Течение в следе акустическая энергия

Рассматривая движение жидкости в диффузорных каналах, следует иметь в виду исключительное разнообразие форм течения, обусловленное в первую очередь возможностью перехода от безотрывного течения к отрывному. В последнем случае не только падает эффективность преобразования кинетической энергии, но одновременно нарушается стационарность течения, его симметрия, увеличивается акустическое излучение, растут силовые нагрузки на стенки канала и т. д. [c.281]

Следует, однако, отметить, что акустическая сушка еще не вышла из стадии лабораторных исследований, причем в настоящее время изыскиваются наиболее экономичные варианты технологического комбинированного процесса, включающие наряду с акустической традиционные способы сушки, способные дополнить друг друга и увеличить скорость удаления влаги. Ограниченное применение чисто акустического метода сушки объясняется в основном его высокой энергоемкостью, связанной с низким к. п. д. существующих акустических излучателей, работающих в газовых средах, не превышающим, как правило, 20% [7, 8]. Учитывая высокую стоимость звуковой энергии, рассматриваемый метод, по-видимому, действительно может оказаться экономически оправданным лишь для сушки сравнительно дорогостоящих и трудно обрабатываемых материалов. Несмотря на это, ряд положительных качеств метода стимулирует изучение возможностей акустической сушки, в связи с чем в Акустическом институте АН СССР в течение ряда лет проводились исследования воздействия интенсивных звуковых колебаний на влажные материалы. Полученные результаты и явились основой для подготовки настоящей части монографии. [c.581]

Из (4.21) видно, что установившаяся плотность звуковой энергии в помещении зависит от акустической мощности Ра источника звука. Очевидно, что с увеличением Ра длительность (/г и на рис. 4.8,0) процесса реверберации возрастает, хотя его слуховая оценка практически остается неизменной. Чтобы время реверберации характеризовало только акустические свойства помещения, надо исключить его зависимость от Ра. Для этого введем понятие времени стандартной реверберации Тр помещения — времени, в течение которого плотность звуковой энергии e( ) уменьшается в 10 раз, т. е. на 60 дБ. Из этого определения следует, что при t=Tp имеем [c.123]

Результаты сравнения изменения давления по времени при движении ударной волны в воде и в смеси жидкости с пузырьками газа, полученные на описанной выше экспериментальной трубе, приведены в [13]. Из анализа, приведенного в этой работе, следует, что волна давления, распространяющаяся в жидкости при отсутстии пузырьков воздуха, является акустической и распространяется со скоростью, равной скорости звука в воде (примерно 1400 м/с), как в прямом, так и в обратном (отраженная волна) направлении. С введением незначительного по объему количества газа резко снижается скорость распространения прямой волны. За фронтом волны наблюдается интенсивный осцилляционный процесс, вызванный дисперсией и диссипацией энергии, который с течением времени затухает. Распространение отраженной ударной волны в пузырьковой смеси существенно отличается от распространения волны давления в жидкости, не содержащей пузырьков газа. Существенно возрастает амшгитуда отраженной волны по сравнению с прямой. В несколько раз возрастает и скорость распространения обратной волны по сравнению с прямой. Для безразмерной скорости распространения волны давления в газожидкостной среде однородной пузырьковой структуры в [76] получена следующая зависимость ее от отношения давления Pi во фронте волны к его значению ро в невозмущенной части среды [c.38]

Аэродинамические и акустические параметры, характеризующие начальные условия истечения дозвуковых затопленных и спут-ных турбулентных струй. В общем случае начальные условия истечения характеризуются распределением в выходном сечении сопла средней скорости, температуры, энергии и масштаба турбулентности. Применительно к затопленным струям с почти равномерным распределением перечисленных параметров по сечению (вне пограничного слоя на срезе сопла) для характеристики начальных условий истечения используются следующие параметры Re = uadju - число Рейнольдса, Мо = щ/а - число Маха, То/Тоо - степень неизотермичности, = и /uq - степень турбулентности в центре выходного сечения сопла, <5q и бо и Я = 6 /во - толщина вытеснения, толщина потери импульса и формпараметр пограничного слоя в выходном сечении сопла. К начальным условиям истечения относится также режим течения в пограничном слое в выходном сечении сопла (ламинарный, переходный, турбулентный). В ряде случаев представляется также существенным знание масштаба турбулентности, а также наличия вибраций сопла - продольных и поперечных, их величина и спектры. Характеризуются они величиной вибрационного ускорения, которая измеряется специальными вибродатчиками. [c.35]

Отсюда следуют и выражения для энергии и импульса, отличные от приведенных выше. Нужно, однако, иметь в виду, что для реальных пучков даже малая диссипация приводит к появлению акустических течений, гораэдо более сильных, чем и иэ (9.16). [c.74]

Это явление, называемое акустическим фэдингом, тем более заметно, чем больше скорость ветра и выше частота звука и чем больше расстояние между излучателями и приёмником звука. Объяснение его состоит, грубо говоря, в следующем. Всё пространство между излучателем и приёмником звука благодаря турбулентному состоянию атмосферы заполнено неоднородностями скорости ветра и температуры. Можно представить себе эти неоднородности в виде вихрей различной величины, подобных вихрям, какие мы наблюдаем на крутых поворотах течения реки. Если величина таких неоднородностей сравнима с длиной волны,—звуковые волны рассеиваются, дифрагируют на них во все стороны. Если же величина неоднородностей гораздо больше длины звуковой волны, звуковые лучи испытывают на них преломление. Неоднородности ветра можно уподобить большому количеству беспорядочно разбросанных выпуклых и вогнутых линз различного размера, а звуковой луч—трубке некоторого сечения Встре-чая на своём пути вогнутую линзу , трубка расширяется, встречая выпуклую линзу ,— суживается. Сечение трубки колеблется в результате этого через единичную площадку, перпендикулярную к направлению луча, проходит то меньшее, то большее количество звуковой энергии, что и приводит к колебаниям интенсивности звука в точке расположения приёмника. [c.233]

Возникновение потоков в стоячей звуковой волне при наличии ограничивающих поверхностей, вызванное поглощением звуковой энергии в пограничном слое, впервые было рассмотрено Рэлеем [19]. Однако полученное им выражение для скорости потоков справедливо лишь для низких уровней звука, пока число Рейнольдса для потока остается меньше единицы. В экспериментальных исследованиях, проведенных в Акустическом институте АН СССР Борисовым и Статниковым [20], было найдено, что при высоких уровнях звуковой энергии скорость акустического потока на порядок выше, чем это следует из формулы Рэлея. Увлекаемые этим потоком частицы аэрозоля при уровне звукового давления 150 дб приобретают скорость, превышающую 10 см/сек. Таким образом, из всех пон-деромоторных сил звукового поля основную роль в перемещении частиц играет дрейф, вызванный акустическими течениями. [c.650]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...