. цикла [c.64]

При выводе термического к. п. д. обратимого цикла Карно были использованы соотношения, справедливые только для идеального газа. Поэтому, для того чтобы можно было распространить все сказанное о цикле Карно на любые реальные газы и пары, необходимо г доказать, что термический к. п. д. цикла Карно не зависит от свойств вещества, при помощи которого он осуществляется. Это и является содержанием теоремы Карно. Для доказательства этой теоре- 2 предположим, что две машины //////////////////////////////А i работают по обратимому циклу Рис. 8-5 Карно с различными рабочими те- [c.116]

В 1824 г. французский инженер С. Карно, исследуя эффективность работы тепловых машин, предложил обратимый цикл, состоящий из двух адиабат и двух изотерм, осуществляемый между двумя источниками постоянных температур — нагревателем (Т,) и холодильником (Т ) (Рис. 1.9). В качестве рабочего тела в цикле С. Карно используется идеальный газ. [c.43]

По смыслу представленного вывода ясно, что величина т1о не зависит от свойств конкретного идеального газа Я, с-о), поскольку они не учтены в выражении (3.10). В действительности справедливо еще более общее положение, известное как теорема Карно термический КПД обратимого цикла Карно определяется только температурами 7, и 2 и не зависит от природы рабочего тела и устройства двигателя. [c.52]

В гл. 3 был рассмотрен цикл идеальной холодильной установки, в которой осуществляется обратный обратимый цикл Карно. В этом цикле, осуществляемом между горячим источником с температурой и холодным источником с температурой сжатый хладоагент (газ или нар), состояние которого на Г, s-диаграмме (рис. 13-3) изображается точкой 1, обратимо расширяется по адиабате 1-2, производя работу (например, перемещая поршень). Температура хладоагента в процессе адиабатного расширения понижается от до Го- Адиабатное расширение хладоагента производится до тех пор, пока его температура не станет равна величине на бесконечно малую величину dT меньшей, чем температура [c.428]

Чтобы показать это, рассмотрим обратимый цикл Карно, совершаемый с идеальным газом при температурах теплоотдатчика и теплоприемника, равных в идеально газовой шкале и Г2, а в термодинамической шкале Х] и Тз- [c.60]

Хотя цикл Карно — относительно простой процесс для превращения теплоты в работу, любой другой обратимый цикл, в котором происходит теплообмен с окружающей средой только при двух фиксированных температурах, приведет точно к таким же результатам. В цикле Карно происходит теплообмен с окружающей средой только во время изотермических расширения и сжатия идеального газа. [c.199]

Приведенное выше выражение для термического к. П. д. цикла Карно было получено исходя из предположения, что рабочим телом дв(игателя является идеальный газ. Чтобы его можно было использовать при анализе циклов с любым другим рабочим телом, следует доказать положение, называемое теоремой Карно и гласящее, что термический ж. п. д. обратимого цикла, осуществляемого между двумя источниками тепла, не зависит от свойств рабочего тела, при помощи которого совершается этот цикл. [c.59]

В 1824 г. французский инженер С. Карно предложил-обратимый цикл тепловых машин, осуш,ествляемый между двумя источниками постоянных температур — нагревателем Т и холодильником Тг. В качестве рабочего тела в цикле используется идеальный газ. На всех стадиях цикла количество газа одно и то же. [c.71]

Круговой процесс Карно идеального газа. Рассмотрим простейший круговой процесс, предложенный в 1824 г. французским инженером Карно, как цикл идеального теплового двигателя, состоящий из двух изотерм и двух адиабат. Такой обратимый процесс 1 кг газа представлен в системе pv на рис. 5-2. Газ начального состояния точки а (рассматриваемый как идеальный) расширяется сначала по изотерме аЬ, причем его объем увеличивается с до и совершает работу, равную пл. abb a и эквивалентную количеству тепла qi, получаемому им от внешнего источника тепла с постоянной температурой Т]. Это количество тепла равно по уравнению (4-17) [c.95]

Как известно, С. Карно рассматривал только идеальные обратимые циклы тепловых машин. Такие циклы состоят из ряда равновесных процессов. Бели термодинамическая система находится в равновесии, то в ней не происходят никакие изменения. Любое нарушение равновесия в рассматриваемой термодинамической системе на бесконечно малую величину приводит к изменению параметров системы (давления, объема или температуры) в одном или другом направлении в зависимости от направления возмущающего воздействия. Например, газ, находящийся в цилиндре с подвижным поршнем, находится в состоянии равновесия с окружающей средой, т. е. его температура, давление и удельный объем во всех частях цилиндра одинаковы и неизменны с течением времени. Если газу сообщать бесконечно медленно энергию в тепловой форме (нагреть его), то это приведет к бесконечно медленному перемещению поршня. В этом случае давление системы (газа) по всему цилиндру будет восстанавливаться до прежнего значения. [c.76]

Коэффициент полезного действия обратимого цикла Карно с идеальным газом зависит только от температур теплоотдат-чика и теплоприемника (-с и [c.61]

Первые 8 глав учебника относятся к различным разделам, рассматриваемым в учебниках по термодинамике, особенно это касается гл. 8, имеющей следующее содержание законы термодинамики энергия как функция состояния циклы работа цикла цикл Карно цикл Карно с идеальным газом обратимые и необратимые процессы обратимость цикла Карно второй закон термодинамики формулировка его экономический коэффициент обратимых и необратимых машин другая формулировка второго закона термодинамики уравнение Клайперона—Клаузиуса зависимость поверхностного натяжения от температуры значение второго закона термодинамики. [c.647]

Существуют два источника теплоты источник с более высокой температурой 7, и источник с более низкой температурой Т , причем Т- — onst и = onst, так как предполагается, что источники теплоты обладают большим количеством энергии и что подвод или отвод некоторого количества теплоты не изменяет мх температуры. Рассмотрим процессы пря.мого обратимого цикла Карно для I кг идеального газа в v—р-диаграмме (рис. 7.3, а). [c.150]

Обратный обратимый цикл Карно. Рассмотрим цикл применительно к идеальной (без потерь) холодильной установке. На рис. 5.5 изображен обратный обратимый цикл Карно. Газ с начальным состоянием (точка а) расширяется по адиабате а-Ь без теплообмена с окружающей средой, при этом температура падает от Ti—температуры окружающей среды, например, равной (273 + 20) К, до Т а—заданной температуры охлаждаемых предметов (веществ), например, равной (273—10) К. После адиабатного а-Ь расширения продолжается расширение по изотерме Ь-с (7 jj = onst) при изотермическом расширении к газу должна подводиться теплота от охлаждаемых предметов (веществ). В идеальном случае температуры охлаждаемых предметов и газа (рабочего тела) считаются практически равными в реальном случае [c.63]

Обратимый двигатель Карно состоит из идеального газа, находящегося между горячим резервуаром при температуре 61 и холодным резервуаром при температуре 62 До тех пор пока не установлена тождественность, будем обозначать символом в температуру, входяшую в уравнение состояния идеального газа, а через Г — абсо.лютную температуру (которая, как мы покажем п следз ющем разделе, определяется коэффициентом полезного действия обратимого цикла). Уравнение состояния идeaJПJH0Г0 газа можно представить в виде рУ = NRв, где б — температура, измеряемая по изменению какой-нибудь величины, например объема или давления. (Подчеркнем, что измерение температуры но изменению объема носит чисто эмпирический характер каждая единица температуры просто коррелирует с определенным изменением объема.) Цикл состоит из следующих четырех тактов (рис. 3.2). [c.83]

Рассмотрим диаграммы состояния идеального цикла, приведенные на рис. 1.15. Как показал термодинамический анализ, чтобы получить КПД двигателя Карно, тепло, выделенное в изохорном процессе 4—1, должно быть возвращено газу в изохорном процессе 2—3. В идеальном случае такой перенос тепла можно осуществить обратимым образом с помощью регенератора. Принцип работы этого теплообменника иллюстрируется на рис. 2.19. По длине регенератора поддерживается постоянный градиент температуры, т. е. температура изменяется линейно от Ттах ДО Дтип. Рабочес тело входит в регенератор в термодинамическом состоянии 4, передает свою избыточную энергию материалу регенератора и выходит из него в состоянии 1. В течение этого процесса, называемого периодом горячей продувки , температура каждого элемента регенератора повышается на бесконечно малую величину. После завершения процесса сжатия рабочее тело, находящееся теперь в состоянии 2 при минимальной температуре цикла, вновь пропускается через регенератор и забирает тепло, запасенное при горячей продувке. При этом температура каждого элемента регенератора снижается на бесконечно малую величину, а рабочее тело после такого периода холодной продувки выходит из регенератора в состоянии 3, т. е. при максимальной температуре цикла. [c.252]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...